基于虛擬儀器技術(shù)的非線性絕緣電介質(zhì)介電特性測(cè)試裝置

基于虛擬儀器技術(shù)的非線性絕緣電介質(zhì)介電特性測(cè)試裝置

0關(guān)于非線性緣電介質(zhì)交流介電特性的測(cè)試非線性絕緣材料系統(tǒng)是指絕緣材料的介電參數(shù)隨著電池電壓的變化而變化。場(chǎng)致增強(qiáng)型非線性絕緣電介質(zhì)在不均勻電場(chǎng)中具有自行調(diào)控電場(chǎng)分布、避免電場(chǎng)集中的功能,為此被稱為智能絕緣材料。這類(lèi)材料的制備可通過(guò)在絕緣聚合物中添加納米或微米無(wú)機(jī)半導(dǎo)體填料來(lái)實(shí)現(xiàn)。對(duì)于非線性絕緣電介質(zhì)的應(yīng)用人們并不陌生,例如高壓電機(jī)定子線棒端部防電暈結(jié)構(gòu)中的防電暈帶和電纜終端用電場(chǎng)應(yīng)力控制片(或管)等,同時(shí)在高壓直流電纜和套管中也具有潛在應(yīng)用前景。縱觀非線性絕緣電介質(zhì)國(guó)內(nèi)外研究現(xiàn)狀可以發(fā)現(xiàn):在新型非線性絕緣介質(zhì)開(kāi)發(fā)和相關(guān)應(yīng)用技術(shù)研究較為深入,例如,人們研究了不同屬性的無(wú)機(jī)填料、填料濃度、填料粒徑對(duì)非線性復(fù)合材料性能的影響,以及開(kāi)發(fā)了應(yīng)用于不同場(chǎng)合的非線性材料等,而有關(guān)測(cè)試技術(shù)方面的研究相對(duì)滯后。到目前為止,部分研究者仍采用應(yīng)用于線性絕緣介質(zhì)的測(cè)試設(shè)備來(lái)研究非線性絕緣電介質(zhì),例如交流高壓電橋、阻抗分析儀和介電譜儀等。高壓交流電橋的平衡條件與頻率有關(guān),而非線性絕緣介質(zhì)在交流電壓作用下響應(yīng)電流含有高次諧波,因此電橋無(wú)法真正平衡,而由平衡條件計(jì)算得到的參數(shù)誤差較大。而阻抗分析儀和介電譜儀的硬件電路中大都采用鎖相放大器,所測(cè)得參數(shù)為等效參數(shù);同時(shí)阻抗分析儀和介電譜儀不能提供足夠高的激勵(lì)電壓,非線性絕緣電介質(zhì)的非線性特征表現(xiàn)不明顯。2000年,國(guó)際知名專家StevenBoggs教授曾探索過(guò)非線性絕緣介質(zhì)在沖擊激勵(lì)電壓下的介電特性測(cè)試技術(shù)。2005年,美國(guó)國(guó)家標(biāo)準(zhǔn)測(cè)量研究院的J.Obrzut和K.Kano實(shí)現(xiàn)了非線性絕緣電介質(zhì)交流激勵(lì)電壓和響應(yīng)電流波形的測(cè)試,由此得到被測(cè)試品復(fù)阻抗的幅值和相位,同時(shí)用響應(yīng)電流的諧波分量來(lái)表征非線性電介質(zhì)的非線性特性。此后,未見(jiàn)到新的研究報(bào)道。StevenBoggs教授在2007年8月由西安交通大學(xué)組織的西部地區(qū)研究生精品課程大講堂中指出:非線性電介質(zhì)特性的測(cè)量是一個(gè)重大挑戰(zhàn);雖然人們有能力進(jìn)行瞬態(tài)非線性有限元分析已經(jīng)十余年,人們?nèi)詿o(wú)法提供進(jìn)行數(shù)值分析所需要的介電特性測(cè)量數(shù)據(jù)。因此,非線性絕緣電介質(zhì)測(cè)量技術(shù)在國(guó)際上仍是個(gè)難度較大的課題。完善非線性絕緣電介質(zhì)交流介電特性測(cè)試技術(shù)對(duì)促進(jìn)非線性絕緣電介質(zhì)基礎(chǔ)理論研究與應(yīng)用研究具有重要意義。