電磁場(chǎng)課件11 磁場(chǎng)力、時(shí)變電磁場(chǎng)、麥克斯韋方程組

1、構(gòu)成方程HB基本方程表示：S0dSB（磁通連續(xù)原理）0 BIllH d（安培環(huán)路定律）JH 恒定磁場(chǎng)的性質(zhì)是有旋無(wú)源恒定磁場(chǎng)的性質(zhì)是有旋無(wú)源, ,電流是激發(fā)磁場(chǎng)的渦旋源。電流是激發(fā)磁場(chǎng)的渦旋源。3.3 恒定磁場(chǎng)的基本方程恒定磁場(chǎng)的基本方程 、 分界面銜接條件分界面銜接條件nnBB21KHH2t1t分界面銜接條件：12AAKnAnA221111恒定磁場(chǎng)定解問(wèn)題描述為：2 AJ 實(shí)際磁場(chǎng)問(wèn)題變成了求解矢量磁位實(shí)際磁場(chǎng)問(wèn)題變成了求解矢量磁位A A的泊松方程的定解問(wèn)題。的泊松方程的定解問(wèn)題。由于0BBA引入一個(gè)矢量函數(shù)引入一個(gè)矢量函數(shù) A ，使得，使得3.4 磁矢位 A 及其邊值問(wèn)題HJ2 AJ02m

2、22m22m2m2zyxnn2m21m12m1m0m2m0HH3.5.2 磁位 的邊值問(wèn)題m歸結(jié)為求解滿足給定邊值條件的拉普拉斯方程問(wèn)題。歸結(jié)為求解滿足給定邊值條件的拉普拉斯方程問(wèn)題。 0B無(wú)電流區(qū)域磁場(chǎng)的邊值問(wèn)題：無(wú)電流區(qū)域磁場(chǎng)的邊值問(wèn)題：3.8.1 恒定磁場(chǎng)中的能量恒定磁場(chǎng)中的能量3.8 磁場(chǎng)能量與力磁場(chǎng)能量與力磁場(chǎng)來(lái)源于電流，磁場(chǎng)能量的存儲(chǔ)過(guò)程，就是電流建立的過(guò)程。磁場(chǎng)來(lái)源于電流，磁場(chǎng)能量的存儲(chǔ)過(guò)程，就是電流建立的過(guò)程。diuLiRdtuKRL通電線圈中的磁能通電線圈中的磁能0tWiudt注意：電源提供能量為注意：電源提供能量為0tdidtIdt2d d d uI tLI II Rtt0

3、 t0 I0 d2 1 022 ttRILI 0 t 內(nèi)電源內(nèi)電源 提供的能量提供的能量 0 t 內(nèi)電阻內(nèi)電阻 消耗的能量消耗的能量 0 t 內(nèi)電源反抗內(nèi)電源反抗 做功轉(zhuǎn)化為線圈的能量做功轉(zhuǎn)化為線圈的能量 L 1. 安培力公式安培力公式BlFlId3.8.3 磁場(chǎng)力磁場(chǎng)力 ( Magnetic Field Force )dIdflB2. 2. 虛位移法（虛功原理）虛位移法（虛功原理）電源提供的能量電源提供的能量 = = 磁場(chǎng)能量的增量磁場(chǎng)能量的增量 + + 磁場(chǎng)力所做的功磁場(chǎng)力所做的功n 個(gè)載流回路系統(tǒng)，個(gè)載流回路系統(tǒng)， 當(dāng)僅有一個(gè)廣義坐標(biāo)發(fā)生位移當(dāng)僅有一個(gè)廣義坐標(biāo)發(fā)生位移 dg ，系統(tǒng)，系統(tǒng)

