高電壓技術(shù)26318課件

繼電保護(hù)與高電壓氣體放電的物理過(guò)程高電壓技術(shù)研究氣體放電的目的：

了解氣體在高電壓（強(qiáng)電場(chǎng)）作用下逐步由電介質(zhì)演變成導(dǎo)體的物理過(guò)程

掌握氣體介質(zhì)的電氣強(qiáng)度

學(xué)會(huì)如何選擇合適的絕緣距離以及如何提高氣體間隙的擊穿電壓

了解氣體擊穿電壓與電場(chǎng)分布、電壓種類、氣體狀態(tài)的關(guān)系電氣設(shè)備中常用氣體作為絕緣介質(zhì)，常用的氣體介質(zhì)：空氣、SF6及其混合氣體氣體放電過(guò)程：在電場(chǎng)作用下，氣隙中帶電粒子的形成和運(yùn)動(dòng)過(guò)程。問(wèn)題的提出：1、氣隙中帶電粒子是如何形成的？2、氣隙中的導(dǎo)電通道是如何形成的？3、氣隙中導(dǎo)電通道形成后是如何維持持續(xù)放電的？一、帶電粒子在氣體中的運(yùn)動(dòng)電子平均自由行程公式

由氣體動(dòng)力學(xué)可知，電子平均自由行程長(zhǎng)度：：氣體分子半徑：大氣壓力：氣溫：波爾茲曼常數(shù)2.激勵(lì)

原子在外界因素作用下，其電子從處在距原子核較近的低能態(tài)軌道躍遷到離核較遠(yuǎn)的較高能態(tài)的軌道，這個(gè)過(guò)程稱為激勵(lì)。如果原子獲得的外加能量足夠大，其電子將擺脫原子核的約束而成為自由電子。

原子在外界因素作用下，其電子受到激勵(lì)擺脫原子核的約束而成為自由電子，這一現(xiàn)象稱為電離。原子被分解成兩種帶電粒子—電子和正離子。使電子電離出來(lái)所需的最小能量稱為電離能。3.電離當(dāng)氣體分子受到光輻射時(shí)，如光子能量滿足下面條件，將引起光電離，分解成電子和正離子：

h—普朗克常數(shù)h＝6.62×10-27爾格·秒。

—頻率（光是頻率不同的電磁輻射，也具有粒子性，稱為光子）

電離形式二：光電離導(dǎo)致氣體光電離的光子可以由自然界（如空中的紫外線、宇宙射線等）或人為照射（如紫外線、x射線等）提供，也可以由氣體放電過(guò)程本身產(chǎn)生。光子的產(chǎn)生一切因氣體熱狀態(tài)引起的電離過(guò)程稱為熱電離。包括：隨著溫度升高氣體分子動(dòng)能增加引起的碰撞電離；高溫下高能熱輻射光子引起的光電離。電離形式三：熱電離c、強(qiáng)場(chǎng)放射（冷放射）當(dāng)陰極附近所加外電場(chǎng)足夠強(qiáng)時(shí)，使陰極放射出電子d、熱電子放射當(dāng)陰極被加熱到很高溫度時(shí)，其中的電子獲得巨大動(dòng)能，逸出金屬。電離形式四：金屬(陰極)的表面電離（續(xù)）正離子和負(fù)離子或電子相遇，發(fā)生電荷的傳遞而互相中和、還原為分子的過(guò)程稱為復(fù)合過(guò)程。在帶電質(zhì)點(diǎn)的復(fù)合過(guò)程會(huì)以光子的形式釋放能量，產(chǎn)生光輻射。這種光輻射在一定條件下有可能成為導(dǎo)致電離的因素（如流柱理論中二次電子崩的起因）。4.帶電質(zhì)點(diǎn)的復(fù)合二、氣體放電過(guò)程的一般描述:電子崩理論