本文將建立一套基于虛擬儀器技術(shù)的非線性絕緣電介質(zhì)交流介電特性測(cè)試裝置,實(shí)現(xiàn)交流激勵(lì)電壓和響應(yīng)電流時(shí)域波形的測(cè)試。通過(guò)對(duì)電壓和電流波形的處理,獲得jR-E和D-E基本特性曲線。由基本特性曲線求得的等效參數(shù)、靜態(tài)和動(dòng)態(tài)參數(shù)及其與電場(chǎng)關(guān)系曲線,可更全面地表征非線性絕緣電介質(zhì)交流介電特性。1測(cè)試系統(tǒng)的組成為了實(shí)現(xiàn)測(cè)量,必須將被測(cè)材料放置在兩電極之間,而介于兩電極間的非線性絕緣電介質(zhì)則構(gòu)成了非線性絕緣結(jié)構(gòu)(或稱為非線性阻抗器件)。進(jìn)行非線性絕緣電介質(zhì)介電特性測(cè)試時(shí),必須采用平板電極系統(tǒng),以避免非均勻電場(chǎng)導(dǎo)致的宏觀慢極化對(duì)測(cè)試結(jié)果的影響。參照線性絕緣電介質(zhì)表述方法,采用并聯(lián)等效電路描述介于兩電極間的非線性絕緣電介質(zhì)交流激勵(lì)電壓與響應(yīng)電流的關(guān)系,如圖1所示。圖1中,t為時(shí)間;U(t)為外加激勵(lì)交流電壓;G(U)為電壓控制型非線性電導(dǎo);C(U)為電壓控制型非線性電容;IR(t)為流過(guò)非線性電導(dǎo)的阻性電流;IC(t)為流過(guò)非線性電容的容性電流;I(t)為流過(guò)非線性絕緣結(jié)構(gòu)總響應(yīng)電流。各參數(shù)滿足下列關(guān)系:對(duì)于線性電介質(zhì)材料測(cè)試,首先測(cè)得介于兩電極間絕緣介質(zhì)的復(fù)阻抗,并由復(fù)阻抗實(shí)部和虛部計(jì)算出并聯(lián)等效電阻和電容,而后根據(jù)試樣結(jié)構(gòu)參數(shù)計(jì)算出電導(dǎo)率和相對(duì)介電常數(shù);常采用方法由直接法和電橋比較法進(jìn)行測(cè)試。對(duì)于非線性絕緣電介質(zhì),由于沒(méi)有非線性阻抗標(biāo)準(zhǔn),無(wú)法構(gòu)造電橋,只能采用直接法,即直接測(cè)量激勵(lì)電壓和響應(yīng)電流波形。為此,本文建立了圖2所示的測(cè)量系統(tǒng)。該測(cè)試系統(tǒng)按功能分為激勵(lì)電壓源、測(cè)試主回路、過(guò)壓保護(hù)和信號(hào)采集等模塊。激勵(lì)電壓源由函數(shù)發(fā)生器(AFG3252)和高電壓線性放大器(TrekModel20/20C)組成,信號(hào)發(fā)生器發(fā)出低壓波形,經(jīng)過(guò)高電壓線性放大器產(chǎn)生高壓激勵(lì)電壓信號(hào)。測(cè)試主回路由被測(cè)試品、標(biāo)準(zhǔn)電容器、采樣電阻R1和R2及差動(dòng)電壓放大器等構(gòu)成。測(cè)試主回路與電橋電路相似,但并非電橋,而是由直接法改進(jìn)后的差分法測(cè)試電路。由于被測(cè)對(duì)象為非線性絕緣電介質(zhì),容性電流有可能是阻性電流兩個(gè)數(shù)量級(jí)以上,為保證容性電流和阻性電流具有相接近的測(cè)試精度,先通過(guò)標(biāo)準(zhǔn)電容器CN支路平衡掉被測(cè)試品的一部分線性電容電流。采樣電阻R1為500Ω的精密標(biāo)準(zhǔn)電阻(精度0.1%),與標(biāo)準(zhǔn)電容器串聯(lián)的采樣電阻R2為0~10kΩ的可調(diào)精密電阻(精度為0.1%)。