4、的功能守恒是的功能守恒是gfIInkkkknkkd)21(d)(d11即即WI12mWIfWfgqFvB洛倫茲力公式洛倫茲力公式1） 常電流系統(tǒng)常電流系統(tǒng) ( Ik=Const )電源不斷提供能量，一半用于增加磁能，一半提供磁場(chǎng)力作功。電源不斷提供能量，一半用于增加磁能，一半提供磁場(chǎng)力作功。廣義力廣義力m()kICWWfgkmICWg111dWd()22nmkkkIdW2 2） 常磁鏈系統(tǒng)常磁鏈系統(tǒng)( k=Const )磁鏈不變，表示沒(méi)有感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)，電源不需要提供克服感應(yīng)磁鏈不變，表示沒(méi)有感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)，電源不需要提供克服感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的能量，即電源提供能量為零。電動(dòng)勢(shì)的能量，即電源提供能量為零。廣義

5、力廣義力constmkgWfd0WIdmddd0WWf gd0同軸線圈型電磁推進(jìn)器同軸線圈型電磁推進(jìn)器導(dǎo)軌型電磁推進(jìn)器導(dǎo)軌型電磁推進(jìn)器借助電磁力推進(jìn)拋體加速運(yùn)動(dòng)的技術(shù)借助電磁力推進(jìn)拋體加速運(yùn)動(dòng)的技術(shù)電磁推進(jìn)技術(shù)V 2 km/sV 1 km/s線圈型電磁推進(jìn)模式加速力的計(jì)算直螺線管電磁推進(jìn)的加速力直螺線管電磁推進(jìn)的加速力dpmdpdMdWFI Idxdx221122mddppdpdpWL IL IMI I系統(tǒng)磁能：系統(tǒng)磁能：加速力：加速力：3. 法拉第觀點(diǎn)（法拉第觀點(diǎn)（ B 管管） 法拉第觀點(diǎn)，法拉第觀點(diǎn)，磁通量管磁通量管沿其軸向方向受到沿其軸向方向受到縱張力縱張力，垂直方向，垂直方向受到受到側(cè)

6、壓力側(cè)壓力, , 其量值都等于（磁力密度）其量值都等于（磁力密度）2212122BHBHf N/m2磁通量管受力磁通量管受力電磁鐵電磁鐵2221112112()2ntfBH 作用于磁場(chǎng)中兩種媒質(zhì)分界面上的磁壓力作用于磁場(chǎng)中兩種媒質(zhì)分界面上的磁壓力 注意：外力與磁力是作用力與反作用力關(guān)系注意：外力與磁力是作用力與反作用力關(guān)系mFF 202B SFfS電磁鐵的起重力：電磁鐵的起重力： 20mS作作 業(yè)業(yè)3-4-33-5-13-6-23-8-3矢量磁位：矢量磁位：標(biāo)量磁位：標(biāo)量磁位：鏡像法：鏡像法：電磁力：電磁力：Time-Varying Electromagnetic Field第四章第四章 時(shí)變

7、電磁場(chǎng)時(shí)變電磁場(chǎng)電磁感應(yīng)定律和全電流定律電磁感應(yīng)定律和全電流定律正弦電磁場(chǎng)正弦電磁場(chǎng)序序電磁輻射電磁輻射電磁場(chǎng)基本方程、分界面上的銜接條件電磁場(chǎng)基本方程、分界面上的銜接條件動(dòng)態(tài)位及其積分解動(dòng)態(tài)位及其積分解坡印廷定理和坡印廷矢量坡印廷定理和坡印廷矢量4.0 序序Introduction場(chǎng)量隨時(shí)間變化的電磁場(chǎng)是場(chǎng)量隨時(shí)間變化的電磁場(chǎng)是時(shí)變電磁場(chǎng)時(shí)變電磁場(chǎng)，靜電場(chǎng)、，靜電場(chǎng)、恒定電場(chǎng)、恒定磁場(chǎng)都是時(shí)變電磁場(chǎng)的特例。恒定電場(chǎng)、恒定磁場(chǎng)都是時(shí)變電磁場(chǎng)的特例。1865年英國(guó)科學(xué)家年英國(guó)科學(xué)家麥克斯韋麥克斯韋將全部的電磁現(xiàn)象、實(shí)驗(yàn)將全部的電磁現(xiàn)象、實(shí)驗(yàn)事實(shí)和基本規(guī)律以統(tǒng)一的事實(shí)和基本規(guī)律以統(tǒng)一的矢量微積分矢

