超聲成像及超聲顯微鏡概要

會(huì)計(jì)學(xué)1超聲成像及超聲顯微鏡概要

C型成像方式所得到的是與聲束傳播方向垂直的斷面構(gòu)圖像。與B型成像不同的是：C型成像中，聲束不僅要沿x方向掃描，而且還要沿y方向掃描，即是面掃描(二維掃描)，而不是線掃描(一維掃描)。為獲得某一與聲束垂直的z＝z0斷面的清晰圖像，掃描聲束應(yīng)聚焦于該平面，并由換能器接收到的散射聲信號(hào)中選取對(duì)應(yīng)于從z＝z0處散射回來(lái)信號(hào)幅度調(diào)制熒光屏上與物體(x，y)坐標(biāo)相應(yīng)光點(diǎn)的亮度，以獲得z＝z0斷面的聲像顯示。

3.5.2C型成像（C掃描）與F型成像(F掃描)第1頁(yè)/共42頁(yè)

F型成像與C型成像在原理上十分相似．其區(qū)別在于，C型成像斷面為與聲束垂直的斷面(，為常數(shù))，而F型成像斷面可為任意平面或曲面（

）。為保證F型成像斷面內(nèi)圖像的分辨率，掃描聲束的聚焦位置應(yīng)可調(diào)，為使焦點(diǎn)落在成像斷面內(nèi)，即對(duì)應(yīng)于不同掃描位置的焦距

也應(yīng)滿(mǎn)足：

3.5.2C型成像（C掃描）與F型成像(F掃描)C型掃描成像

第2頁(yè)/共42頁(yè)

由于C型及F型成像與B型成像的主要區(qū)別在于掃描方式和成像斷面不同，由于C型和F型成像需用面掃描(電子掃描中，采用換能器面陣)，這帶來(lái)電子線路和換能器制作的復(fù)雜性，且很費(fèi)時(shí)，難以獲得實(shí)時(shí)動(dòng)態(tài)顯示，這就限制了其實(shí)際應(yīng)用，因而至今這兩種方式的成像儀器尚未廣泛進(jìn)入市場(chǎng)。

3.5.2C型成像（C掃描）與F型成像(F掃描)C型掃描成像

第3頁(yè)/共42頁(yè)

超聲CT成像是由X光CT成像引伸而來(lái)。CT是英文ComputedTomography(計(jì)算機(jī)斷層像)的縮寫(xiě)。用這種成像方法可獲得聲速、聲衰減系數(shù)、聲散射系數(shù)及非線性參數(shù)等的定量圖像。目前研究的超聲CT成像法主要有透射型和反射型兩種。而圖像的重建則基于兩種理論，射線理論和衍射理論。衍射理論即波動(dòng)聲學(xué)理論，將介質(zhì)看成聲學(xué)參量(密度

、聲速

等)連續(xù)變化的非均勻體，其中聲波的傳播可通過(guò)波動(dòng)方程的解來(lái)描述。3.5.3超聲CT成像第4頁(yè)/共42頁(yè)

將這種理論用于圖像重建時(shí)，必須作相應(yīng)的簡(jiǎn)化假定(如

為常數(shù)，

的變化很小等)，并采用近似求解波動(dòng)方程。而這些近似往往引入相當(dāng)大的誤差，致使衍射理論用于重建像的效果并不比射線理論高明，相反卻帶來(lái)重建計(jì)算的復(fù)雜性。因此，在實(shí)際中，射線理論的圖像重建方法使用較多。在這里，我們以透射型為例。介紹射線理論的圖像重建方法。

3.5.3超聲CT成像第5頁(yè)/共42頁(yè)

采用換能器陣列，各陣元作為點(diǎn)源發(fā)射，照射整個(gè)物體，接收來(lái)自物體各點(diǎn)的散射聲信號(hào)并加以?xún)?chǔ)存然后根據(jù)各成像點(diǎn)的空間位置，對(duì)各換能器元接收的信號(hào)引入適當(dāng)延遲，以獲得被成像物體的逐點(diǎn)聚焦聲像，這種成像方式稱(chēng)為合成孔徑成像。合成孔徑聚焦方式又分為相延和時(shí)延聚焦兩種，如圖所示。

3.5.4合成孔徑成像第6頁(yè)/共42頁(yè)

圖(a)所示的為相延聚焦，即對(duì)各換能器陣元(1，2，…n)所接收到

的

散射信號(hào)引入適當(dāng)?shù)南嘌?/p>

，然后疊加輸出。當(dāng)