在外電離因素作用下，從陰極產(chǎn)生的第一個(gè)起始電子，從電場(chǎng)獲得一定動(dòng)能后，會(huì)碰撞電離出一個(gè)第二代電子，這兩個(gè)電子作為新的第一代電子，又將電離出新的第二代電子，這時(shí)空間已存在四個(gè)自由電子，這樣一代一代不斷增加的過(guò)程，會(huì)使帶電質(zhì)點(diǎn)迅速增加，如同冰山上發(fā)生雪崩一樣。這一劇增的電子流稱為電子崩。為了定量分析氣隙中氣體放電過(guò)程，引入三個(gè)系數(shù)：

系數(shù)：代表一個(gè)電子沿著電場(chǎng)方向行經(jīng)1cm長(zhǎng)度，平均發(fā)生的碰撞電離次數(shù)；

系數(shù)：代表一個(gè)正離子沿著電場(chǎng)方向行經(jīng)1cm長(zhǎng)度，平均發(fā)生的碰撞電離次數(shù)；

系數(shù)：表示折合到每個(gè)碰撞陰極表面的正離子，使陰極金屬表面平均釋放出的自由電子數(shù)。電子崩理論

一個(gè)電子從陰極到陽(yáng)極產(chǎn)生的電子數(shù)N：

一個(gè)電子從陰極到陽(yáng)極產(chǎn)生的正離子數(shù)為：電子崩中電子數(shù)目的計(jì)算氣體放電的主要形式

輝光放電：整個(gè)空間發(fā)光，電流密度小；低氣壓、電源功率?。荒藓鐭?/p>

火花放電：有收細(xì)的發(fā)光放電通道、貫穿兩極的斷續(xù)的明亮火花；大氣壓下、電源功率小

電暈放電：緊貼尖電極周圍有一層暈光；極不均勻場(chǎng)

外施電壓小于U0時(shí)，間隙內(nèi)電流數(shù)值很小，間隙還未被擊穿，這時(shí)電流要依靠外電離因素來(lái)維持，如果取消外電離因素，電流將消失。這類放電稱為非自持放電。非自持放電

當(dāng)電壓達(dá)到U0后，氣體中發(fā)生了強(qiáng)烈的電離，電流劇增，其中的電離只靠電場(chǎng)的作用自行維持，不再需要外電離因素。這種放電形式稱為自持放電。自持放電放電的發(fā)展過(guò)程

均勻電場(chǎng)：任意位置的自持放電將迅速引起氣體間隙擊穿，放電的起始電壓U0為擊穿電壓；

非均勻電場(chǎng)：當(dāng)電壓達(dá)到U0后，出現(xiàn)電暈，U0為電暈起始電壓，電壓繼續(xù)升高，相繼出現(xiàn)刷狀放電、火化放電（或電弧放電）。一個(gè)電子從陰極到陽(yáng)極產(chǎn)生的電子數(shù)N：

過(guò)程：對(duì)應(yīng)于起始電子形成電子崩的過(guò)程；湯森德機(jī)理

過(guò)程和過(guò)程

過(guò)程：描述了離子崩到達(dá)陰極后，將引起陰極發(fā)射二次電子的過(guò)程。一個(gè)正離子從陰極轟出的自由電子個(gè)數(shù)：擊穿過(guò)程：上述兩個(gè)過(guò)程交替重復(fù)進(jìn)行，自由電子數(shù)目越來(lái)越多，最終導(dǎo)致?lián)舸ｋ娮颖馈獨(dú)庀稉舸聶C(jī)理（續(xù)）28

第一章氣體放電的基本物理過(guò)程（續(xù)）

巴申定律擊穿電壓是氣壓P

與極間距離d

的乘積（或氣體相對(duì)密度與極間距離d

的乘積）的函數(shù)物理學(xué)家巴申在湯森德理論提出之前從實(shí)驗(yàn)中得出30擊穿電壓有最小值巴申/帕邢定律形成自持放電需要達(dá)到一定的電離數(shù)，而這又決定于碰撞次數(shù)與電離概率的乘積，如果d固定，則當(dāng)p增大時(shí)，碰撞次數(shù)將增加，而電離概率將減小。因此在某個(gè)p值下有最大值，從而擊穿電壓達(dá)到最小；擊穿電壓有最小值的解釋另一方面，如果p固定，則當(dāng)d增大時(shí)，碰撞次數(shù)將增加，而E=U/d減小，電離概率減小，因此在某個(gè)d值下有最大值，從而擊穿電壓達(dá)到最小值巴申定律巴申定律與湯遜機(jī)理在Pd