8、量微積分形式的形式的麥克斯韋麥克斯韋方程組方程組高度概括。高度概括。麥克斯韋方程組是研究宏觀電磁場(chǎng)現(xiàn)象的理論基礎(chǔ)。麥克斯韋方程組是研究宏觀電磁場(chǎng)現(xiàn)象的理論基礎(chǔ)。三種常見(jiàn)的電磁感應(yīng)現(xiàn)象：三種常見(jiàn)的電磁感應(yīng)現(xiàn)象：共同點(diǎn)：當(dāng)穿過(guò)一閉合導(dǎo)體回路的共同點(diǎn)：當(dāng)穿過(guò)一閉合導(dǎo)體回路的磁通量發(fā)生變化磁通量發(fā)生變化時(shí)，在導(dǎo)體時(shí)，在導(dǎo)體回路中就會(huì)出現(xiàn)回路中就會(huì)出現(xiàn)電流電流。4.1 電磁感應(yīng)定律和全電流定律電磁感應(yīng)定律和全電流定律Kab （1）（2）（3）1. 1. 法拉第電磁感應(yīng)定律法拉第電磁感應(yīng)定律 2. 2. 法拉第電磁感應(yīng)定律的數(shù)學(xué)形式法拉第電磁感應(yīng)定律的數(shù)學(xué)形式 ddm t i 3. 3. 楞次定律楞次定律

9、 判斷感應(yīng)電流方向判斷感應(yīng)電流方向 在導(dǎo)體回路中產(chǎn)生的在導(dǎo)體回路中產(chǎn)生的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)與穿過(guò)回路磁通量的與穿過(guò)回路磁通量的變化率變化率成正比。成正比。 在閉合導(dǎo)體回路中，感應(yīng)電流產(chǎn)生的磁通量，總是在閉合導(dǎo)體回路中，感應(yīng)電流產(chǎn)生的磁通量，總是阻礙阻礙或反抗原有磁通量的或反抗原有磁通量的變化變化。 4.1.1 4.1.1 法拉第電磁感應(yīng)定律法拉第電磁感應(yīng)定律（Faradays Law）BLi md dd 1 mtRRIii 感應(yīng)電流：感應(yīng)電流： iI1. .回路不變，磁場(chǎng)隨時(shí)間變化回路不變，磁場(chǎng)隨時(shí)間變化感生電動(dòng)勢(shì)感生電動(dòng)勢(shì)這是變壓器的工作原理，這是變壓器的工作原理，故稱(chēng)為變壓器電動(dòng)勢(shì)。故稱(chēng)

10、為變壓器電動(dòng)勢(shì)。感生電動(dòng)勢(shì)感生電動(dòng)勢(shì)根據(jù)磁通變化的原因，感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)分為三類(lèi)：根據(jù)磁通變化的原因，感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)分為三類(lèi)：mddBSdB S磁通變化量：磁通變化量：感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的分類(lèi)感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的分類(lèi)dSt BSddmdtdt B S2. .磁場(chǎng)不變，回路切割磁力線磁場(chǎng)不變，回路切割磁力線動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)動(dòng)生電動(dòng)勢(shì)ddmdtdt BS這是發(fā)電機(jī)的工作原理，故稱(chēng)這是發(fā)電機(jī)的工作原理，故稱(chēng)為發(fā)電機(jī)電動(dòng)勢(shì)。為發(fā)電機(jī)電動(dòng)勢(shì)。() dlBldvdSldsin()dmNBStt vB l3. .磁場(chǎng)隨時(shí)間變化，回路有相對(duì)運(yùn)動(dòng)磁場(chǎng)隨時(shí)間變化，回路有相對(duì)運(yùn)動(dòng)ddmt 實(shí)驗(yàn)表明：感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)大小與構(gòu)成回路的材料性質(zhì)無(wú)關(guān)（甚至實(shí)驗(yàn)

