玻色分布和費(fèi)米分布

玻色分布和費(fèi)米分布第一頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)相應(yīng)的宏觀條件可表為:（8.1.1)(8.1.2)

其中表示對(duì)粒子的所有能級(jí)求和，式中的正號(hào)對(duì)應(yīng)于費(fèi)米分布，負(fù)號(hào)對(duì)應(yīng)于玻色分布。第二頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

則玻色分布和費(fèi)米分布都過(guò)渡到玻耳茲曼分布由式(8.1.1)可以看出，如果滿足條件(8.1.3)(8.1.4)式(8.1.3)滿足時(shí)，顯然有（對(duì)所有l(wèi)）(8.1.5)第三頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

由此可見(jiàn)，式(8.1.3)和(8.1.5)都是非簡(jiǎn)并性條件的表達(dá)式。

當(dāng)非簡(jiǎn)并性條件滿足時(shí)，玻色分布和費(fèi)米分布都過(guò)渡到玻耳茲曼分布。1.巨配分函數(shù):

由于玻色子和費(fèi)米子系統(tǒng)一般是粒子數(shù)可變系統(tǒng)，其配分函數(shù)要用到下一章將要介紹的處理開(kāi)放系統(tǒng)的巨正則配分函數(shù)（簡(jiǎn)稱巨配分函數(shù)）。下面先給出玻色和費(fèi)米系統(tǒng)的巨配分函數(shù)表達(dá)式,其詳細(xì)推導(dǎo)在下一章給出。二、玻色和費(fèi)米分布的巨配分函數(shù)及熱力學(xué)公式第四頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

將(8.1.2)中的兩個(gè)式子分別寫(xiě)為；式中的正號(hào)對(duì)應(yīng)于費(fèi)米分布，負(fù)號(hào)對(duì)應(yīng)于玻色分布。引入函數(shù)：(8.1.8)(8.1.6)

(8.1.7)第五頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

其中,Ξ是系統(tǒng)的巨配分函數(shù)。對(duì)Ξ取對(duì)數(shù)，得:(8.1.9)

式(8.1.9)中的正號(hào)對(duì)應(yīng)于費(fèi)米分布，負(fù)號(hào)對(duì)應(yīng)于玻色分布。2.熱力學(xué)公式:

按照統(tǒng)計(jì)物理處理問(wèn)題的一般程序，在計(jì)算出配分函數(shù)的對(duì)數(shù)后，便可代入熱力學(xué)公式求得熱力學(xué)量。第六頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

由于玻色和費(fèi)米分布的熱力學(xué)公式與巨正則分布的熱力學(xué)公式相同，所以，這里先給出其表達(dá)式，詳細(xì)推導(dǎo)在下一章介紹。

⑴平均粒子數(shù):

(8.1.10)第七頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)⑵內(nèi)能:(8.1.11)⑶廣義力:(8.1.12)上式的一個(gè)重要特例是壓強(qiáng):(8.1.13)第八頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

⑷熵:(8.1.14)⑸巨熱力勢(shì):

(8.1.15)

只要計(jì)算出系統(tǒng)的巨配分函數(shù)，就可以利用上面的熱力學(xué)公式得到相應(yīng)的熱力學(xué)量。第九頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)§8.2

弱簡(jiǎn)并理想玻色氣體和費(fèi)米氣體

一般氣體滿足非簡(jiǎn)并性條件eα>>1可用玻耳茲曼分布來(lái)處理。

如果eα很小，但又不能被忽略，則此情形被稱為弱簡(jiǎn)并，從中初步顯示玻色氣體和費(fèi)米氣體的差異。

弱簡(jiǎn)并情形下我們可以近似地用積分來(lái)處理問(wèn)題。為書(shū)寫(xiě)簡(jiǎn)便起見(jiàn)，我們將兩種氣體同時(shí)討論，在有關(guān)公式中，上面的符號(hào)適用于費(fèi)米氣體，下面的符號(hào)適用于玻色氣體。第十頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

在體積V內(nèi)，能量在ε-ε+dε內(nèi)的粒子的可能微觀狀態(tài)數(shù)為

其中，g是由于粒子可能具有自旋而引入的簡(jiǎn)并度，D(ε)是態(tài)密度。例如，對(duì)于電子，考慮有兩個(gè)相反的自旋投影，g=2;對(duì)于光子，由于有兩個(gè)偏振方向，g=2。考慮三維自由粒子的情形，為簡(jiǎn)單起見(jiàn)，不考慮粒子的內(nèi)部結(jié)構(gòu)，因此只有平動(dòng)自由度，粒子的能量為：第十一頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)系統(tǒng)的總粒子數(shù)和總能量為:近似用積分來(lái)處理，作對(duì)應(yīng)：代入自由粒子氣體的D(ε)dε的表達(dá)式第十二頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)有引入變量x=βε,