的選擇正好是按對(duì)

聚焦時(shí)，各通道的信號(hào)正好同相疊加，因而輸出最大，即通過(guò)相延實(shí)現(xiàn)了對(duì)

點(diǎn)的聚焦。改變

，即可移動(dòng)聚焦點(diǎn)。3.5.4合成孔徑成像第7頁(yè)/共42頁(yè)

圖(b)則示出時(shí)延聚焦，即按照欲成像點(diǎn)的位置，適當(dāng)選擇各通道信號(hào)的時(shí)延

，使得來(lái)自該點(diǎn)的信號(hào)同相疊加，從而實(shí)現(xiàn)聚焦。

3.5.4合成孔徑成像第8頁(yè)/共42頁(yè)

一般說(shuō)來(lái)，采用相延的合成孔徑成像，需要用較長(zhǎng)的脈沖以保證整個(gè)孔徑的有效利用，但這卻會(huì)帶來(lái)全息成像的缺點(diǎn)。因?yàn)橄辔幌嗖钊舾蓚€(gè)整周期的信號(hào)也可以同相疊加，造成孿生像的問(wèn)題。如果采用時(shí)延方式，則可使用只有一兩周或數(shù)周的短脈沖，這樣，距離較遠(yuǎn)的兩個(gè)點(diǎn)的散射信號(hào)不能互相疊加，因而旁瓣問(wèn)題可以減少，孿生像可以消除。當(dāng)然，如采用短脈沖，整個(gè)系統(tǒng)需要有足夠的帶寬。

由于時(shí)延聚焦比起相延聚焦來(lái)優(yōu)越性較多，合成孔徑成像系統(tǒng)多用時(shí)延聚焦。

3.5.4合成孔徑成像第9頁(yè)/共42頁(yè)

用于獲得二維斷層圖像的合成孔徑成像系統(tǒng)通常采用線孔徑。上圖為

元線陣在一個(gè)平面內(nèi)(平面)成像的示意圖。設(shè)換能器和物體在

方向均為無(wú)窮大，故此問(wèn)題為二維問(wèn)題。各換能器元既作發(fā)射又作接收，用一短脈沖激勵(lì)，所接收的聲信號(hào)，經(jīng)前后放大后記錄。

3.5.4合成孔徑成像第10頁(yè)/共42頁(yè)

設(shè)物體為位于

的一點(diǎn)源，當(dāng)陣元

工作時(shí)，接收信號(hào)相對(duì)于發(fā)射信號(hào)的時(shí)延為

為得到整個(gè)

平面內(nèi)的像，需分別對(duì)該面內(nèi)每一個(gè)點(diǎn)

聚焦。3.5.4合成孔徑成像第11頁(yè)/共42頁(yè)

分別引入相應(yīng)的時(shí)延

于第個(gè)

換能器所接收的信號(hào)

式中

為常數(shù)，引入

的目的在于保證時(shí)延

為正值，以便從電路上實(shí)現(xiàn)這一時(shí)延。

與換能器之位置無(wú)關(guān)，但可以根據(jù)

來(lái)選取適當(dāng)?shù)闹怠?/p>

3.5.4合成孔徑成像第12頁(yè)/共42頁(yè)

延遲后的信號(hào)經(jīng)過(guò)一個(gè)選通門(mén)

，其中

為選取的脈沖長(zhǎng)度，然后將各換能器對(duì)應(yīng)通道的信號(hào)進(jìn)行線性或非線性疊加，再用所得總信號(hào)以適當(dāng)方式調(diào)制熒光屏上對(duì)應(yīng)點(diǎn)的亮度，則可得到

平面的像顯示。通常這種時(shí)延方式的合成孔徑成像，也稱(chēng)為逆投影重建像。

3.5.4合成孔徑成像第13頁(yè)/共42頁(yè)

合成孔徑二維成像(線孔徑)與采用電子聚焦的B型成像有許多類(lèi)似之處。合成孔徑聚焦方式本質(zhì)上與B型成像的電子聚焦相同，兩種成像方法所得到的圖像的內(nèi)容也相同。二者的主要區(qū)別在于，B型成像的電子聚焦對(duì)發(fā)射信號(hào)和接收信號(hào)都進(jìn)行了時(shí)延聚焦，發(fā)射聲束是聚焦聲束，而合成孔徑成像的聚焦只對(duì)接收信號(hào)進(jìn)行，發(fā)射聲束為擴(kuò)散聲束，B型成像聚焦的焦距是固定的，即使是電子動(dòng)態(tài)聚焦，也只是取若干個(gè)聚焦點(diǎn)，其成像分辨率在焦點(diǎn)附近和其他位置有較大區(qū)別，而合成孔徑成像則是對(duì)像平面內(nèi)每一個(gè)像素點(diǎn)逐點(diǎn)進(jìn)行時(shí)延聚焦，整個(gè)成像孔徑內(nèi)各個(gè)位置的圖像分辨率比較接近。