11、表明：感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)大小與構(gòu)成回路的材料性質(zhì)無(wú)關(guān)（甚至可以是可以是假想回路假想回路），當(dāng)回路是導(dǎo)體時(shí)，才有），當(dāng)回路是導(dǎo)體時(shí)，才有感應(yīng)電流感應(yīng)電流產(chǎn)生。無(wú)產(chǎn)生。無(wú)導(dǎo)體回路時(shí)，存在感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)。導(dǎo)體回路時(shí)，存在感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)。d() dSlt BS +Bl理解電磁感應(yīng)現(xiàn)象：理解電磁感應(yīng)現(xiàn)象：感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)是比感應(yīng)電流更為是比感應(yīng)電流更為本質(zhì)本質(zhì)的物理量。的物理量。 對(duì)于給定的回路或?qū)w，只要與回路鉸鏈的磁通發(fā)生變化，對(duì)于給定的回路或?qū)w，只要與回路鉸鏈的磁通發(fā)生變化，就會(huì)產(chǎn)生感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)，進(jìn)而形成感應(yīng)電流（渦流）。就會(huì)產(chǎn)生感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)，進(jìn)而形成感應(yīng)電流（渦流）。4.1.2 感應(yīng)電場(chǎng)感應(yīng)電場(chǎng)感生電動(dòng)勢(shì)產(chǎn)生

12、的物理機(jī)制感生電動(dòng)勢(shì)產(chǎn)生的物理機(jī)制麥克斯韋假設(shè)，隨時(shí)間變化的磁場(chǎng)在其周?chē)臻g激發(fā)一種電場(chǎng)，麥克斯韋假設(shè)，隨時(shí)間變化的磁場(chǎng)在其周?chē)臻g激發(fā)一種電場(chǎng)，該電場(chǎng)對(duì)電荷有作用力該電場(chǎng)對(duì)電荷有作用力( (產(chǎn)生感應(yīng)電流產(chǎn)生感應(yīng)電流) )，稱(chēng)之為，稱(chēng)之為感應(yīng)電場(chǎng)感應(yīng)電場(chǎng) 。iid() dlsElESt BEi電磁感應(yīng)定律：電磁感應(yīng)定律：導(dǎo)體回路存在感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)導(dǎo)體回路存在感應(yīng)電動(dòng)勢(shì) ，說(shuō)明回路中有非保守電場(chǎng)，說(shuō)明回路中有非保守電場(chǎng) EiB 渦渦E 0dd tBidd()lldt BElSvBl表明：感應(yīng)電場(chǎng)的環(huán)量不等于零，感應(yīng)電場(chǎng)表明：感應(yīng)電場(chǎng)的環(huán)量不等于零，感應(yīng)電場(chǎng)是非保守場(chǎng)是非保守場(chǎng)。它的場(chǎng)。它的場(chǎng)線是無(wú)頭

13、無(wú)尾的閉合曲線，感應(yīng)電場(chǎng)又稱(chēng)為線是無(wú)頭無(wú)尾的閉合曲線，感應(yīng)電場(chǎng)又稱(chēng)為渦旋電場(chǎng)渦旋電場(chǎng) 。斯托克斯定理斯托克斯定理在靜止媒質(zhì)中，在靜止媒質(zhì)中，i()t BEvB微分形式微分形式: :A. 感生電場(chǎng)的散度或通量定理感生電場(chǎng)的散度或通量定理由于感生電場(chǎng)是封閉曲線，通過(guò)任意封閉曲面的通量為零。由于感生電場(chǎng)是封閉曲線，通過(guò)任意封閉曲面的通量為零。0 sisdE0 iEB. 感生電場(chǎng)的旋度或環(huán)量定理感生電場(chǎng)的旋度或環(huán)量定理0 sdBdtdl dEiitBEi 總結(jié)論：感生電場(chǎng)是無(wú)散源、有旋場(chǎng)；變化的磁場(chǎng)是感生電場(chǎng)總結(jié)論：感生電場(chǎng)是無(wú)散源、有旋場(chǎng)；變化的磁場(chǎng)是感生電場(chǎng)的渦旋源。的渦旋源。 靜電場(chǎng)：由電荷產(chǎn)生