電壓放大器有單端和差分兩種輸入方式,測(cè)試頻率小于10Hz可以選擇單端輸入方式,直接測(cè)試電阻R1上的電壓信號(hào),該電壓與響應(yīng)電流成正比;測(cè)試頻率大于10Hz可以選擇差分輸入方式,測(cè)試時(shí)通過(guò)調(diào)節(jié)電阻R2的阻值使激勵(lì)電壓過(guò)零點(diǎn)時(shí)刻差分信號(hào)為零,實(shí)現(xiàn)在電壓為零時(shí)刻容性電流的補(bǔ)償。根據(jù)電阻R1、R2的阻值、標(biāo)準(zhǔn)電容器電容值和外施電壓,可計(jì)算被平衡掉的容性電流值。放大器測(cè)試頻率范圍為0~3kHz。過(guò)壓保護(hù)采用高阻抗兩個(gè)放電管分別并聯(lián)在采樣電阻R1和R2,防止試樣擊穿時(shí)高壓直接作用在測(cè)試系統(tǒng)的低壓側(cè),危機(jī)設(shè)備與人身安全。信號(hào)采集通過(guò)DAQ采集卡和虛擬儀器的測(cè)試平臺(tái)完成,實(shí)現(xiàn)激勵(lì)電壓和響應(yīng)電流的時(shí)域波形同步采集。采集卡選用凌華的DAQ-2005,該采集卡能夠?qū)崿F(xiàn)四個(gè)通道高速、高精度的同步采集,每個(gè)通道最大采樣頻率為500kHz。2波形分析與非線性絕緣電介質(zhì)交換的電壓表的計(jì)算2.1高次諧波分析模型利用上述測(cè)試系統(tǒng),可實(shí)現(xiàn)非線性絕緣結(jié)構(gòu)的激勵(lì)電壓和響應(yīng)電流時(shí)域波形的測(cè)試。通過(guò)對(duì)電壓、電流時(shí)域波形的分析,可求得到表征非線性絕緣電介質(zhì)交流介電參數(shù)及其與電場(chǎng)強(qiáng)度的關(guān)系。為了清晰描述波形分析與介電參數(shù)的獲得過(guò)程,本文以SiC/LDPE非線性復(fù)合材料(25%SiC)的測(cè)試結(jié)果為例,分步驟進(jìn)行描述。測(cè)試條件為:室溫;標(biāo)準(zhǔn)正弦波激勵(lì)電壓,幅值為1200V,頻率分別為20和50Hz;平板三電極系統(tǒng);試樣厚度0.34mm。由于測(cè)試系統(tǒng)可能受到干擾,首先應(yīng)對(duì)測(cè)得的電壓、電流數(shù)字信號(hào)進(jìn)行濾波。多種數(shù)字濾波技術(shù)均可應(yīng)用,但要注意的問(wèn)題是濾波后信號(hào)不能發(fā)生失真,否則濾波后要對(duì)信號(hào)進(jìn)修正。限于篇幅本文對(duì)具體的濾波技術(shù)不再累述。濾波后的電壓、電流典型時(shí)域波形如圖3所示(以50Hz測(cè)試結(jié)果為例)。從圖3可以看出,非線性絕緣電介質(zhì)在標(biāo)準(zhǔn)正弦電壓激勵(lì)下,其響應(yīng)電流將不再是標(biāo)準(zhǔn)正弦波,而含有高次諧波分量。毫無(wú)疑問(wèn),非線性程度越高,高次諧波的比例也越高。正是這個(gè)原因,J.Obrzut和K.Kano采用響應(yīng)電流的諧波分量來(lái)表征非線性電介質(zhì)的非線性特征。2.2疊加運(yùn)算分解法為了獲得表征非線性絕緣電介質(zhì)的交流介電特性,必須獲得有關(guān)材料交流電導(dǎo)和極化的信息,而這些信息均包含在響應(yīng)電流中。非線性絕緣電介質(zhì)交流介電特性測(cè)試技術(shù)的關(guān)鍵是如何參照激勵(lì)電壓在時(shí)域上將響應(yīng)電流分解為阻性電流和容性電流。當(dāng)激勵(lì)電壓為標(biāo)準(zhǔn)正弦波,且頻率與采樣速率間嚴(yán)格滿足整周期同步采樣時(shí),可采用“加減運(yùn)算分解法”。該方法理論依據(jù):在電壓波形上升枝和下降枝的電壓瞬時(shí)值相同位置處對(duì)應(yīng)阻性電流值相同,而容性電流數(shù)值相同但極性相反。