上面兩個(gè)式子可改寫(xiě)為：第十三頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日

將被積函數(shù)的分母展開(kāi)：

在小的情形下，是一個(gè)小量，可利用下面的公式展開(kāi)：只取頭兩項(xiàng)，可得：第十四頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)將上面兩式相除，得：利用附錄C的積分公式可得：第十五頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)考慮到e-α很小，近似用玻耳茲曼分布的結(jié)果代入前面的公式中，得：第十六頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)討論：上式第一項(xiàng)是根據(jù)玻耳茲曼分布得到的內(nèi)能；第二項(xiàng)是由量子統(tǒng)計(jì)關(guān)聯(lián)導(dǎo)致的附加能量，與微觀粒子的全同性原理有關(guān)。費(fèi)米氣體的附加能量為正，費(fèi)米子間表現(xiàn)出排斥作用；玻色氣體的附加能量為負(fù)，玻色子間表現(xiàn)出吸引作用；第十七頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

§8.3玻色－愛(ài)因斯坦凝聚

諾貝爾獎(jiǎng)自1901年頒發(fā)以來(lái)，一直是世人所公認(rèn)的最高榮譽(yù)獎(jiǎng)項(xiàng)。在它的六個(gè)獎(jiǎng)項(xiàng)中，物理學(xué)、化學(xué)和醫(yī)學(xué)（或生理學(xué)）獎(jiǎng)尤為引人注目。下面我們談?wù)勎锢韺W(xué)獎(jiǎng)的概況。2001年是諾貝爾獎(jiǎng)?lì)C發(fā)百年紀(jì)念，因此這次物理學(xué)獎(jiǎng)的頒發(fā)被人們認(rèn)為有著特殊的意義，Nature、Science以及各種媒體都先后聚焦于10月9日。美國(guó)麻省理工學(xué)院（MIT）的WolfgangKetterle（沃爾夫?qū)た颂乩眨┖涂屏_拉多大學(xué)JILA（實(shí)驗(yàn)天文物理學(xué)聯(lián)合學(xué)院）研究所的CarlWieman（卡爾·維曼），EricCornell（埃里克·康奈爾）因?qū)嶒?yàn)上實(shí)現(xiàn)玻色－愛(ài)因斯坦凝聚（簡(jiǎn)稱BEC）現(xiàn)象而分享了本年度諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)。第十八頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)WolfgangKetterle沃爾夫?qū)た颂乩?/p>

EricA.Cornell埃里克·康奈爾CarlE.Wieman卡爾·維曼2001年諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)

以表彰他們根據(jù)玻色－愛(ài)因斯坦理論發(fā)現(xiàn)了一種新的物質(zhì)狀態(tài)——“堿金屬原子稀薄氣體的玻色－愛(ài)因斯坦凝聚（BEC）”。第十九頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日

BEC是物質(zhì)的一種奇特的狀態(tài)，處于這種狀態(tài)的大量原子的行為像單個(gè)粒子一樣。打個(gè)比方，練兵場(chǎng)上的士兵剛解散不久，突然指揮官發(fā)令“向東齊步走”，于是所有的士兵像一個(gè)士兵一樣整齊的向東走去。如果將士兵縮小到原子尺度，以至于分辨不出誰(shuí)是誰(shuí)，我們便看到了“BEC”。那為什么冠以玻色－愛(ài)因斯坦的名字呢？有這樣一段插曲。第二十頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日

1924年，年輕的印度物理學(xué)家玻色寄給愛(ài)因斯坦一篇論文，提出了一種新的統(tǒng)計(jì)理論，它與傳統(tǒng)的統(tǒng)計(jì)理論僅在一條基本假定上不同。傳統(tǒng)統(tǒng)計(jì)理論假定一個(gè)體系中所有的原子（或分子）都是可以辨別的，我們可以給一個(gè)原子取名張三，另一個(gè)取名李四……，并且不會(huì)將張三認(rèn)成李四，也不會(huì)將李四認(rèn)成張三?；谶@一假定的傳統(tǒng)理論圓滿地解釋了理想氣體定律，可以說(shuō)取得了非凡的成功。然而玻色卻挑戰(zhàn)了上面的假定，認(rèn)為在原子尺度上我們根本不可能區(qū)分兩個(gè)同類原子（如兩個(gè)氧原子）有什么不同。接著，玻色討論了如下一個(gè)問(wèn)題（這個(gè)問(wèn)題所有高中生都做過(guò)）：將N個(gè)相同的小球放進(jìn)M個(gè)標(biāo)號(hào)為1、2、…、M的箱子中，假定箱子的容積足夠大，有多少種不同的放法？在此問(wèn)題的基礎(chǔ)上，采用傳統(tǒng)統(tǒng)計(jì)相似的作法，玻色便得到了一套新的統(tǒng)計(jì)理論。第二十一頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日

玻色的論文引起了愛(ài)因斯坦的高度重視，迅速幫玻色譯成德文發(fā)表。隨后將玻色的理論用于原子氣體中，進(jìn)而推測(cè)在足夠低的溫度下，所有原子有可能處在相同的最低能態(tài)上，所有原子的行為像一個(gè)粒子一樣。后來(lái)物理界將這種現(xiàn)象稱為玻色－愛(ài)因斯坦凝聚。值得注意的是，這里的“凝聚”與日常生活中的凝聚不同，它表示原來(lái)不同狀態(tài)的原子突然“凝聚”到同一狀態(tài)。第二十二頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日