14、，是保守力場(chǎng)；電力線起于正電荷，止于靜電場(chǎng)：由電荷產(chǎn)生，是保守力場(chǎng)；電力線起于正電荷，止于負(fù)電荷，不形成閉合曲線。負(fù)電荷，不形成閉合曲線。 感生電場(chǎng)：由感生電場(chǎng)：由變化的磁場(chǎng)變化的磁場(chǎng)激發(fā)，是非保守力場(chǎng)；電力線是閉合激發(fā)，是非保守力場(chǎng)；電力線是閉合曲線，故又稱(chēng)為渦旋電場(chǎng)。曲線，故又稱(chēng)為渦旋電場(chǎng)。 感生電場(chǎng)與靜電場(chǎng)的比較：感生電場(chǎng)與靜電場(chǎng)的比較：即：靜電場(chǎng)是有源、無(wú)旋場(chǎng)。即：靜電場(chǎng)是有源、無(wú)旋場(chǎng)。 麥克斯韋在研究了安培環(huán)路定律應(yīng)用于麥克斯韋在研究了安培環(huán)路定律應(yīng)用于交流電路交流電路中出現(xiàn)的矛盾以后，提出了中出現(xiàn)的矛盾以后，提出了位移電流位移電流的概念，對(duì)上述的概念，對(duì)上述問(wèn)題作出了圓滿的回答。問(wèn)

15、題作出了圓滿的回答。 在在穩(wěn)恒電流穩(wěn)恒電流條件下，安培環(huán)路定律為條件下，安培環(huán)路定律為式中式中: I內(nèi)內(nèi) 是穿過(guò)以閉合回路是穿過(guò)以閉合回路 l 為邊界的任意曲面為邊界的任意曲面 S 的傳導(dǎo)的傳導(dǎo)電流的代數(shù)和。電流的代數(shù)和。 lIl dH內(nèi)內(nèi) 變化的磁場(chǎng)激發(fā)電場(chǎng)變化的磁場(chǎng)激發(fā)電場(chǎng)(感生電場(chǎng)感生電場(chǎng))，那么，變化的電場(chǎng)，那么，變化的電場(chǎng)會(huì)不會(huì)激發(fā)磁場(chǎng)呢？會(huì)不會(huì)激發(fā)磁場(chǎng)呢？LS H d l =J dS = I d d 1 SLSjIlH 0 d0 d 2 SLSlH )(tD矛盾矛盾 ？！？！ 產(chǎn)生矛盾的要害產(chǎn)生矛盾的要害 ？ 傳導(dǎo)電流在電容器內(nèi)中斷了。傳導(dǎo)電流在電容器內(nèi)中斷了。 但是，電容器中有但

16、是，電容器中有隨時(shí)間變化的電場(chǎng)隨時(shí)間變化的電場(chǎng)： ( )( )D tE t2S )(tII 1SL 4.1.3 全電流定律全電流定律在在穩(wěn)恒電流穩(wěn)恒電流條件下，安培環(huán)路定律為條件下，安培環(huán)路定律為矛盾的提出矛盾的提出： 對(duì)非穩(wěn)恒電流，安培環(huán)路定律又如何？對(duì)非穩(wěn)恒電流，安培環(huán)路定律又如何？ 隨時(shí)間變化的電場(chǎng)隨時(shí)間變化的電場(chǎng)等效等效于于 一種電流一種電流 位移電流位移電流 ， 位移電流可在周?chē)臻g激發(fā)磁場(chǎng)。位移電流可在周?chē)臻g激發(fā)磁場(chǎng)。 麥克斯韋假設(shè)麥克斯韋假設(shè) (1) 位移電流密度位移電流密度 (2) 位移電流大小位移電流大小 )(tD2S )(tII 1SL矛盾的解決：矛盾的解決：dtDJdd

