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文檔簡介

1、 大連理工大學(xué)物理與光電工程學(xué)院 詹衛(wèi)伸3 安培環(huán)路定理I1LI2 在恒定電流的磁場中，B 沿任何閉合路徑的線積分等于與路徑所“鉸鏈”的電流強度代數(shù)和的 0 倍 Iin 取正值的方向與L成右手螺旋。電磁感應(yīng)強度的環(huán)路積分不為零，磁場是（非保守場）有旋場。不能引入“磁勢”概念I(lǐng)1I2I3L2L1全部電流產(chǎn)生的電磁感應(yīng)強度的矢量和 閉合環(huán)路所包圍的電流強度的代數(shù)和 環(huán)路積分的方向與電流方向成右手螺旋關(guān)系時，電流為正；反之，電流為負。 環(huán)路積分的方向反向時，積分值反號；同時，電流的正負也反號。 求：無限長直線電流的磁場解：對稱性分析磁感應(yīng)線是 躺在垂直平面上的同心圓。例題IBL0rB選環(huán)路方向：切線

2、例 求均勻載流無限長圓柱導(dǎo)體內(nèi)外的磁場分布 解對稱性分析選取積分環(huán)路計算環(huán)路積分計算電流應(yīng)用環(huán)路定理計算磁場方向？求：無限長圓柱面電流的磁場例題ILRr解：對稱性分析磁感應(yīng)線是 躺在垂 直平面上的同心圓。選環(huán)路環(huán)路積分 電流應(yīng)用環(huán)路定理方向？與軸平行！例題求：均勻密繞無限長直螺線管的磁場（已知 n 、I）解：對稱性分析：管內(nèi)垂軸平面上 任意一點 螺線管外下頁證明積分環(huán)路方向？均勻密繞無限長直螺線管外部的磁場為零 磁場是均勻 能量困難 磁場為零 均勻密繞無限長直螺線管是理想化的模型 電流密繞 避免“漏磁” 均勻密繞通電螺繞環(huán)實現(xiàn)了“均勻密繞無限長直螺線管” 實驗物理學(xué)家進行測量 外部的磁場很弱 由安培環(huán)路定理：由B的高斯定理：Bz與r無關(guān) n, I均勻分布螺線管外部磁場 如何分布？,螺線管長直電流內(nèi)部磁場：密繞情況外部磁場：非密繞有漏磁例題求：均勻密繞螺線環(huán)的磁場（已知 中心半徑R，總匝數(shù)N，電流強度I）解：對稱性分析管內(nèi)任意一個垂軸平面都是對稱面磁感應(yīng)線是一組同心圓IRrrLR1R20 （其他）與環(huán)的橫截面形狀無關(guān)。方向？【例】無限大平面電流的磁場分布j面電流密度矢

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