愛(ài)因斯坦的預(yù)測(cè)引起了實(shí)驗(yàn)物理學(xué)家的廣泛興趣。然而實(shí)現(xiàn)BEC的條件極為苛刻和“矛盾”：一方面希望達(dá)到極低的溫度，另一方面還要求原子體系處于氣態(tài)。實(shí)現(xiàn)低溫的傳統(tǒng)手段是蒸發(fā)制冷；而斯坦福大學(xué)華裔物理學(xué)家朱棣文、法國(guó)巴黎高等師范學(xué)校的Cohen-Tannoudj和美國(guó)國(guó)家標(biāo)準(zhǔn)局的Phillips發(fā)展的激光冷卻和磁阱技術(shù)是另一種有效的制冷方法，他們?nèi)艘虼朔窒砹?997年度諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)。1976年，Nosanow和Stwalley證明在任意低溫下處于自旋極化的氫原子始終能保持氣態(tài)，則為實(shí)現(xiàn)第二個(gè)要求提供了希望。第二十三頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日但遺憾的是，眾多的實(shí)驗(yàn)物理學(xué)家將自旋極化的氫原子氣體降溫，并未觀察到BEC現(xiàn)象。于是Wieman和Cornell開(kāi)始將興趣轉(zhuǎn)向堿金屬原子氣體，1995年，他們將銣原子限制在磁阱中進(jìn)行激光冷卻首次成功的觀察到原子氣的BEC現(xiàn)象。同年，MIT的Ketterle也在鈉原子氣中實(shí)現(xiàn)了BEC。BEC的實(shí)現(xiàn)不僅在基礎(chǔ)研究方面具有重大意義，還可能在“原子芯片”和量子計(jì)算機(jī)等方面有廣泛的應(yīng)用前景。因此2001年的諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)授予Wieman、Cornell和Ketterle以表彰他們?cè)贐EC實(shí)驗(yàn)方面的開(kāi)創(chuàng)性工作。第二十四頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日

從實(shí)現(xiàn)BEC的歷程來(lái)看，有以下兩個(gè)必備的客觀條件：首先是理論準(zhǔn)備（玻色和愛(ài)因斯坦的工作），其次是實(shí)驗(yàn)手段的進(jìn)步（朱棣文等人的工作）。剩下的就是個(gè)人的素質(zhì)了，要有眼光，走對(duì)路（Wieman、Cornell和Ketterle選擇堿金屬原子氣體作為冷卻的對(duì)象）。這樣看來(lái)，諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)似乎不是什么神秘的東西。因此有人就會(huì)問(wèn)為什么中國(guó)內(nèi)地就沒(méi)有出現(xiàn)諾貝爾獎(jiǎng)呢？我們?cè)谶@里談幾點(diǎn)：第二十五頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日

思想開(kāi)放，不迷信權(quán)威。創(chuàng)新就是要打破某些已有的定論，因循守舊，盲從權(quán)威是不可能有所創(chuàng)新的。中國(guó)的知識(shí)分子經(jīng)歷了太多的苦難以及封建思想的殘余，以至于思想里保守成分多，權(quán)威意識(shí)過(guò)強(qiáng)，傳統(tǒng)教育中以循規(guī)蹈矩為優(yōu)等等都不利于創(chuàng)新。第二十六頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日

科學(xué)文化的沉淀。任何重大創(chuàng)新不是憑空冒出來(lái)的，創(chuàng)新必須以繼承已有的優(yōu)秀科學(xué)成果和思想方法為前提，這種科學(xué)文化需要長(zhǎng)時(shí)間的積累。而中國(guó)內(nèi)地真正科學(xué)文化的萌芽起于1919年的五四運(yùn)動(dòng)，后來(lái)又受文革的嚴(yán)重沖擊，因此真正的科學(xué)文化沉淀也就20來(lái)年時(shí)間，比起西方三四百年簡(jiǎn)直是小菜。第二十七頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日

熱情奔放而又執(zhí)著追求科學(xué)的年輕人。據(jù)中科院2001年科學(xué)發(fā)展報(bào)告統(tǒng)計(jì)，諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)得主作出代表性工作的平均年齡為36歲，他們從很小就開(kāi)始對(duì)物理學(xué)感興趣并一直鐘愛(ài)著物理學(xué)。他們能如此執(zhí)著，一方面是經(jīng)濟(jì)條件還不錯(cuò)，更重要的是他們從小所受的教育是以充分發(fā)揮自己的個(gè)性為主。而內(nèi)地的教育更樂(lè)意將學(xué)生培養(yǎng)成標(biāo)準(zhǔn)的螺絲釘，學(xué)生本人則很少有太多的想法和目標(biāo)，在經(jīng)濟(jì)大潮的影響下立刻便沉到“?！崩锶チ恕５诙隧?yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日

總之，諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)是在繼承前人優(yōu)秀的成果基礎(chǔ)上的重大創(chuàng)新，目前中國(guó)內(nèi)地并不具備上述創(chuàng)新的條件。但值得慶幸的是，自改革開(kāi)放以來(lái)，思想界也有所解放，國(guó)家對(duì)科學(xué)重視程度提高，國(guó)際交流與合作也日益廣泛和深入，經(jīng)過(guò)漫長(zhǎng)時(shí)間的努力，中國(guó)大陸有望出現(xiàn)諾貝爾物理學(xué)獎(jiǎng)。第二十九頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日

