化工傳遞過(guò)程 試題與解答 二

1、一選擇填空，將正確答案的標(biāo)號(hào)填入括號(hào)內(nèi)。 （ 每空2分 ）例： Re數(shù)小于2000的管內(nèi)流動(dòng)是（層流 ）。 1采用拉格朗日導(dǎo)數(shù)描述大氣壓力變化時(shí)，反映的應(yīng)是置于（ 氣球 ）上的氣壓計(jì)的測(cè)量值。2進(jìn)行流體微分能量衡算時(shí)，若采用隨動(dòng)坐標(biāo)，可得到的結(jié)論是流體的（ 動(dòng)能、位能）變化為零。3小雷諾數(shù)蠕動(dòng)流求解中，（ 慣性力）作用無(wú)關(guān)緊要，可以忽略。4. 小直徑粒子自由沉降時(shí)，粒子所受流體總曳力中（ 以表面曳力為主 ）。5. 依據(jù)普蘭特混合長(zhǎng)理論，湍流附加應(yīng)力可按（ ）式計(jì)算。6. 依據(jù)管內(nèi)極度湍流流動(dòng)時(shí)摩擦曳力計(jì)算式可知，隨雷諾數(shù)增加，摩擦系數(shù)f的數(shù)值應(yīng)該（ 趨于恒定）。7. 采用數(shù)值解求解一維非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)

2、熱問(wèn)題時(shí)，（ 絕熱 ）邊界n處節(jié)點(diǎn)溫度方程為：。8. 管內(nèi)流動(dòng)時(shí)，若摩擦系數(shù)與對(duì)流傳熱系數(shù)均趨于穩(wěn)定則表明邊界層內(nèi)速度與溫度分布屬于（ 充分發(fā)展了的速度分布和溫度分布 ）。9. A組分通過(guò)靜止的B組分穩(wěn)態(tài)單向擴(kuò)散時(shí)，兩組份的分子擴(kuò)散通量的關(guān)系應(yīng)該是：（ ）。10若流體與固體壁面之間發(fā)生對(duì)流傳質(zhì)時(shí)，溶質(zhì)從壁面進(jìn)入流體將導(dǎo)致流動(dòng)邊界層厚度（ 增大 ）二判斷，在每題后括號(hào)內(nèi)以“正”“誤”標(biāo)記。（每空2分）例： Re數(shù)小于2000的管內(nèi)流動(dòng)是層流（ 正 ）馮-卡門(mén)邊界層動(dòng)量積分方程不僅可以用于層流，也可用于湍流流動(dòng)。（ 正 ） 通過(guò)雷諾轉(zhuǎn)換可知時(shí)均速度滿(mǎn)足連續(xù)方程（ 正 ）畢渥準(zhǔn)數(shù)Bi的物理意義可以解

3、釋為固體內(nèi)導(dǎo)熱熱阻與外表面對(duì)流傳熱熱阻之比。（ 正 ） 普蘭特?cái)?shù)Pr等于1是動(dòng)量傳遞與熱量傳遞可以簡(jiǎn)單類(lèi)比的必要條件。（ 正 ） 依據(jù)希格比（Higbie）溶質(zhì)滲透模型，溶質(zhì)進(jìn)入旋渦依賴(lài)不穩(wěn)態(tài)擴(kuò)散。（ 正 ）1粘性是指流體受到剪切作用時(shí)抵抗變形的能力，其原因是（流體分子間存在吸引力）。2 連續(xù)方程矢量式中哈密頓算符“”的物理意義可以突然理解為計(jì)算質(zhì)量通量的（ 散度）。3描述流體運(yùn)功的隨體導(dǎo)數(shù)中局部導(dǎo)數(shù)項(xiàng) 表示出了流場(chǎng)的（ 不確定）性。4分析流體微元運(yùn)動(dòng)時(shí)，在直角坐標(biāo)x-y平面中，微元圍繞z軸的旋轉(zhuǎn)角速度正比于特征量（ ）。5流體爬流流過(guò)球形固體時(shí)，流動(dòng)阻力中形體阻力與表面阻力之比應(yīng)為（ ）。6

4、推導(dǎo)雷諾方程時(shí)，i方向的法向湍流附加應(yīng)力應(yīng)表示為（ ）。7固體內(nèi)發(fā)生非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)時(shí)，若固體內(nèi)部存在明顯溫度梯度，則可斷定傳熱畢渥準(zhǔn)數(shù)Bi的數(shù)值（ 大于等于）0.1。8依據(jù)普蘭特混合長(zhǎng)理論，湍流傳熱時(shí)，渦流熱擴(kuò)散系數(shù)可表示為（ ）。9流體流入溶解擴(kuò)散管后形成穩(wěn)定的湍流邊界層，溶質(zhì)溶解擴(kuò)散進(jìn)入流體，則沿管長(zhǎng)方向?qū)α鱾髻|(zhì)系數(shù)的變化規(guī)律應(yīng)是（ 先下降，后上升，最終趨于穩(wěn)定 ）10利用雷諾類(lèi)似求解湍流傳質(zhì)問(wèn)題的前提是假定（ ）。二判斷，在每題后括號(hào)內(nèi)以“正”“誤”標(biāo)記。 （每空2分）例： Re數(shù)小于2000的管內(nèi)流動(dòng)是層流（ 正 ）3流體流動(dòng)中若滿(mǎn)足勢(shì)函數(shù)條件，渦旋運(yùn)動(dòng)分量必定為零。（ 正 ）4若流動(dòng)滿(mǎn)足歐拉方程，則質(zhì)點(diǎn)所受表面粘滯力的作用可以不計(jì)。（ 正 ）7采用數(shù)值法求解一維非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問(wèn)題時(shí)，若取 ， 而得到某邊界節(jié)點(diǎn)溫度方程為 ，則該邊界必為絕熱邊界。（ 正 ）9若定義彼克列(Peclet)準(zhǔn)數(shù)描述流動(dòng)對(duì)擴(kuò)散的影響： ，