因此,通過(guò)下列運(yùn)算得到阻性電流和容性電流瞬時(shí)值。式中:I(i)和I(j)分別為上升枝和下降枝電壓相等位置處的響應(yīng)電流瞬時(shí)值;IR(i)和IR(j)分別為上升枝和下降枝電壓相等位置處的阻性電流瞬時(shí)值;IC(i)和IC(j)分別為上升枝和下降枝電壓相等位置處的容性電流瞬時(shí)值。由于分解過(guò)程只涉及加、減運(yùn)算,故將其稱為“加減運(yùn)算分解法”。對(duì)于激勵(lì)電壓頻率與采用頻率間不滿足采樣定理以及交流激勵(lì)電壓含有諧波導(dǎo)致上升枝和下降枝不對(duì)稱情況,可采用時(shí)域最小二乘分解法實(shí)現(xiàn)信號(hào)的分解。該分解法的基本思想是:首先假設(shè)非線性電導(dǎo)與電壓的關(guān)系可用多項(xiàng)式表述,即對(duì)應(yīng)的阻性電流可表示為同理,非線性電容與電壓關(guān)系也用多項(xiàng)式表示,即對(duì)應(yīng)容性電流可表示為式中:Ai與Bj為待確定的參數(shù);n和m為多項(xiàng)式最高項(xiàng)數(shù)。由式(3),得到總響應(yīng)電流估計(jì)值的表達(dá)式:由測(cè)得電壓和響應(yīng)電流信號(hào)測(cè)得數(shù)據(jù)可得到響應(yīng)電流實(shí)測(cè)值與估計(jì)值間的方差和:式中N為電壓、電流測(cè)試點(diǎn)數(shù),一般N=10000。根據(jù)最小二乘的基本思想,則有上述方程組是關(guān)于Ai與Bj的線性方程組。求解后,根據(jù)各項(xiàng)系數(shù)Ai與Bj的相對(duì)大小,進(jìn)行必要的取舍或增加,修正n與m值,再次進(jìn)行最小二乘回歸,以達(dá)到最佳最小二乘效果,并最終確定Ai與Bj的估計(jì)值。一般情況下,Ai與Bj只含有偶次項(xiàng),奇次項(xiàng)甚小可以忽略。將Ai與Bj最終結(jié)果代入式(7)和(9),即可獲得分解后的阻性電流和容性電流,從而實(shí)現(xiàn)響應(yīng)電流的分解。本文所給出兩個(gè)測(cè)試實(shí)例均滿足標(biāo)準(zhǔn)正弦波和整周期同步采樣的要求,采用加減運(yùn)算分解法和時(shí)域最小二乘分解法均可,且分解結(jié)果完全一致。分解得到容性阻性電流典型時(shí)域波形如圖4所示(以50Hz分解結(jié)果為例)。2.3材料的特征參數(shù)對(duì)于由非線性電導(dǎo)材料構(gòu)成的非線性絕緣結(jié)構(gòu)(器件),用伏安特性曲線(IR-U曲線)來(lái)描述其非線性特征;而針對(duì)材料,要消除被測(cè)試品幾何結(jié)構(gòu)參數(shù)的影響,則采用電流密度jR與電場(chǎng)強(qiáng)度E特性曲線來(lái)描述。根據(jù)測(cè)得的電壓時(shí)域波形以及分解得到的阻性電流波形,考慮被測(cè)試品幾何參數(shù),求得電場(chǎng)強(qiáng)度和阻性電流密度的時(shí)域波形。將兩波形進(jìn)行組合可得到j(luò)R-E特性曲線,該曲線即為描述非線性絕緣介質(zhì)電導(dǎo)特性的基本特性曲線。摻雜25%SiC的SiC/LDPE非線性復(fù)合材料,在20和50Hz條件下求得jR-E特性曲線如圖5所示。從圖5可以看出:同一種非線性復(fù)合材料在不同頻率相同幅值激勵(lì)電場(chǎng)下所表現(xiàn)的非線性特征不同,頻率越高,對(duì)應(yīng)電場(chǎng)強(qiáng)度下的阻性電流密度越高。對(duì)于非線性電容器件(或非線性絕緣結(jié)構(gòu)),用電荷量與電壓特性,即Q-U特性曲線來(lái)描述其非線性特征。