電磁場(chǎng)與電磁波第三章

1、電磁場(chǎng)與電磁波第三章第1頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)34分，星期五1. Differential Equations for Electric Potential The relationship between the electric potential and the electric field intensity E is Taking the divergence operation for both sides of the above equation gives In a linear, homogeneous, and isotropic medium, th

2、e divergence of the electric field intensity E is第2頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)34分，星期五The differential equation for the electric potential iswhich is called Poissons equation. In a source-free region, and the above equation becomeswhich is called Laplaces equation. 1. Differential Equations for Electric Po

3、tential 第3頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)34分，星期五1. 電位微分方程已知電位 與電場(chǎng)強(qiáng)度 E 的關(guān)系為 對(duì)上式兩邊取散度，得 對(duì)于線性各向同性的均勻介質(zhì)，電場(chǎng)強(qiáng)度E 的散度為 那么，電位滿足的微分方程式為 泊松方程 第4頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)34分，星期五拉普拉斯方程對(duì)于無源區(qū)， ，上式變?yōu)?. 電位微分方程第5頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)34分，星期五 因此，對(duì)于導(dǎo)體邊界，當(dāng)邊界上的電位，或電位的法向?qū)?shù)給定時(shí)，或?qū)w表面電荷給定時(shí)，空間的靜電場(chǎng)即被惟一地確定。這個(gè)結(jié)論稱為靜電場(chǎng)惟一性定理。 For electrostatic fi

4、elds with conductors as boundaries, the field may be given uniquely when the electric potential , its normal derivative, or the charges is given on the conducting boundaries. That is the uniqueness theorem for solutions to problems on electrostatic fields. Uniqueness of solution of differential equa

5、tions for electric potential (靜電場(chǎng)唯一性定理) 第6頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)34分，星期五 靜電場(chǎng)的邊值問題 根據(jù)給定的邊界條件求解靜電場(chǎng)的電位分布。 對(duì)于線性各向同性的均勻介質(zhì)，有源區(qū)中的電位滿足泊松方程方程 在無源區(qū)，電位滿足拉普拉斯方程利用格林函數(shù)，可以求解泊松方程（了解）。利用分離變量法可以求解拉普拉斯方程。 （了解）求解靜電場(chǎng)邊值問題的另一種簡(jiǎn)單方法是鏡像法。小結(jié)第7頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)34分，星期五3. Method of Image Essence: The effect of the boundary is

6、 replaced by one or several equivalent charges, and the original inhomogeneous region with a boundary becomes an infinite homogeneous space. Basis：The principle of uniqueness. Therefore, these charges should not change the original boundary conditions. These equivalent charges are at the image posit

7、ions of the original charges, and are called image charges, and this method is called the method of images. Key：To determine the values and the positions of the image charges. Restriction：These image charges may be determined only for some special boundaries and charges with certain distributions.第8

8、頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)34分，星期五3. 鏡像法 實(shí)質(zhì): 以一個(gè)或幾個(gè)等效電荷代替邊界的影響，將原來具有邊界的非均勻空間變成無限大的均勻自由空間，從而使計(jì)算過程大為簡(jiǎn)化。 這些等效電荷通常處于原電荷的鏡像位置，因此稱為鏡像電荷，而這種方法稱為鏡像法。第9頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)34分，星期五 依據(jù)：惟一性定理。等效電荷的引入不能改變?cè)瓉淼倪吔鐥l件。關(guān)鍵：確定鏡像電荷的大小及其位置。 局限性：僅僅對(duì)于某些特殊的邊界以及特殊的電荷分布才有可能確定其鏡像電荷。 3. 鏡像法 第10頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)34分，星期五（點(diǎn)電荷與無限大的導(dǎo)體平面

9、) 介質(zhì) 導(dǎo)體 q r P 介質(zhì) q r P hh 介質(zhì) 以一個(gè)鏡像點(diǎn)電荷q代替邊界的影響，使整個(gè)空間變成均勻的介電常數(shù)為 的空間，則空間任一點(diǎn) P 的電位由 q 及 q 共同產(chǎn)生，即 無限大導(dǎo)體平面的電位為零（為什么？）（1）A point electric charge and an infinite conducting plane 導(dǎo)體是等位體，分布在有限區(qū)域的電荷在無限遠(yuǎn)處產(chǎn)生的電位為0；第11頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)34分，星期五 其產(chǎn)生的電場(chǎng)線與等位面的分布特性與電偶極子的上半部分完全相同。電場(chǎng)線等位線 z 第12頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)34分