17、ItDJS =S 位移電流大小等于電通量對(duì)時(shí)間的變化率。位移電流大小等于電通量對(duì)時(shí)間的變化率。 這樣，全電流就是連續(xù)的，安培環(huán)路定律是統(tǒng)一的。這樣，全電流就是連續(xù)的，安培環(huán)路定律是統(tǒng)一的。麥克斯韋指出：位移電流麥克斯韋指出：位移電流( (電場(chǎng)的變化電場(chǎng)的變化) )與傳導(dǎo)電流一樣，也要在與傳導(dǎo)電流一樣，也要在周?chē)目臻g激發(fā)磁場(chǎng)。周?chē)目臻g激發(fā)磁場(chǎng)。在非穩(wěn)恒電流情況下在非穩(wěn)恒電流情況下, ,安培環(huán)路定律的一般安培環(huán)路定律的一般形式為形式為位移位移電流電流cdlH dlii 全電流定律全電流定律 傳導(dǎo)傳導(dǎo)電流電流傳導(dǎo)電流與位移電流的總和，稱(chēng)為全電流，全電流是連續(xù)的。傳導(dǎo)電流與位移電流的總和，稱(chēng)為全電

18、流，全電流是連續(xù)的。()0dSdJJS )(tD2S )(tII 1SL0)(tDJsDIISt全電流定律全電流定律不僅傳導(dǎo)電流產(chǎn)生磁場(chǎng)，變化的電場(chǎng)也能產(chǎn)生磁場(chǎng)。不僅傳導(dǎo)電流產(chǎn)生磁場(chǎng)，變化的電場(chǎng)也能產(chǎn)生磁場(chǎng)。tDJH微分形微分形式式積分形式積分形式ccSidJSdSidtDSd() dlStDHlJScddliiHl變化的電場(chǎng)和變化的磁場(chǎng)，永遠(yuǎn)相互聯(lián)系著，形成統(tǒng)一的變化的電場(chǎng)和變化的磁場(chǎng)，永遠(yuǎn)相互聯(lián)系著，形成統(tǒng)一的電磁場(chǎng)。在此基礎(chǔ)上，麥克斯韋預(yù)言電磁波的存在。電磁場(chǎng)。在此基礎(chǔ)上，麥克斯韋預(yù)言電磁波的存在。電電 磁磁 場(chǎng)場(chǎng) 總總 結(jié)結(jié) 電荷電荷 電流電流 電場(chǎng)電場(chǎng) 磁場(chǎng)磁場(chǎng) 運(yùn)動(dòng)運(yùn)動(dòng) 激激發(fā)發(fā)激

19、激發(fā)發(fā)變化變化 變化變化 隨時(shí)間變化的磁場(chǎng)激發(fā)時(shí)變電場(chǎng)隨時(shí)間變化的磁場(chǎng)激發(fā)時(shí)變電場(chǎng); ; 隨時(shí)間變化的電場(chǎng)激發(fā)時(shí)變磁場(chǎng)隨時(shí)間變化的電場(chǎng)激發(fā)時(shí)變磁場(chǎng); ; 在空間形成在空間形成電磁場(chǎng)電磁場(chǎng)，以電磁波的形式傳播以電磁波的形式傳播。 渦渦E tH B tD sqSD d0dSSBSBlEddlStSDJlHd)(dlStt DJHt BE0 B D全電流定律：表明全電流定律：表明傳導(dǎo)電流和變化的電場(chǎng)都能產(chǎn)生磁場(chǎng)。傳導(dǎo)電流和變化的電場(chǎng)都能產(chǎn)生磁場(chǎng)。 麥克斯韋在歸納總結(jié)前人工作基礎(chǔ)上，結(jié)合他極富創(chuàng)見(jiàn)的麥克斯韋在歸納總結(jié)前人工作基礎(chǔ)上，結(jié)合他極富創(chuàng)見(jiàn)的渦旋電場(chǎng)渦旋電場(chǎng)和和位移電流位移電流的假說(shuō)，建立了的假