3.5.4合成孔徑成像第14頁(yè)/共42頁(yè)

聲全息成像是將光全息原理引進(jìn)聲學(xué)領(lǐng)域后產(chǎn)生的一種成像技術(shù)和數(shù)據(jù)處理手段。早期的聲全息完全模仿光全息方法。即用一參考聲束與頻率相同的物體聲束相干，在記錄平面內(nèi)，疊加波為

3.5.5聲全息成像式中

為物體波，

為參考波。聲強(qiáng)度為

式中上標(biāo)*指復(fù)共軛。記錄此強(qiáng)度，即得到全息圖。用一束激光照射全息圖，即得到分別與

及

相應(yīng)的兩個(gè)像，稱(chēng)為孿生像。

真實(shí)地反映了原物體，稱(chēng)為真像，是虛像；而

則為其共軛像，是實(shí)像。

第15頁(yè)/共42頁(yè)

重建時(shí)如果所用的照明波與形成全息圖時(shí)所用的波束的波長(zhǎng)相同，那就如同光全息那樣，重建像為與原物完全相同的立體像。但在聲全息中，為了獲得可見(jiàn)的重建像，重建波束必須為可見(jiàn)光。而可見(jiàn)光的波長(zhǎng)，與通常用來(lái)形成聲全息圖的聲波波長(zhǎng)相差數(shù)百倍，因此重建像有嚴(yán)重的深度畸變，從而失去了三維成像的優(yōu)點(diǎn)。

由于通常使用的檢測(cè)聲波的壓電換能器，能夠記錄聲波的幅度和相位，并將其轉(zhuǎn)換成相應(yīng)的電信號(hào)，目前研究比較活躍的聲全息方法與光全息方法不同。只有液面法聲全息基本上保留了光全息的作法。而各種掃描聲全息則不再采用聲參考波。

3.5.5聲全息成像第16頁(yè)/共42頁(yè)

另一類(lèi)掃描聲全息方法是計(jì)算機(jī)重建聲全息。設(shè)用一聲源照射物體，物體的散射聲波函數(shù)為

，在全息記錄平面內(nèi)聲信號(hào)分布為

，它們之間的關(guān)系式為

3.5.5聲全息成像在遠(yuǎn)場(chǎng)近似條件下

顯然，上式中的積分式為波函數(shù)

的二維空間傅氏變換形式，因而，由全息函數(shù)

通過(guò)傅氏逆變換來(lái)計(jì)算

第17頁(yè)/共42頁(yè)3.5.5聲全息成像由全息函數(shù)

通過(guò)傅氏逆變換來(lái)計(jì)算亦即得到重建的函數(shù)

，如下式所示：

根據(jù)上式，由記錄的全息函數(shù)

，用計(jì)算機(jī)可以算出重建像函數(shù)

，這種重建計(jì)算實(shí)際上是空間傅氏變換。

第18頁(yè)/共42頁(yè)3.5.6多普勒成像

利用運(yùn)動(dòng)物體散射聲波的多普勒效應(yīng)，按散射聲波的多普勒頻移的幅度來(lái)顯示圖像，其圖像與散射體的運(yùn)動(dòng)速度分布相對(duì)應(yīng)。

多普勒成像分為連續(xù)波和脈沖波成像兩種。連續(xù)波成像系統(tǒng)采用換能器面陣，聲束沿

方向傳播，在平面

內(nèi)掃描。在聲束掃描區(qū)域內(nèi)的運(yùn)動(dòng)物體散射聲波經(jīng)接收，進(jìn)入相應(yīng)的通道放大，并與主振蕩器的參考信號(hào)混頻，再解調(diào)得到多普勒信號(hào)，經(jīng)頻譜分析，可得多普勒頻移；用各通道多普勒頻移的大小去調(diào)制熒光屏相應(yīng)光點(diǎn)亮度，即可得運(yùn)動(dòng)物體速度沿