較小時(shí)相一致根據(jù)巴申定律可知，由于在P很大或P很小時(shí)，擊穿電壓都較高，可采用提高氣壓或降低氣壓到高度真空來(lái)提高氣隙的擊穿電壓湯遜機(jī)理的適用范圍適用范圍：低氣壓，短氣隙，pd<200cm.mmHg工程上pd較大：實(shí)際與理論的差別：放電外形：放電在整個(gè)間隙中均勻連續(xù)（輝光），而火花放電帶有分支的明亮細(xì)通道放電時(shí)間：由正離子遷移率計(jì)算出的放電時(shí)間比實(shí)際火花放電時(shí)間長(zhǎng)得多陰極材料：理論上有關(guān)，實(shí)際中無(wú)關(guān)流注機(jī)理

電子碰撞電離：形成電子崩，是維持自持放電的主要因素空間光電離：形成衍生電子崩，是維持自持放電的主要因素空間電荷畸變電場(chǎng)的作用：為衍生崩創(chuàng)造了條件流注：由大量正負(fù)離子混合形成的等離子體通道（導(dǎo)電性能良好）擊穿過(guò)程：電子崩——流注發(fā)展延伸——擊穿35電子崩空間電荷對(duì)電場(chǎng)的畸變:外加電場(chǎng):正空間電荷與負(fù)極板產(chǎn)生的電場(chǎng)：正空間電荷與負(fù)空間電荷產(chǎn)生的電場(chǎng)：負(fù)空間電荷與正極板產(chǎn)生的電場(chǎng)：空間電荷產(chǎn)生的電場(chǎng)與外加電場(chǎng)疊加后的實(shí)際電場(chǎng)電子崩前方和尾部處的電場(chǎng)增強(qiáng)，強(qiáng)場(chǎng)區(qū)的中間部分場(chǎng)強(qiáng)小，復(fù)合產(chǎn)生光電離正流注的產(chǎn)生初崩頭部放出的光子在崩頭前方和崩尾后方引起空間光電離并形成二次崩，以及它們和初崩匯合的過(guò)程

當(dāng)外施電壓為氣隙最低擊穿電壓時(shí)，光子在崩尾引發(fā)衍生子崩，從正極板出發(fā)。電極間所加電壓等于自持放電起始電壓，初崩跑完這個(gè)氣隙，其頭部才能積聚到足夠的電子數(shù)而引起流注(a)初崩跑完整個(gè)氣隙后引發(fā)流注（b）出現(xiàn)流注的區(qū)域從陽(yáng)極向陰極方向推移（c）流注放電所產(chǎn)生的等離子通道短接了兩個(gè)電極，氣隙被擊穿。從電子崩到流注的轉(zhuǎn)換流注機(jī)理的結(jié)論自持放電條件：起始電子崩頭部電荷數(shù)量足以畸變電場(chǎng)造成足夠的空間光電離