20、說(shuō)，建立了麥克斯韋方程組麥克斯韋方程組。電磁感應(yīng)定律：表明變化的磁場(chǎng)都能產(chǎn)生電場(chǎng)。電磁感應(yīng)定律：表明變化的磁場(chǎng)都能產(chǎn)生電場(chǎng)。高斯定律：表明電荷以發(fā)散的方式產(chǎn)生電場(chǎng)。高斯定律：表明電荷以發(fā)散的方式產(chǎn)生電場(chǎng)。磁通連續(xù)性原理：表明磁力線總是無(wú)頭無(wú)尾的閉合曲線。磁通連續(xù)性原理：表明磁力線總是無(wú)頭無(wú)尾的閉合曲線。4.2 電磁場(chǎng)基本方程組電磁場(chǎng)基本方程組分界面上的銜接條件分界面上的銜接條件構(gòu)成方程EJSDJlHd)(dlStSBlEddlSt0dSSBSqSD d麥克斯韋第一、二方程是獨(dú)立方程，后面兩個(gè)方麥克斯韋第一、二方程是獨(dú)立方程，后面兩個(gè)方程可以從中推得。程可以從中推得。靜態(tài)場(chǎng)和恒定場(chǎng)是時(shí)變場(chǎng)的兩種

21、特殊形式。EDHB有媒質(zhì)存在時(shí)：有媒質(zhì)存在時(shí)： 電磁場(chǎng)基本方程組全面總結(jié)了電磁場(chǎng)的規(guī)律，利用這組方程電磁場(chǎng)基本方程組全面總結(jié)了電磁場(chǎng)的規(guī)律，利用這組方程加上輔助方程，及加上輔助方程，及邊界與初始條件邊界與初始條件，原則上可以解決各種宏觀，原則上可以解決各種宏觀電磁場(chǎng)問(wèn)題。電磁場(chǎng)問(wèn)題。麥克斯韋方程組的意義：麥克斯韋方程組的意義：(1)概括、總結(jié)了一切宏觀電磁現(xiàn)象的規(guī)律。概括、總結(jié)了一切宏觀電磁現(xiàn)象的規(guī)律。(2)預(yù)見(jiàn)了電磁波的存在。預(yù)見(jiàn)了電磁波的存在。變化的磁場(chǎng)激發(fā)電場(chǎng)變化的磁場(chǎng)激發(fā)電場(chǎng)變化的電場(chǎng)激發(fā)磁場(chǎng)變化的電場(chǎng)激發(fā)磁場(chǎng) 電磁場(chǎng)這樣交替激發(fā)，就可以離開(kāi)場(chǎng)源而在空間作電磁場(chǎng)這樣交替激發(fā)，就可以離開(kāi)場(chǎng)源而在空間作為一個(gè)整體傳播開(kāi)去，從而形成電磁波。為一個(gè)整體傳播開(kāi)去，從而形成電磁波。iBEBE1.變化的磁場(chǎng)一定伴隨有電場(chǎng)。變化的磁場(chǎng)一定伴隨有電場(chǎng)。2.磁感應(yīng)線是無(wú)頭無(wú)尾的。磁感應(yīng)線是無(wú)頭無(wú)尾的。3.電荷總伴隨有電場(chǎng)。電荷總伴隨有電場(chǎng)。在下列描述后在下列描述后,寫(xiě)出