10、，星期五* 根據(jù)電荷守恒定律，鏡像點(diǎn)電荷的電荷量應(yīng)該等于導(dǎo)體表面上感應(yīng)電荷的總電荷量。* 上述等效性僅對(duì)于導(dǎo)體平面的上半空間成立，因?yàn)樵谏习肟臻g中，源及邊界條件未變。 介質(zhì) 導(dǎo)體 q r P 介質(zhì) q r P hh 介質(zhì) 第13頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)34分，星期五q 對(duì)于半無限大導(dǎo)體平面形成的劈形邊界也可應(yīng)用鏡像法。但是為了保證這種劈形邊界的電位為零，必須引入幾個(gè)鏡像電荷。例如，夾角為 的導(dǎo)電劈需引入 5 個(gè)鏡像電荷。/3/3q第14頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)34分，星期五 位于無限大的導(dǎo)體平面附近的線電荷，根據(jù)疊加原理得知，同樣可以應(yīng)用鏡像法求解。 僅當(dāng)這

11、種導(dǎo)體劈的夾角等于 的整數(shù)分之一時(shí)，才可求出其鏡像電荷。為什么？lll第15頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)34分，星期五 （點(diǎn)電荷與導(dǎo)體球) 若導(dǎo)體球接地，導(dǎo)體球的電位為零。令鏡像點(diǎn)電荷q 位于球心與點(diǎn)電荷 q 的連線上，那么球面上任一點(diǎn)電位為 為了保證球面上任一點(diǎn)電位為零，必須選擇鏡像電荷為 qfOPadrqr（2）A point charge and a conducting sphere第16頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)34分，星期五 為了使鏡像電荷具有一個(gè)確定的值，必須要求比值 對(duì)于球面上任一點(diǎn)均具有同一數(shù)值。 若 OPq OqP ，則鏡像電荷離球心的距離d

12、應(yīng)為 求得鏡像電荷為qfOPadrqr第17頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)34分，星期五 若導(dǎo)體球不接地，則其電位不為零。q 的位置和量值應(yīng)該如何? 由q 及 q 在球面邊界上形成的電位為零，因此必須再引入一個(gè)鏡像電荷q 以產(chǎn)生一定的電位。q第18頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)34分，星期五以保證導(dǎo)體球表面上總電荷量為零值。 為了保證球面邊界是一個(gè)等位面，鏡像電荷 q 必須位于球心。 為了滿足電荷守恒定律，第二個(gè)鏡像電荷q 必須為導(dǎo)體球的電位?qqq第19頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)34分，星期五l（線電荷與帶電的導(dǎo)體圓柱） 在圓柱軸線與線電荷之間，離軸線

13、的距離d 處，平行放置一根鏡像線電荷 。因此，離線電荷 r 處，以 為參考點(diǎn)的電位為 PafdrlO已知無限長(zhǎng)線電荷產(chǎn)生的電場(chǎng)強(qiáng)度為 ， （3）A line charge and a charged conducting cylinder 第20頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)34分，星期五 若令鏡像線電荷 產(chǎn)生的電位也取相同的 作為參考點(diǎn)，則 及 在圓柱面上P點(diǎn)共同產(chǎn)生的電位為已知導(dǎo)體圓柱是一個(gè)等位體，必須要求比值與前同理，可令lPafdrlO第21頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)34分，星期五 （點(diǎn)電荷與無限大的介質(zhì)平面） E 1 1qr0EEtEnq 2 2qE 1

14、2qeten=+ 對(duì)于上半空間，可用鏡像電荷 q 等效邊界上束縛電荷的作用，將整個(gè)空間變?yōu)榻殡姵?shù)為1的均勻空間。 對(duì)于下半空間，可用位于原點(diǎn)電荷處的 q 等效原來的點(diǎn)電荷q與邊界上束縛電荷的共同作用，將整個(gè)空間變?yōu)榻殡姵?shù)為2 的均勻空間。 （4）A point charge and an infinite dielectric plane. 第22頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)34分，星期五 必須迫使所求得的場(chǎng)符合邊界條件，即電場(chǎng)切向分量和電通密度的法向分量應(yīng)該保持連續(xù)，即 已知各個(gè)點(diǎn)電荷產(chǎn)生的電場(chǎng)強(qiáng)度分別為代入上述邊界條件，求得鏡像電荷如下：第23頁，共25頁，2022年，5月20日，6點(diǎn)34分，星期五 為了利用給定