是一常數(shù)，工程上一般認(rèn)為：巴申定律與流注機(jī)理在Pd

較大時(shí)相一致流注理論對(duì)Pd很大空間時(shí)放電現(xiàn)象的解釋放電外形：衍生電子崩的發(fā)展具有不同的方位，所以流注的推進(jìn)不可能均勻，隨機(jī)性使其曲折分支；放電時(shí)間：光子以光速傳播，衍生崩跳躍式發(fā)展，因此放電發(fā)展時(shí)間很短；陰極材料的影響：維持放電的是光電離而不是表面電離，因而與陰極材料無(wú)關(guān)。極不均勻電場(chǎng)中氣體擊穿的發(fā)展過(guò)程——現(xiàn)實(shí)和工程中常見的氣體放電40均勻電場(chǎng)和極不均勻電場(chǎng)示意圖a、顯著的極性效應(yīng)：施加電壓的極性對(duì)放電過(guò)程和擊穿電壓影響很大b、較長(zhǎng)的放電時(shí)延：需要足夠的發(fā)展時(shí)間（電壓要持續(xù)一定時(shí)間才可擊穿）c、短間隙、長(zhǎng)間隙、超長(zhǎng)間隙各不相同d、可能出現(xiàn)各種放電形式：電暈、刷狀、火花、弧光放電等e、只能用流注機(jī)理來(lái)解釋1、極不均勻電場(chǎng)擊穿的特點(diǎn)隨著加在間隙上電壓的提高，間隙中的放電過(guò)程為：電子崩—

流注—

主放電（擊穿）2、短間隙的擊穿過(guò)程（以棒—板間隙為例）正極性電暈起始電壓高；負(fù)極性電暈起始電壓低正棒難以形成流注負(fù)棒容易形成流注棒—板間隙極性效應(yīng)1棒—

板間隙極性效應(yīng)2：正極性擊穿電壓低；負(fù)極性擊穿電壓高正棒：流注順利持續(xù)發(fā)展負(fù)棒流注逐步頓挫發(fā)展3、長(zhǎng)間隙中的先導(dǎo)放電在長(zhǎng)間隙放電中，流注匯集，形成通道狀且不斷發(fā)展，稱為先導(dǎo)放電先導(dǎo)通道中由于電流較大，溫度很高，出現(xiàn)熱電離，因而電導(dǎo)更大，可以將電極的電位傳到先導(dǎo)通道的端部（棒—板間隙距離大于1米）先導(dǎo)發(fā)展的速度和回路中電阻有很大關(guān)系，發(fā)展越來(lái)越快3、長(zhǎng)間隙中的先導(dǎo)放電（續(xù)）先導(dǎo)形成：a、電場(chǎng)極不均勻、施加電壓很高b、棒極周圍產(chǎn)生大量流注并向棒極匯聚c、匯聚的流注通道電流很大，發(fā)熱，產(chǎn)生熱電離先導(dǎo)通道：在棒極前方造成的熾熱的等離子體通道，具有相當(dāng)高的電導(dǎo)和很小的軸向電場(chǎng)電子崩—