今天稱之為玻色-愛(ài)因斯坦凝聚的物理現(xiàn)象是七十年前由愛(ài)因斯坦和玻色預(yù)言的宏觀量子效應(yīng)。1995年5月在美國(guó)科羅拉多大學(xué)和美國(guó)國(guó)家標(biāo)準(zhǔn)局的聯(lián)合天體物理實(shí)驗(yàn)室（JILA）里首次被人們觀測(cè)到。不久以后，Rice大學(xué)和MIT的研究小組相繼報(bào)道了類似的發(fā)現(xiàn)。在1995年底,這個(gè)重要發(fā)現(xiàn)被國(guó)際合眾社評(píng)為“十大國(guó)際科技新聞”。人們宣稱,“終于得到了物質(zhì)的第五種狀態(tài)”─宏觀量子態(tài)。第三十頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日一、玻色－愛(ài)因斯坦凝聚上節(jié)討論了弱簡(jiǎn)并理想玻色（費(fèi)米）氣體的性質(zhì)，初步看到了由微觀粒子全同性帶來(lái)的量子統(tǒng)計(jì)關(guān)聯(lián)對(duì)系統(tǒng)宏觀性質(zhì)的影響。在弱簡(jiǎn)并的情形下小，影響是微弱的。在本節(jié)中我們將會(huì)看到，當(dāng)理想玻色氣體的等于或大于2.612的臨界值時(shí)將出現(xiàn)獨(dú)特的玻色-愛(ài)因斯坦凝聚現(xiàn)象。這是愛(ài)因斯坦于1925年在理論上首先預(yù)言的。第三十一頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

考慮由N個(gè)全同、近獨(dú)立的玻色子組成的系統(tǒng)，溫度為T(mén)，體積為V。為明確起見(jiàn)，假設(shè)粒子的自旋為零，它服從下列玻色分布或?qū)憺?/p>

第三十二頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日即要求對(duì)所有能級(jí)均有：兩邊取對(duì)數(shù)得：以表示粒子的最低能級(jí)，這個(gè)要求也可以表示為：這就是說(shuō)，理想玻色氣體的化學(xué)勢(shì)必須低于粒子最低能級(jí)的能量。第三十三頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)顯然，上式左邊也應(yīng)大于零。所以必有μ＜0(8.3.1)當(dāng)時(shí)，上式可寫(xiě)為：

由玻色分布，粒子數(shù)密度可寫(xiě)為(8.3.2)第三十四頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

為方便起見(jiàn),采用經(jīng)典近似描述。則粒子能量在ε到ε＋dε范圍內(nèi)的量子態(tài)數(shù)為:系統(tǒng)的總粒子數(shù)為：粒子數(shù)密度為：(8.3.3)第三十五頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

由式(8.3.3)可以看出，等式左邊是常數(shù)，所以右邊T和μ的變化也應(yīng)保持其積分結(jié)果為常數(shù)。由于μ是負(fù)值，當(dāng)T升高時(shí)，μ降低（或絕對(duì)值增大）。反過(guò)來(lái)，μ隨T降低而增加。當(dāng)T降到某一臨界值Tc時(shí)，μ將趨于零。此時(shí)的粒子數(shù)密度公式可寫(xiě)為：(8.3.4)第三十六頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

(8.3.5)利用積分公式代入上式，得令第三十七頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日代入式(8.3.5)，得臨界溫度為:(8.3.6)分析:溫度低于TC時(shí)會(huì)出現(xiàn)什么現(xiàn)象呢？前面的討論指出，溫度愈低時(shí)值愈高，但在任何溫度下必是負(fù)的。由此可知在時(shí)，仍趨于-0.但這時(shí)（8.3.3）左方將小于n，與為給定的條件矛盾。第三十八頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

考慮到在低溫下玻色子處在能級(jí)ε＝0的數(shù)目是不能忽略的,因此在T＜Tc時(shí),應(yīng)將式(8.3.4)改寫(xiě)為:(8.3.7)產(chǎn)生這個(gè)矛盾的原因是：我們用式（8.3.3）的積分代替（8.3.2）的求和。由于狀態(tài)密度中含有因子，在將式（8.3.2）改寫(xiě)成（8.3.3）時(shí)，的項(xiàng)就被舍棄掉了。由式（8.3.2）可以看出，在以上為負(fù)的有限值時(shí)，處在能級(jí)的粒子數(shù)與總粒子數(shù)相比是一個(gè)小量，用積分代替求和引起的誤差是可以忽略的；但在以下趨于-0時(shí)，處在能級(jí)的粒子數(shù)將是很大的數(shù)值，不能忽略。第三十九頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

現(xiàn)在來(lái)計(jì)算式(8.3.7)中的第二項(xiàng)。令x=ε/kT，并將式(8.3.5)代入，得:(8.3.8)

其中,右邊第一項(xiàng)是溫度為T(mén)時(shí)處在能級(jí)ε＝0的粒子的數(shù)密度；第二項(xiàng)是處在激發(fā)能級(jí)ε＞0的粒子的數(shù)密度。在第二項(xiàng)中已取極限。第四十頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