方向投影圖像。第19頁(yè)/共42頁(yè)3.5.7超聲顯微鏡

很小的東西肉眼不能看見(jiàn)，一般可用顯微鏡來(lái)看?？墒侨绻床煌该鞴腆w或液體里存在看的很小的物體，普通的光學(xué)顯微鏡就無(wú)能為力了，因?yàn)閷?duì)于存在于不透光物體內(nèi)部的小東西，它也會(huì)變成“睜眼瞎子”的。這一直是科學(xué)和工業(yè)技術(shù)上的大難題。但是等到人們發(fā)現(xiàn)了超聲波，并且在深入地研究了它的種種性性質(zhì)以后，發(fā)現(xiàn)超聲波具有明察秋毫能力，可以用它來(lái)做成一種嶄新的儀器——超聲顯微鏡，它可以視察不透明體內(nèi)部的物體，例如可以查知不透明的液體或固體內(nèi)部裂紋、空隙和不均勻處。一個(gè)成像系統(tǒng)，包括顯微鏡在內(nèi)，其分辨率主要還是由所使用的波長(zhǎng)決定的。

為了對(duì)超聲波顯微鏡有一個(gè)較為清楚的認(rèn)識(shí)，先從超聲波的一些與光線近似的特性談起，然后再介紹有關(guān)超聲波顯微鏡的結(jié)構(gòu)問(wèn)題。

第20頁(yè)/共42頁(yè)3.5.7.1超聲波的光學(xué)性質(zhì)

如果在太陽(yáng)光線的傳播路徑上放置一塊雙面凸透鏡，那么，光線在通過(guò)這個(gè)凸透鏡后，便發(fā)生折射，所有的光線都會(huì)聚積在一點(diǎn)，這一點(diǎn)就是該凸透鏡的焦點(diǎn)，這因?yàn)楣饩€在各種不同的物物質(zhì)中傳播時(shí)，它的速度是不一樣的，因此通過(guò)透鏡，傳播方向就會(huì)發(fā)生改變，產(chǎn)生折射。如果在透鏡的一面觀察放在另一面的物體時(shí)，覺(jué)得這個(gè)物體被放大了好幾倍。這些光線的普遍性質(zhì)是大家都熟悉的，在這里扼要的提一下，是為了在以后容易和超聲波的性質(zhì)相比較。

超聲波傳播起來(lái)和光線遵從相同的規(guī)律，超聲波在傳播路徑上如遇到障礙物可以發(fā)生反射或折射，和光線傳播的情形一模一樣。那么是不是也可以用特殊的棱鏡來(lái)改變超聲波的傳播方向，或是用透鏡來(lái)集中超聲波射線呢？非但可以，而且也并不復(fù)雜。

第21頁(yè)/共42頁(yè)3.5.7.1超聲波的光學(xué)性質(zhì)

科學(xué)家發(fā)現(xiàn)超聲波在四氯化碳液體中的傳播速度要比在水中的傳播速度小得多。所屬如果在一個(gè)用鋁箔做成雙凸透鏡形狀的小容器中盛滿(mǎn)四氯化碳的液體，就能夠得到一個(gè)超聲波透鏡。假如超聲波從水中透過(guò)這樣的超聲波透鏡，超聲波射線將會(huì)集中在一點(diǎn)，但是若把這個(gè)透鏡放在空氣中時(shí)，當(dāng)超聲波從空氣中透過(guò)它時(shí)，超聲波射線將向兩邊發(fā)散，因?yàn)槌暡ㄔ谒难趸家后w中的傳播速度要比它空氣中的傳播速度大得多。如圖所示。

第22頁(yè)/共42頁(yè)3.5.7.1超聲波的光學(xué)性質(zhì)

自然也可以用固體物質(zhì)來(lái)做成超聲波透鏡，不過(guò)這時(shí)候應(yīng)該采用這樣的固體材料，使得超聲波在其中的傳播速度比在液體或氣體中的傳播速度大得多。這樣用固體物質(zhì)做成透鏡時(shí)，如果要集中超聲波射就必須把它做凹透鏡的形狀，若要發(fā)散超聲波射線便把它做凸透鏡形狀。如圖所示。

第23頁(yè)/共42頁(yè)3.5.7.1超聲波的光學(xué)性質(zhì)

上圖是用固體物質(zhì)做成的超聲波透鏡。石英片1產(chǎn)生超聲波振動(dòng)，超聲波射線全部進(jìn)入用有機(jī)玻璃做成的凹形透鏡3。2是水，是用金屬薄片封住的，這樣一來(lái)可以防止當(dāng)將超聲波透鏡沉浸在別種液體中使用時(shí)有機(jī)玻璃與液體發(fā)生化學(xué)腐蝕作用。