流注—

先導(dǎo)—

主放電（擊穿）4、長(zhǎng)間隙的擊穿過(guò)程a、極性效應(yīng)：正先導(dǎo)順利持續(xù)發(fā)展；負(fù)先導(dǎo)逐級(jí)頓挫發(fā)展—正棒擊穿電壓低b、先導(dǎo)的實(shí)質(zhì)是繼流注發(fā)展起來(lái)的二次過(guò)程，在放電發(fā)展過(guò)程中建立了熾熱的導(dǎo)電通道，使得長(zhǎng)間隙的平均擊穿場(chǎng)強(qiáng)遠(yuǎn)低于短間隙c、擊穿電壓隨間隙的增長(zhǎng)而趨于飽和5、長(zhǎng)間隙擊穿的特點(diǎn)6、極不均勻電場(chǎng)中的主放電過(guò)程當(dāng)先導(dǎo)頭部流注即將到達(dá)板極時(shí)，立刻有一個(gè)放電過(guò)程從板極向棒極發(fā)展，稱為主放電主放電發(fā)展速度比先導(dǎo)快得多主放電通道溫度更高，明亮得多，電導(dǎo)更大，回路具有短路性質(zhì)6、極不均勻電場(chǎng)中的主放電過(guò)程a、電暈放電現(xiàn)象：尖極周圍有發(fā)光層，可聽到咝咝聲，聞到臭氧氣味b、空間電荷的作用：外層的空間電荷與尖極極性相同，使得電暈層中的場(chǎng)強(qiáng)基本不變，使放電趨于穩(wěn)定c、兩種形式：電子崩形式（電極很尖）和流注形式7、極不均勻電場(chǎng)中的電暈放電d、脈沖現(xiàn)象：外層空間電荷阻止放電發(fā)展，形成有規(guī)律的脈沖；進(jìn)入刷狀放電后，形成隨機(jī)脈沖e、發(fā)展過(guò)程：無(wú)規(guī)律小電流—〉有規(guī)律重復(fù)脈沖—〉脈沖頻率增大—〉轉(zhuǎn)入持續(xù)電暈，無(wú)脈沖現(xiàn)象—〉進(jìn)入刷狀放電，出現(xiàn)隨機(jī)脈沖極不均勻電場(chǎng)中的電暈放電（續(xù)）思考題1、簡(jiǎn)述流注機(jī)理和結(jié)論。2、流注理論和湯遜理論各自適用的條件比較。3、極不均勻電場(chǎng)擊穿有哪些特點(diǎn)？4、簡(jiǎn)述長(zhǎng)間隙的放電過(guò)程和特點(diǎn)。5、簡(jiǎn)述極不均勻電場(chǎng)中的主放電過(guò)程。本節(jié)完第一章氣體放電的基本物理過(guò)程55第八節(jié)沿面放電及防污對(duì)策沿面放電的概念沿面放電界面電場(chǎng)分布與特點(diǎn)沿面放電電壓的影響因素固體表面有水膜時(shí)的沿面放電（濕閃放電）絕緣子污染狀態(tài)下的沿面放電（污閃放電）污閃事故的對(duì)策一、沿面放電概念沿面放電：氣體中沿著固體絕緣表面放電的形式有：沿面滑閃：尚未發(fā)生擊穿的放電形式沿面閃絡(luò)：沿面擊穿的放電現(xiàn)象

指沿氣體介質(zhì)與固體介質(zhì)的交界面上發(fā)展的一種特殊的氣體放電現(xiàn)象

電力系統(tǒng)中絕緣子、套管等固體絕緣在機(jī)械上對(duì)高壓導(dǎo)體起固定作用，又在電氣上起絕緣作用，其絕緣狀況關(guān)系到整個(gè)電力系統(tǒng)的可靠運(yùn)行?？赡馨l(fā)生沿面放電的電氣設(shè)備1、絕緣子：導(dǎo)體與地之間絕緣和連接支柱絕緣子懸式絕緣子2、瓷套：用作電氣內(nèi)絕緣的容器電流互感器氧化鋅避雷器3、套管：用作穿過(guò)電器外殼和墻體變壓器套管613、套管：用作穿過(guò)電器外殼和墻體電容式穿墻套管

固體介質(zhì)擊穿：一旦發(fā)生擊穿，即意味著不可逆轉(zhuǎn)地喪失絕緣功能。

沿介質(zhì)表面發(fā)生閃絡(luò)：由于大多數(shù)絕緣子以電瓷、玻璃等硅酸鹽材料組成，所以沿著它們的表面發(fā)生放電或閃絡(luò)時(shí)，一般不會(huì)導(dǎo)致絕緣子的永久性損壞。電力系統(tǒng)的外絕緣，一般均為自恢復(fù)絕緣，因?yàn)榻^緣子閃絡(luò)或空氣間隙擊穿后，只要切除電源，它們的絕緣性能都能很快地自動(dòng)徹底恢復(fù)。絕緣功能的喪失可以分為以下兩種情況

沿固體介質(zhì)表面的閃絡(luò)電壓不但比固體介質(zhì)本身的擊穿電壓低得多，而且也比極間距離相同的純氣隙的擊穿電壓低不少。輸電線路和變電所外絕緣的實(shí)際絕緣水平取決于它的沿面閃絡(luò)電壓。它與設(shè)備表面的干燥、潮濕或清潔、污染有較大關(guān)系。沿面放電的實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象

干閃放電氣體沿面放電的主要類型

濕閃放電

污閃放電

冰閃放電沿面閃絡(luò)電壓很低，閃絡(luò)可能在工作電壓下發(fā)生二、沿面放電界面電場(chǎng)分布與特點(diǎn)界面電場(chǎng)分布可分為3種典型情況，見下圖