將式(8.3.8)代入式(8.3.7),可求得溫度為T(mén)時(shí)處在最低能級(jí)ε＝0上的粒子數(shù)密度：(8.3.9)

圖8-3-3給出了n0/n與T/Tc的變化關(guān)系?？梢钥闯?，T＜Tc時(shí)，處在最低能級(jí)ε＝0的粒子數(shù)密度n0與總粒子數(shù)密度n接近，說(shuō)明此時(shí)大部分粒子都處在最低能級(jí)上。此稱為玻色－愛(ài)因斯坦凝聚，Tc稱為凝聚溫度。圖8-3-3第四十一頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日討論：1.時(shí)，；時(shí)，，粒子幾乎全部聚集于基態(tài)，稱為BEC現(xiàn)象。

2.BEC現(xiàn)象是動(dòng)量空間的凝聚，與真實(shí)空間不同。

3.產(chǎn)生原因：不受泡利原理限制，（所以費(fèi)米系不可能產(chǎn)生BEC現(xiàn)象）第四十二頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

二、內(nèi)能和熱容量

在T＜Tc時(shí)，理想玻色氣體的內(nèi)能只是能級(jí)ε＞0的粒子的能量之和。計(jì)算如下:第四十三頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

定容熱容量為:

（8.3.11）可得(8.3.10)利用積分公式

上式說(shuō)明，理想玻色氣體的定容熱容量在T＜Tc時(shí)與成正比；在T＝Tc時(shí)，達(dá)到最大值,而在高溫時(shí)趨于經(jīng)典值。圖8-3-4給出了二者的變化關(guān)系。第四十四頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

圖8-3-4

理想玻色氣體熱容量隨溫度的變化曲線使人們想到了液氦的正常相和超流相之間的λ相變。由于圖8-3-4中曲線的形狀與λ相變相似，加之4He是玻色子，才使得人們猜測(cè)4He的λ相變可能是在粒子之間有相互作用情形下的玻色－愛(ài)因斯坦凝聚。

第四十五頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日§8.4光子氣體前面兩節(jié)討論了弱簡(jiǎn)并理想玻色氣體的特性和時(shí)理想玻色氣體出現(xiàn)的凝聚現(xiàn)象。所討論的系統(tǒng)具有確定的粒子數(shù)。本節(jié)從粒子的觀點(diǎn)根據(jù)玻色分布討論平衡輻射問(wèn)題。在平衡輻射中光子數(shù)是不守恒的。這是玻色統(tǒng)計(jì)的重要應(yīng)用。第四十六頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

早在19世紀(jì)60年代，基爾霍夫就開(kāi)始了對(duì)熱輻射問(wèn)題的研究。他引入了黑體概念，并利用熱力學(xué)第二定律證明了黑體輻射（也即平衡輻射）的內(nèi)能密度和內(nèi)能密度的頻率分布只與溫度有關(guān)。1879年，斯忒藩（J.Stefan）仔細(xì)研究了當(dāng)時(shí)已有的測(cè)量結(jié)果，得出了輻射的內(nèi)能密度與絕對(duì)溫度的四次方成正比的結(jié)論。

此后，人們又根據(jù)經(jīng)典統(tǒng)計(jì)理論的能量均分定理討論了這一問(wèn)題，所得內(nèi)能的頻率分布在低頻范圍內(nèi)與實(shí)驗(yàn)符合，在高頻（紫外）范圍與實(shí)驗(yàn)不符。第四十七頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

更為嚴(yán)重的是，根據(jù)能量均分定理，有限溫度下平衡輻射的內(nèi)能和定容熱容量是發(fā)散的。這是對(duì)經(jīng)典理論的嚴(yán)重挑戰(zhàn)，歷史上稱之為“紫外線災(zāi)難”。

1900年底，普朗克在一次學(xué)術(shù)會(huì)議的演講中首次引入能量子概念，并以此得出了一個(gè)能夠完滿解釋實(shí)驗(yàn)結(jié)果的輻射能量分布公式，即著名的普朗克公式。本節(jié)根據(jù)量子理論，從粒子的觀點(diǎn)出發(fā)，由玻色分布導(dǎo)出黑體輻射的普朗克公式，進(jìn)而從粒子的觀點(diǎn)研究平衡輻射的問(wèn)題。第四十八頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

根據(jù)粒子觀點(diǎn)，可以把空窖內(nèi)的輻射場(chǎng)看作由大量近獨(dú)立的光子所組成，并形象地稱之為光子氣體。每個(gè)光子具有確定的能量、動(dòng)量和自旋。光子自旋量子數(shù)為1，相應(yīng)于兩個(gè)偏振的投影是+1和–1。光子的靜止質(zhì)量m為零，是玻色子的一種特殊情況。一、由玻色分布導(dǎo)出普朗克公式第四十九頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

因?yàn)閙=0，所以有:(8.4.1)其中，c、p和ω分別為光速、動(dòng)量和圓頻率。按照相對(duì)論關(guān)系:

光子是玻色子，達(dá)到平衡后遵從玻色分布。由于空窖壁不斷地發(fā)射和吸收光子，所以光子氣體中的光子數(shù)是不恒定的。在導(dǎo)出玻色分布時(shí)只存在E是常數(shù)的條件而不存在N是常數(shù)的條件，因而只應(yīng)引入一個(gè)拉氏乘子，而另一個(gè)拉氏乘子α＝0。第五十頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

由于，這也意味著平衡狀態(tài)下光子氣體的化學(xué)勢(shì)等于零。

根據(jù)式（6.2.16）在體積為V的空窖內(nèi)，動(dòng)量p到p＋dp范圍內(nèi)光子的量子態(tài)數(shù)為：(8.4.2)

上式中乘以2是考慮到了光子偏振的兩個(gè)投影。將式(8.4.1)代入式(8.4.2)，得體積V內(nèi)，圓頻率在ω到ω+dω范圍內(nèi)光子的量子態(tài)數(shù)為：(8.4.3)第五十一頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

根據(jù)玻色分布,對(duì)于光子，每個(gè)量子態(tài)的平均光子數(shù)為：

因此，空窖內(nèi)圓頻率在dω范圍內(nèi)的平均光子數(shù)為：(8.4.4)第五十二頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

由于每個(gè)光子的能量為，在體積為V的空窖內(nèi)，圓頻率dω范圍的輻射場(chǎng)能量（內(nèi)能）為：(8.4.5)

式(8.4.5)稱為黑體輻射的普朗克公式，是普朗克在1900年得到的，不過(guò)推導(dǎo)方法與上述方法不同，在推導(dǎo)該式時(shí)普朗克第一次引入了能量量子化的概念，這是物理概念的革命性飛躍。普朗克公式的建立是量子物理學(xué)的起點(diǎn)。它給出了輻射場(chǎng)能量按頻率的分布，與實(shí)驗(yàn)結(jié)果完全符合。教材中圖8.4畫(huà)出了不同溫度下上式的圖形。第五十三頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

下面討論兩種極限情況：在低頻、高溫情況下：(8.4.6)式(8.4.5)近似為:

上式是瑞利（L.Rayleigh）和金斯（J.H.W.Jeans）公式，它是能量均分定理的結(jié)果，在低頻下適用。第五十四頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

容易看出，根據(jù)式（8.4.6），在有限溫度下平衡輻射的總能量是發(fā)散的（因?yàn)棣乜扇?→∞），此即“紫外線災(zāi)難”。在高頻和低溫情況下有此時(shí)，可將式(8.4.5)分母中的1略去，有：

這是黑體輻射的維恩（W.Wien）公式，在高頻范圍適用。第五十五頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日此結(jié)論與維思1896所求得的結(jié)果一致，這一公式的實(shí)質(zhì)是：，隨著，。即的高頻光子幾乎不存在。這是由于在溫度為T(mén)的平衡態(tài)下，要輻射出的光子的幾率很小。第五十六頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

將式(8.4.5)對(duì)所有頻率積分，可求得空腔內(nèi)輻射場(chǎng)的內(nèi)能。引入變量,上式化為:第五十七頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日利用有故第五十八頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

積分，得：或?qū)憺?(8.4.8)

上式表明，空窖輻射的內(nèi)能密度與成正比，這與熱力學(xué)的結(jié)果一致。不同的是，這里給出了比例常數(shù)a的具體數(shù)值，而在熱力學(xué)中則只能由實(shí)驗(yàn)確定，這正是統(tǒng)計(jì)物理優(yōu)越性的表現(xiàn)。第五十九頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

二、維恩位移定律

從式(8.4.5)可以看出，普朗克公式中包含了與成正比和與ω指數(shù)反比兩個(gè)因子，所以輻射場(chǎng)的能量隨ω分布可能存在一個(gè)極大值，可用如下方法求得：由得第六十頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

上述方程可由圖解法或數(shù)值法求出，其解為:

稱為維恩位移定律。它指出當(dāng)黑體溫度升高時(shí)，輻射能量最大頻率將向高頻方向移動(dòng)，或者輻射能量最大的波長(zhǎng)將向短波方向移動(dòng)（如圖）。通過(guò)測(cè)量，可以確定輻射體的溫度，光測(cè)高溫計(jì)就是根據(jù)這一原理制成的。(8.4.9)第六十一頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日第六十二頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

例8-1試求光子氣體巨配分函數(shù)的對(duì)數(shù),并利用熱力學(xué)公式求輻射場(chǎng)的內(nèi)能、壓強(qiáng)和熵。解:光子是玻色子，服從玻色統(tǒng)計(jì)?？紤]到光子數(shù)不守恒，化學(xué)勢(shì)μ=0(或α=0)。利用式(8.1.3)，有(8.4.11)為方便起見(jiàn)，用積分近似處理。

光子在體積V內(nèi)，圓頻率在ω到ω+dω范圍內(nèi)的量子態(tài)數(shù)為:

(8.4.12)

第六十三頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

作對(duì)應(yīng)可將式(8.4.11)改寫(xiě)為:

(8.4.13)

