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文檔簡(jiǎn)介

第四部分

介觀系統(tǒng)輸運(yùn)的非平衡態(tài)格林函數(shù)方法

（NonequilibriumGreen’sfunctionapproachtomesoscopictransport）第二十章介觀電荷輸運(yùn)第二十一章介觀熱輸運(yùn)第二十章介觀電荷輸運(yùn)C§20.1模型哈密頓量§20.2電流公式在導(dǎo)線上自旋為

的粒子數(shù)是：這里注意到：如果HT與自選無(wú)關(guān)，可以把電流寫(xiě)為：為求電流公式，考慮下面Keldysh

非平衡態(tài)格林函數(shù)，其中：非平衡統(tǒng)計(jì)的微擾論必須建立在復(fù)編時(shí)格林函數(shù)上，而可觀察量則與實(shí)時(shí)格林函數(shù)相聯(lián)系.連接二者的橋梁是Lengreth定理.如果復(fù)編時(shí)格林函數(shù)滿足：則定義自能Lengreth定理I(t)的傅立葉變換雙時(shí)格林函數(shù)的傅立葉變換定義為：如果是與時(shí)間無(wú)關(guān)的直流輸運(yùn)情況無(wú)相互作用的自由電子CLR§20.3二端輸運(yùn)問(wèn)題定義：得到：如果是與時(shí)間無(wú)關(guān)的直流輸運(yùn)情況注意這里的不同于上邊的只有在沒(méi)有相互作用時(shí)它們才相等。通常相互作用自能無(wú)相互作用的直流輸運(yùn)情況第二十一章介觀熱輸運(yùn)比如：類似電子輸運(yùn)。按照Heisenberg方程可有：J-SWang,J.Wang,andN.Zeng，PHYSICALREVIEWB74,033408（2006）N.Mingo，PHYSICALREVIEWB74,1254022006。W.Zhang,N.Mingo,T.S.Fisher，P

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