對(duì)材料要消除被測(cè)試品幾何結(jié)構(gòu)參數(shù)的影響,則采用電位移D(或極化強(qiáng)度P)與電場(chǎng)強(qiáng)度關(guān)系來(lái)描述。為此,在時(shí)域上將容性電流對(duì)時(shí)間進(jìn)行積分得到電荷量的時(shí)域波形,此時(shí)積分條件為:t=0時(shí)刻,電壓為0,電荷量為0。由電荷量的時(shí)域波計(jì)算得到電位移D的時(shí)域波形。綜合電場(chǎng)強(qiáng)度時(shí)域波形和電位移時(shí)域波形,得到D-E特性曲線。摻雜25%SiC的SiC/LDPE非線性復(fù)合材料,在20和50Hz條件下測(cè)得D-E特性曲線如圖6所示。圖6同樣表明,同一種非線性復(fù)合材料在不同頻率相同幅值激勵(lì)電場(chǎng)下所表現(xiàn)的非線性特征不同。比較圖5和圖6可以看出,添加25%SiC的SiC/LDPE非線性復(fù)合材料,在本文測(cè)試條件下,阻性非線性特征比容性非線性特征更明顯,且不同頻率下阻性非線性特性測(cè)試結(jié)果的差異更明顯,這與所添加的非線性填料SiC為窄帶半導(dǎo)體有關(guān)。2.4靜態(tài)電導(dǎo)率與電場(chǎng)強(qiáng)特性在獲得阻性電流密度與電場(chǎng)強(qiáng)度特性曲線后,按靜態(tài)電導(dǎo)率的定義可獲得靜態(tài)電導(dǎo)率與電場(chǎng)強(qiáng)特性曲線。摻雜25%SiC的SiC/LDPE非線性復(fù)合材料,20和50Hz條件下測(cè)得的靜態(tài)電導(dǎo)率與電場(chǎng)強(qiáng)特性曲線如圖7所示。從圖7可以看出:不同頻率下,非線性復(fù)合材料靜態(tài)電導(dǎo)率隨頻率增加而增加,且在相對(duì)較低電場(chǎng)條件下,靜態(tài)電導(dǎo)率隨電場(chǎng)強(qiáng)度變化規(guī)律不同。這說(shuō)明,非線性復(fù)合材料靜態(tài)電導(dǎo)率不單純是電場(chǎng)的函數(shù),也是電場(chǎng)對(duì)時(shí)間導(dǎo)數(shù)的函數(shù)。比較圖7和圖5發(fā)現(xiàn),靜態(tài)電導(dǎo)率與電場(chǎng)強(qiáng)度關(guān)系曲線比基本特性曲線更清晰地反映了非線性電導(dǎo)行為的細(xì)節(jié)。獲得電位移與電場(chǎng)強(qiáng)度特性曲線后,在該曲線上按靜態(tài)相對(duì)介電常數(shù)的定義可獲得靜態(tài)相對(duì)介電常數(shù)與電場(chǎng)強(qiáng)特性曲線。25%SiC的SiC/LDPE非線性復(fù)合材料,20和50Hz條件下測(cè)得的靜態(tài)相對(duì)介電常數(shù)與電場(chǎng)強(qiáng)特性曲線如圖8所示。從圖8可以十分清晰地看出:同一種非線性復(fù)合材料在不同頻率下測(cè)試結(jié)果的差異,測(cè)試頻率越高靜態(tài)相對(duì)介電常數(shù)越低。綜合圖7和圖8看出,非線性復(fù)合材料在交流電場(chǎng)激勵(lì)下的介電特性與夾層極化描述的介電行為相似。由此推斷,非線性復(fù)合絕緣電介質(zhì)交流特性是由復(fù)合材料中填料與聚合物基體微觀界面的夾層極化所決定的。2.5兩組sic/ldpe非線性復(fù)合材料的動(dòng)態(tài)電導(dǎo)率與電場(chǎng)強(qiáng)特性在獲得阻性電流密度與電場(chǎng)強(qiáng)度特性曲線后,在該曲線上按動(dòng)態(tài)電導(dǎo)率的定義可獲得動(dòng)態(tài)電導(dǎo)率與電場(chǎng)強(qiáng)特性曲線。