第24頁(yè)/共42頁(yè)3.5.7.1超聲波的光學(xué)性質(zhì)

即使是比較弱的起聲波振動(dòng)，在經(jīng)過(guò)透鏡的聚焦后，也可以將能量都集中在一點(diǎn)，這就使這一點(diǎn)上的振動(dòng)大為增加。例如，把并不強(qiáng)烈的超聲波振動(dòng)通入油溶液中時(shí)，平時(shí)只能從油表面升起的一些氣泡知道它的存在，但是若在油中安置一個(gè)聚焦超聲波的系統(tǒng)。那么，它既能使超聲波能量都集中在油溶液中的某一點(diǎn)上，能量驟然集中一起，可以使油溶液產(chǎn)生一條狹窄的噴泉。

超聲波的頻率越高(即它的波長(zhǎng)越短)，它和光線的形狀也越相似。現(xiàn)代的超聲波技術(shù)就已經(jīng)可以設(shè)法獲得幾GHz的超聲波振動(dòng)，這時(shí)候超聲波的各方面的性質(zhì)幾乎都與光線的性質(zhì)相像。但是幾GHz的超聲波，也還不是所能達(dá)到的極限。第25頁(yè)/共42頁(yè)3.5.7.2超聲波顯微鏡結(jié)構(gòu)石英薄片，發(fā)射超聲波彎曲的鐵絲，被觀察的物體超聲波透鏡石英薄片，接收聚焦后的超聲波射線

陰極射線管電極放大器電子射線管的控制電極電子射線管

第26頁(yè)/共42頁(yè)3.5.7.2超聲波顯微鏡結(jié)構(gòu)

上圖是超聲波顯微鏡原理圖，在一個(gè)充滿(mǎn)著液體的容器內(nèi)懸浮著鐵絲2，石英薄片1所發(fā)射的超聲波射線集中地射向鐵絲，從鐵絲表面反射的超聲波由超聲波透鏡3進(jìn)行聚焦，而石英薄片4則是用來(lái)接收聚焦以后的超聲波射線。因?yàn)橹挥兄鄙湓阼F絲上的超聲波射線被反射，沒(méi)有碰到鐵絲的射線都消失在液體中了，所以實(shí)際上在接收器4上收到的已經(jīng)是鐵絲的“像”了，不過(guò)這只是一種看不見(jiàn)的像罷了。后面的裝置就是完成把這個(gè)不可見(jiàn)的像變成可視的像。

第27頁(yè)/共42頁(yè)3.5.7.2超聲波顯微鏡結(jié)構(gòu)

接收器4上的壓力變化位置恰巧和鐵絲形狀相對(duì)應(yīng)，收到反射射線的部分壓力發(fā)生變化，沒(méi)有收到反射射線的地方就沒(méi)有壓力變化。把看不見(jiàn)的像轉(zhuǎn)變成肉眼可見(jiàn)的像，利用的是壓電效應(yīng)。由于接收石英片上的振動(dòng)壓力變化，使片上的電荷分布也跟著作相應(yīng)的變化，電荷變化的強(qiáng)弱和壓力變化相一致。接收石英片和陰極射線管5做在一起。狹窄的陰極電子射線射到接收石英片的內(nèi)層表面上，由于電子射線在石英片上的沖擊，石英片也開(kāi)始激發(fā)而發(fā)射電子。第28頁(yè)/共42頁(yè)3.5.7.2超聲波顯微鏡結(jié)構(gòu)

石英片自己發(fā)射的電子由—個(gè)特殊的電極6收集起來(lái)。石英片上每一點(diǎn)發(fā)射的電子數(shù)目是和它上面的電荷數(shù)目多少有關(guān)系的。如果陰極射線射到的部分，上面的電荷數(shù)目很多，那么在石英片的這一點(diǎn)上就要發(fā)射較多的電子；電荷數(shù)目少，則發(fā)射的電子也少。因?yàn)樵谑⑵恳稽c(diǎn)上發(fā)射的電子數(shù)目是不同的，所以收集電極6得到的電子數(shù)目是每一時(shí)刻不同的，因而產(chǎn)生交變的電流。第29頁(yè)/共42頁(yè)3.5.7.2超聲波顯微鏡結(jié)構(gòu)