對(duì)于粒子數(shù)可變系統(tǒng),其特性函數(shù)是巨熱力勢(shì),故先求出巨熱力勢(shì),然后再求其它量更方便一些。巨熱力勢(shì)為：(8.4.14)第六十四頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

引入積分變量

式(8.4.14)可寫(xiě)為：(8.4.15)利用分部積分，上式中的積分可變?yōu)?(8.4.16)

第六十五頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

利用巨熱力勢(shì)的特性函數(shù)性質(zhì)，并考慮到光子氣體的μ=0,可方便的得到；(8.4.18)其中(8.4.17)

代入式(8.4.15)，得：第六十六頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

比較式(8.4.19)和(8.4.20),得:

上式在熱力學(xué)中是作為實(shí)驗(yàn)結(jié)果引入的，而統(tǒng)計(jì)物理可以導(dǎo)出這一關(guān)系。另外，在習(xí)題7-2中我們?cè)貌煌姆椒ǖ玫搅松鲜?。這里，我們用統(tǒng)計(jì)物理的規(guī)范方法得到了。(8.4.19)(8.4.20)由此可知，光子氣體的熵隨而趨于零，符合熱力學(xué)第三定律的要求。第六十七頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日§8.5金屬中的自由電子氣體

前面討論了玻色氣體，現(xiàn)在轉(zhuǎn)而討論費(fèi)米氣體的特性。如前所述，當(dāng)氣體滿足非簡(jiǎn)并條件或時(shí)，不論是由玻色子還是費(fèi)米子組成的氣體，都同樣遵從玻耳茲曼分布。弱簡(jiǎn)并的情形初步顯示了二者的差異。本節(jié)以金屬中的自由電子氣體為例，討論強(qiáng)簡(jiǎn)并或情形下費(fèi)米氣體的特性。第六十八頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

一、金屬中的自由電子氣體模型

金屬是由晶格結(jié)點(diǎn)上的離子實(shí)和在整個(gè)金屬中運(yùn)動(dòng)的價(jià)電子組成的。如果假定離子實(shí)形成的勢(shì)場(chǎng)是均勻的，并且電子間的庫(kù)侖相互作用可忽略，就可把金屬中的自由電子看成是封閉在金屬體內(nèi)的近獨(dú)立粒子，并形象地稱之為“電子氣體”。由于電子是費(fèi)米子，故遵從費(fèi)米分布。本節(jié)將利用費(fèi)米分布討論金屬中電子氣體的熱力學(xué)性質(zhì)。1.模型第六十九頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日NaNa+e價(jià)電子電離Na+Na+Na+Na+Na+庫(kù)侖作用使離子和電離電子（公有化電子）結(jié)合成固體。

原子結(jié)合成金屬后，價(jià)電子脫離原子可以在整個(gè)金屬內(nèi)運(yùn)動(dòng)，形成公有電子。失去價(jià)電子后的原子成為離子，在空間形成規(guī)則的點(diǎn)陣。在初步的近似中人們把公有電子看作在金屬內(nèi)部作自由運(yùn)動(dòng)的近獨(dú)立粒子。金屬的高導(dǎo)電率和高熱導(dǎo)率說(shuō)明金屬中自由電子的存在。第七十頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)2.自由電子氣體的特點(diǎn)：

m很小，很高，常溫下，自旋為1/2，所以是高度簡(jiǎn)并的費(fèi)米氣體。3.金屬中的自由電子氣體模型與經(jīng)典理論的困難經(jīng)典統(tǒng)計(jì)一個(gè)自由電子對(duì)熱容量的貢獻(xiàn)實(shí)驗(yàn)結(jié)果除在極低溫度下，金屬中自由電子的熱容量與離子振動(dòng)的熱容量相比較，可以忽略。第七十一頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)2.下面我們求出體積為V，能量在ε到ε+dε范圍內(nèi)電子的量子態(tài)數(shù)：(8.5.1)1．溫度為T(mén)時(shí)，能量為ε的一個(gè)量子態(tài)上的平均電子數(shù)為：二、絕對(duì)零度時(shí)自由電子氣體的性質(zhì)

這是經(jīng)典統(tǒng)計(jì)理論遇到的又一困難，1928年索末菲根據(jù)費(fèi)米分布成功地解決了這個(gè)問(wèn)題。本節(jié)研究自由電子氣體對(duì)金屬的的貢獻(xiàn)?？紤]到電子自旋在其動(dòng)量方向上的投影有兩個(gè)可能值，則體積為V、能量在ε到ε+dε范圍內(nèi)電子的量子態(tài)數(shù)為：第七十二頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)3．在體積V內(nèi)，能量在ε到ε+dε范圍內(nèi)的平均電子數(shù)為：(8.5.3)(8.5.2)即：第七十三頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

4．金屬中的價(jià)電子總數(shù)(8.5.4)對(duì)上式積分得總電子數(shù)N的表達(dá)式若N、V、T一定，則由上式可求出自由電子的化學(xué)勢(shì)：定性分析：對(duì)自由電子氣體，由于，即，所以有。第七十四頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

5．T＝0K時(shí)的電子分布f=1ε＜

f=0

ε＞(8.5.5)