25%SiC的SiC/LDPE非線性復(fù)合材料,20和50Hz條件下測(cè)得的動(dòng)態(tài)電導(dǎo)率與電場(chǎng)強(qiáng)特性曲線如圖9所示。比較圖7和圖9可以看出,靜態(tài)電導(dǎo)率與動(dòng)態(tài)電導(dǎo)率與電場(chǎng)強(qiáng)度關(guān)系曲線并不相同,二者間具有互補(bǔ)性。在電位移與電場(chǎng)強(qiáng)度特性曲線上按動(dòng)態(tài)相對(duì)介電常數(shù)的定義可獲得動(dòng)態(tài)相對(duì)介電常數(shù)與電場(chǎng)強(qiáng)特性曲線。25%SiC的SiC/LDPE非線性復(fù)合材料,20和50Hz條件下測(cè)得的動(dòng)態(tài)相對(duì)介電常數(shù)與電場(chǎng)強(qiáng)特性曲線如圖10所示。從圖8和10可以看出:添加25%SiC的SiC/LDPE非線性復(fù)合材料在兩種測(cè)試頻率下,靜態(tài)和動(dòng)態(tài)相對(duì)介電常數(shù)均表現(xiàn)為場(chǎng)致增強(qiáng)型。2.6等效參數(shù)測(cè)試結(jié)果除上述基本特性曲線以及靜態(tài)、動(dòng)態(tài)介電參數(shù)與電場(chǎng)強(qiáng)度特性曲線描述非線性絕緣介質(zhì)的交流介電特性外,也可用相應(yīng)的等效介電參數(shù)來(lái)描述。由激勵(lì)電壓和阻性電流時(shí)域波形,可計(jì)算出激勵(lì)電壓與阻性電流的有效值,根據(jù)歐姆定理由二者有效值之比得到等效電導(dǎo)(或電阻),而后代入試樣幾何參數(shù)即可求得等效電導(dǎo)率(或電阻率);同理,由電荷和電壓時(shí)域波形可得到電荷和電壓的等效值,由二者等效值之比可求得等效電容,然后根據(jù)等效電容與等效相對(duì)介電常數(shù)和試樣幾何參數(shù)關(guān)系可計(jì)算出等效相對(duì)介電常數(shù)。由等效電導(dǎo)和等效電容即可計(jì)算等效復(fù)阻抗及等效損耗因數(shù)。而等效損耗因數(shù)還可以通過(guò)阻性電流和容性電流有效值之比求得。對(duì)于本文所選試樣在20Hz和50Hz交流激勵(lì)下各種等效參數(shù)測(cè)試結(jié)果如表1所示。比較上述不同頻率下測(cè)試結(jié)果可以看出,靜態(tài)、動(dòng)態(tài)介電參數(shù)與電場(chǎng)強(qiáng)度特性曲線比基本特性曲線更清晰、更全面地放映了不同頻率下測(cè)試結(jié)果的差異;而等效參數(shù)所給出的信息量最少,單純一個(gè)數(shù)值不能反映差異的細(xì)節(jié)。3討論3.1直接法和差分法非線性絕緣電介質(zhì)交流介電特性測(cè)試技術(shù)相比線性絕緣介電特性測(cè)試技術(shù)更復(fù)雜。人們無(wú)法像以標(biāo)準(zhǔn)電容器做線性絕緣結(jié)構(gòu)的阻抗標(biāo)準(zhǔn)那樣選擇非線性絕緣阻抗的標(biāo)準(zhǔn)。因此,理想的電橋比較法無(wú)法應(yīng)用于非線性絕緣的測(cè)試,直接法就成為不得已的選擇。本文的不同之處是在直接法的基礎(chǔ)上進(jìn)行了改進(jìn),提出了差分法。差分法的優(yōu)點(diǎn)在于利用標(biāo)準(zhǔn)電容器支路電流平衡掉大部分非線性絕緣試品電流容性分量。從而使測(cè)試系統(tǒng)的AD轉(zhuǎn)換器的有效位數(shù)主要用于阻性電流和容性電流的高次諧波的測(cè)量,從而提高了測(cè)試精度。3.2擴(kuò)展特性曲線在獲得激勵(lì)電壓與響應(yīng)電流時(shí)域波形后,以往的研究者大都對(duì)響應(yīng)電流進(jìn)行數(shù)字離散傅里葉