這個(gè)交變電流的強(qiáng)度變化是和石英片上的電荷變化一致的，也就是說(shuō)石英片上看不見(jiàn)的像已變成陰極射線管里的電流變化了。陰極射線在整個(gè)石英片的表面上不停地掃射著，使上下左右都得到它的沖擊。

第30頁(yè)/共42頁(yè)3.5.7.2超聲波顯微鏡結(jié)構(gòu)

陰極射線在石英片4上的A點(diǎn)開(kāi)始運(yùn)動(dòng)(如圖)，以十分快的速度作左右的掃射，而且位置漸漸往下移動(dòng)，一直到底端。陰極射線在一秒鐘內(nèi)可以來(lái)回掃射20-30行，當(dāng)射線掃遍整個(gè)石英片后，重又回到A點(diǎn)再重復(fù)開(kāi)始運(yùn)動(dòng)。

第31頁(yè)/共42頁(yè)3.5.7.2超聲波顯微鏡結(jié)構(gòu)

強(qiáng)度不斷變化的電流與接收石英片上的壓力變化相應(yīng)，這個(gè)電流由電極6收集，然后經(jīng)放大器7將電流加強(qiáng)，送到電子射線管9的控制電極8。電流強(qiáng)度的變化恰巧控制著電子射線管的射線強(qiáng)度，如果這個(gè)變化和接收石英片上的壓力變化步調(diào)一致，那么在電子射線管的熒光屏上就顯示出原來(lái)物體的放大像。這就完成了顯微鏡的“顯微”任務(wù)

：類(lèi)似示波器第32頁(yè)/共42頁(yè)3.5.7.2超聲波顯微鏡結(jié)構(gòu)

有時(shí)候也采用另一種顯像的方法(上圖所示)，稱(chēng)為磁透鏡的顯像方法。紫外線真空管磁透鏡熒光屏

石英薄片，發(fā)射超聲波鐵絲聲透鏡石英薄片，接收超聲波第33頁(yè)/共42頁(yè)3.5.7.2超聲波顯微鏡結(jié)構(gòu)

石英片1產(chǎn)生超聲波，透射到鐵絲2上，鐵絲反射的超聲波經(jīng)透鏡3聚焦后由石英晶片4接收，在石英晶片的另一側(cè)用均勻的紫外線5照射，6是真空管，石英片4在紫外線的作用下發(fā)射出電子，經(jīng)過(guò)真空管加速電場(chǎng)的作用，電子飛快前進(jìn)，受到磁透鏡的作用落在熒光屏8上，在屏幕上將出現(xiàn)石英片4的像。因?yàn)槭⑵砻媸艿阶贤饩€照射而發(fā)射的電子數(shù)目是和它上面的電荷數(shù)目成正比，而它上面的電荷分布是和鐵絲的像相對(duì)應(yīng)的，所以在熒光屏8上就看到被放大的鐵絲的像。（光電效應(yīng)）

第34頁(yè)/共42頁(yè)3.5.7.3超聲波顯微鏡的其它結(jié)構(gòu)1、石英薄片，產(chǎn)生超聲波；2、待觀察的物體；3、反射鏡；4、屏幕

如圖所示，裝置放在液面下，石英片1產(chǎn)生的超聲波掃射到到待觀察的物體2上，超聲波在2上發(fā)生反射，反射波經(jīng)過(guò)反射鏡3把“像”形成在液體表面。當(dāng)超聲波射線達(dá)到液面時(shí)，出于射線的作用使液體表面產(chǎn)生波紋，液體上產(chǎn)生波紋的地方和物體的像對(duì)應(yīng)，這時(shí)候?qū)⒁皇饩€射到液面，則在屏幕4上能夠清晰地顯示出由反射光線形成的物體放大像。第35頁(yè)/共42頁(yè)3.5.7.3超聲波顯微鏡的其它結(jié)構(gòu)

如圖是超聲波顯微鏡的又一種結(jié)構(gòu)，是由超聲波透鏡形成物像的。作用原理和上面說(shuō)的那種差不多，只是不利用超聲波在物體上的反射，而是使物體阻擋超聲波波射線而在液體表面成像。1.石英薄片；2.待觀察物體；3.聲透鏡；4.屏幕

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光學(xué)顯微鏡的質(zhì)量主要標(biāo)志是：它能夠區(qū)分的最小兩點(diǎn)之間的躍離，即所謂“鑒別力”。如果要觀察的兩點(diǎn)間的距離已經(jīng)小于顯微鏡能區(qū)分的最小極限，那么在顯微鏡上看到的兩個(gè)點(diǎn)的像是