(a)固體介質(zhì)處于均勻電場(chǎng)中，界面與電力線平行，這種情況工程實(shí)際中少見，但實(shí)際中會(huì)遇到不少固體介質(zhì)處于稍不均勻電場(chǎng)的情況。放電現(xiàn)象與均勻場(chǎng)相似均勻電場(chǎng)中的固體介質(zhì)

(b)固體介質(zhì)處于極不均勻電場(chǎng)中，且界面電場(chǎng)的垂直分量En比平行于表面的切線分量Et要大得多（套管）極不均勻電場(chǎng)中的固體介質(zhì)

(c)固體介質(zhì)處于極不均勻電場(chǎng)中，但大部分界面上的電場(chǎng)切線分量Et大于垂直分量En（支柱絕緣子）極不均勻電場(chǎng)中的固體介質(zhì)（一）均勻和稍不均勻電場(chǎng)中的沿面放電

圖(a)平板電場(chǎng)電極間插入一塊固體介質(zhì)，沿面閃絡(luò)電壓比純空氣時(shí)下降很多，原因如下：

大氣中的潮氣吸附到固體介質(zhì)的表面形成薄水膜，電極表面集聚了電荷，沿面電壓變得不均勻，降低了閃絡(luò)電壓。

固體介質(zhì)與電極表面接觸不良，存在小氣隙

固體表面電阻的不均勻和粗糙不平造成電場(chǎng)畸變。（二）極不均勻電場(chǎng)且具有強(qiáng)垂直分量時(shí)的沿面放電電暈放電輝光放電滑閃放電沿面閃絡(luò)外施電壓升高電壓超過(guò)某一值電壓再升高一些滑閃機(jī)理：帶電離子撞擊介質(zhì)表面，使局部溫度升高，導(dǎo)致熱電離（套管）（二）極不均勻電場(chǎng)且具有強(qiáng)垂直分量時(shí)的沿面放電——理論分析等值電路：由固體介質(zhì)表面電阻，比電容和體積電阻構(gòu)成表面電阻Rs：介質(zhì)單位面積的表面電阻比電容C0：介質(zhì)表面單位面積對(duì)另一電極（導(dǎo)桿）的電容體積電阻G1：與C0并聯(lián)的介質(zhì)體積電阻（一般略去）（二）極不均勻電場(chǎng)且具有強(qiáng)垂直分量時(shí)的沿面放電——理論分析介質(zhì)表面電壓不均勻分布：由于靠近法蘭處的Rs中流過(guò)的電流大于遠(yuǎn)離法蘭處的Rs中的電流；在法蘭附近，電場(chǎng)強(qiáng)度大，其垂直分量也大，此處容易發(fā)生滑閃放電x0U虛線為C0→0時(shí)的電壓分布（二）極不均勻電場(chǎng)且具有強(qiáng)垂直分量時(shí)的沿面放電放電特點(diǎn)

滑閃放電在交流和沖擊電壓下很明顯隨著電壓的增加，滑閃長(zhǎng)度增加得很快，單靠加長(zhǎng)沿面距離來(lái)提高閃絡(luò)電壓的效果很差法蘭處套管的外徑和壁厚越大，滑閃放電電壓越大（二）極不均勻電場(chǎng)且具有強(qiáng)垂直分量時(shí)的沿面放電提高措施

減小比電容C0：加大法蘭處套管的外徑和壁厚，也可采用介電常數(shù)較小的介質(zhì)，以改善介質(zhì)表面電壓分布的不均勻程度，如用瓷—油組合絕緣代替瓷介質(zhì)等

減小絕緣表面電阻Rs：通過(guò)減小介質(zhì)表面電阻率實(shí)現(xiàn)，如在套管靠近接地法蘭處涂半導(dǎo)體釉等，以使此處壓降逐漸減小，防止滑閃放電過(guò)早出現(xiàn)（三）極不均勻電場(chǎng)中垂直分量很弱時(shí)的沿面放電