用表示0K時(shí)電子氣的化學(xué)勢(shì)，此時(shí)分布同時(shí)受兩個(gè)約束①最小作用原理（能量應(yīng)取最小值）②泡利原理，所以其分布為:第七十五頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)圖8-5-1分布如圖8-5-1所示：

如圖8-5-1所示，式(8.5.5)表明T=0K時(shí)，在ε＜

的每一個(gè)量子態(tài)上，平均電子數(shù)為1；而在ε＞

的每一個(gè)量子態(tài)上，平均電子數(shù)為零。此分布可以這樣理解：討論：在0K時(shí)電子將盡可能占據(jù)能量最低的狀態(tài)，但泡利

不相容限制每一量子態(tài)最多只能容納一個(gè)電子，因此電子從ε=0的狀態(tài)依次填充至為止，是0K時(shí)電子的最大能量（費(fèi)米能量）。因此T=0K時(shí)，自由電子的分布狀態(tài)稱為完全簡(jiǎn)并態(tài)。第七十六頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

6．電子的費(fèi)米能

顯然，是0K時(shí)電子的最大能量，也稱為費(fèi)米能，下面我們來(lái)求出費(fèi)米能：第七十七頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日故：分析：對(duì)于電子較大，所以較大。

也稱為費(fèi)米能級(jí)，它表示T=0K時(shí)電子的最大能量，用表示。大小的估計(jì)：第七十八頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

以Cu為例，Cu的電子密度是8.5×,代入式(8.5.7)，得≈1.1×J。

一般氣體的能量是kT數(shù)量級(jí)，若取T=300K,

則kT=4.14×J，

二者之比kT/

約等于1／260?？梢?jiàn)，即使在絕對(duì)零度，

的值還是相當(dāng)大的。第七十九頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

7.費(fèi)米動(dòng)量(8.5.8)

其中，是0K時(shí)電子的最大動(dòng)量，稱為費(fèi)米動(dòng)量。令則有：第八十頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日若在體積V內(nèi)討論電子在動(dòng)量空間的分布時(shí)，動(dòng)量空間中的相體積為。所以自由電子在動(dòng)量空間的分布范圍是以為半徑的球，稱為費(fèi)米球。由此可知，T=0K時(shí)，自由電子氣體在動(dòng)量空間的分布為：①費(fèi)米球面以內(nèi)的等能面的能級(jí)上填滿了電子。②費(fèi)米球面以外的等能面的能級(jí)上空看。費(fèi)米面費(fèi)米球第八十一頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日7．電子氣的總能量

T=0K時(shí)電子氣的總能量應(yīng)等于電子總數(shù)乘以每個(gè)電子的能量ε。由式(8.5.6)乘以ε，得：第八十二頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

(8.5.9)

由上式知，絕對(duì)零度時(shí)電子的平均能量是.第八十三頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日8.求完全簡(jiǎn)并壓強(qiáng)P

根據(jù)：第八十四頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日

或：

~以銅例~9.討論:例：以銅金屬中的自由電子氣體為例時(shí)，實(shí)驗(yàn)表明由此求得：①第八十五頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日a.常溫下：可見(jiàn)

,很大.b.常溫下：高度簡(jiǎn)并的費(fèi)米氣體.②時(shí)，電子的平均速率第八十六頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日這說(shuō)明，即使在T=0K時(shí)，自由電子仍然以極高速率運(yùn)動(dòng)，這是泡利原理迫使的結(jié)果。③原因是N/V很大，m很小，與電子和正粒子間的靜電作用引力平衡。第八十七頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

三、T＞0K時(shí)電子氣性質(zhì)的定性和半定量解釋1.T＞0K時(shí)自由電子的分布(8.5.10)f＞1／2f＝1／2f＜1／2

圖8-5-2

對(duì)于T＞0K,由下式知，f有如下三種可能：第八十八頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日在的每一量子態(tài)上平均電子數(shù)大于1／2；

在的每一量子態(tài)上平均電子數(shù)小于1／2。

上式表明，T＞0K時(shí)：在的每一量子態(tài)上平均電子數(shù)為1／2；注意隨按指數(shù)規(guī)律變化。因此，只在范圍內(nèi)有明顯變化，若時(shí)，隨的增加或減小迅速趨于零或者1，所以分布如上圖示。第八十九頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

產(chǎn)生這一分布的物理機(jī)制是：T>0K時(shí)為熱激發(fā)態(tài)。但熱運(yùn)動(dòng)所能提供的能量量級(jí)為KT，所以熱激發(fā)只能將費(fèi)米能量曲面附近的電子激發(fā)到距它為KT附近的能級(jí)。[或者將以下距為KT處的電子激發(fā)到附近]

第九十頁(yè)，共一百零三頁(yè)，編輯于2023年，星期日02六月2023第八章玻色統(tǒng)計(jì)和費(fèi)米統(tǒng)計(jì)

我們也可以這樣理解：

在0K時(shí)電子占據(jù)了從0到的每一個(gè)量子態(tài)。溫度升高時(shí)，電子有可能要躍遷到能量較高的未被占據(jù)的量子態(tài)去，但處在低能態(tài)的電子發(fā)生躍遷的可能性極小。所以，絕大多數(shù)狀態(tài)的占據(jù)情況實(shí)際上并未改變，而只