平均閃絡(luò)場(chǎng)強(qiáng)比均勻電場(chǎng)時(shí)低得多；另一方面，由于界面上電場(chǎng)垂直分量很弱，因此不會(huì)出現(xiàn)熱電離和滑閃放電

這種絕緣子的干閃絡(luò)電壓（表面干燥、清潔時(shí)），基本上隨極間距離的增大而提高

支柱絕緣子（四）三種典型界面電場(chǎng)分布對(duì)沿面放電特性的影響沿面平均閃絡(luò)場(chǎng)強(qiáng)：情況（a）〉（c）〉（b）情況（c），其沿面閃絡(luò)電壓比同樣距離的純空氣間隙的擊穿電壓略有減??；而情況（b），其沿面閃絡(luò)電壓比同樣距離的純空氣間隙的擊穿電壓低很多，主要是由于強(qiáng)垂直分量的作用易引起熱電離，出現(xiàn)了滑閃放電的緣故。如右圖，取決于材料的親水性或憎水性三、沿面放電電壓的影響因素（一）固體介質(zhì)材料（二）電場(chǎng)型式放電電壓與電場(chǎng)型式有很大關(guān)系（三）大氣條件

氣壓增大時(shí)，閃絡(luò)電壓增加不多溫度的影響與純空氣間隙相似，但不如純空氣間隙顯著濕度小于40％時(shí)無(wú)影響，大于40％時(shí)由水分在介質(zhì)表面的凝結(jié)狀況確定（四）固體介質(zhì)表面狀況淋雨、污穢、覆冰等情況下，沿面放電的特點(diǎn)三、沿面放電電壓的影響因素四、固體表面有水膜時(shí)的沿面放電

由于雨淋時(shí)，絕緣子表面上的水膜大都是不均勻和不連續(xù)的，因而造成有水膜覆蓋的表面電導(dǎo)大，無(wú)水膜處的表面電導(dǎo)小，絕大部分外加電壓由干表面來(lái)承受（濕閃放電）（2）沿濕表面AB和空氣間隙BA’發(fā)展，空氣間隙BA’中只有分散的雨滴，絕緣子濕閃電壓不會(huì)下降很多（1）沿濕表面AB和干表面BCA’發(fā)展,絕緣子濕閃電壓為干閃時(shí)的40～50％絕緣子在雨中可能的閃絡(luò)途徑（3）沿濕表面AB和水流BB’發(fā)展，傘裙間的氣隙被連續(xù)的水流所短接，濕閃電壓降低到很低的數(shù)值五、絕緣子污染狀態(tài)下的沿面放電閃絡(luò)形成過(guò)程：（1）絕緣子表面上的污層在毛毛雨、霧、露等不利天氣時(shí)，被水分濕潤(rùn)，電導(dǎo)大增，工作電壓下泄漏電流大增，有些污層被烘干，出現(xiàn)干區(qū)。（2）干區(qū)電阻比其余濕污層電阻大很多，此時(shí)整個(gè)絕緣子上的電壓幾乎都集中在干區(qū)上；干區(qū)間隙不大，場(chǎng)強(qiáng)很大，首先出現(xiàn)電暈或輝光放電；（3）由于此時(shí)泄漏電流較大，電暈或輝光放電很容易轉(zhuǎn)變?yōu)榫植侩娀?；絕緣子表面上不斷延伸發(fā)展局部電?。ǚQ為爬電），一旦達(dá)到某一臨界長(zhǎng)度時(shí)，自動(dòng)貫穿兩極，形成沿面閃絡(luò)，此時(shí)相應(yīng)的電壓稱為污閃電壓。閃絡(luò)形成過(guò)程污閃過(guò)程：積污受潮干區(qū)形成局部電弧出現(xiàn)沿面閃絡(luò)電暈放電污層受潮條件：多霧；常下毛毛雨；易凝露地區(qū)；長(zhǎng)期干旱積污地點(diǎn)：城市>