空氣熱動(dòng)力學(xué)基礎(chǔ)

1、滯止參數(shù)和臨界狀態(tài)參（一）滯止參數(shù)和臨界狀態(tài)參（一） 介紹滯止參數(shù)的定義介紹滯止參數(shù)的定義 及其應(yīng)用及其應(yīng)用 滯止參數(shù)的定義滯止參數(shù)的定義 滯止參數(shù)的應(yīng)用滯止參數(shù)的應(yīng)用 2/3032 滯止參數(shù)和臨界狀態(tài)參數(shù)滯止參數(shù)和臨界狀態(tài)參數(shù) 氣流的滯止參數(shù)和臨界參數(shù)是氣體力氣流的滯止參數(shù)和臨界參數(shù)是氣體力學(xué)中常用的重要概念，本次課利用伯學(xué)中常用的重要概念，本次課利用伯努利方程和能量方程的有關(guān)知識(shí)，來(lái)努利方程和能量方程的有關(guān)知識(shí)，來(lái)闡明這些概念，并從中引出極限速度闡明這些概念，并從中引出極限速度和速度系數(shù)的概念。和速度系數(shù)的概念。 一、氣流的滯止參數(shù)一、氣流的滯止參數(shù) 按一定的過(guò)程將氣流速度阻滯到零，此時(shí)按

2、一定的過(guò)程將氣流速度阻滯到零，此時(shí)氣流的參數(shù)稱為滯止參數(shù)，又叫總參數(shù)。氣流的參數(shù)稱為滯止參數(shù)，又叫總參數(shù)。 為了描述流場(chǎng)中一點(diǎn)的狀態(tài)，可以給出為了描述流場(chǎng)中一點(diǎn)的狀態(tài)，可以給出該點(diǎn)氣體壓力、溫度和速度等參數(shù)的數(shù)值。該點(diǎn)氣體壓力、溫度和速度等參數(shù)的數(shù)值。但是，在工程應(yīng)用上，往往是給出該點(diǎn)氣流但是，在工程應(yīng)用上，往往是給出該點(diǎn)氣流的滯止參數(shù)的滯止參數(shù)( (滯止溫度、滯止壓力等滯止溫度、滯止壓力等) )和數(shù)的和數(shù)的數(shù)值。這是因?yàn)檫\(yùn)用滯止參數(shù)分析或計(jì)算問(wèn)數(shù)值。這是因?yàn)檫\(yùn)用滯止參數(shù)分析或計(jì)算問(wèn)題比較方便，同時(shí)滯止參數(shù)也比較容易測(cè)量。題比較方便，同時(shí)滯止參數(shù)也比較容易測(cè)量。所以滯止參數(shù)得到了極其廣泛的應(yīng)用

3、。所以滯止參數(shù)得到了極其廣泛的應(yīng)用。(一一)總焓和總溫總焓和總溫 1 1總焓和總溫的概念總焓和總溫的概念 根據(jù)一維定常絕能流動(dòng)的能量方程式根據(jù)一維定常絕能流動(dòng)的能量方程式 可以知道，流動(dòng)氣體的焓是隨氣流速度的可以知道，流動(dòng)氣體的焓是隨氣流速度的減少而增大的。當(dāng)氣流速度減小到零，即減少而增大的。當(dāng)氣流速度減小到零，即當(dāng)氣流完全滯止時(shí)，焓達(dá)到最大值。當(dāng)氣流完全滯止時(shí)，焓達(dá)到最大值。常數(shù)22222211CiCi 氣流絕能地滯止到速度為零時(shí)。氣體的焓氣流絕能地滯止到速度為零時(shí)。氣體的焓稱為總焓稱為總焓, ,氣體的溫度稱為總溫，氣體的溫度稱為總溫，分別用分別用 和和 表示。表示。 根據(jù)總焓和總溫的定義根

4、據(jù)總焓和總溫的定義( (參看圖參看圖236)236)，即把氣流由速度即把氣流由速度 絕能地滯止到絕能地滯止到零零 ，此時(shí)所對(duì)應(yīng)的焓，此時(shí)所對(duì)應(yīng)的焓 就是總焓，就是總焓，即即 )(11iicc)0(2c)(2i*i*T22*cii或或22*cTCTCPP 2 2總溫的物理意義總溫的物理意義 由于氣體的總焓和總溫之間只差一個(gè)作為倍數(shù)的由于氣體的總焓和總溫之間只差一個(gè)作為倍數(shù)的常數(shù)常數(shù)CpCp，所以只需分析總溫的物理概念亦能說(shuō)明總焓，所以只需分析總溫的物理概念亦能說(shuō)明總焓的物理意義了。用的物理意義了。用CpCp通除通除(23-7a)(23-7a)式，得式，得 可見，總溫是由兩項(xiàng)組成。第一項(xiàng)靜溫可見，

5、總溫是由兩項(xiàng)組成。第一項(xiàng)靜溫T T表示氣流所表示氣流所具有的熱能具有的熱能( (或氣體分于熱運(yùn)動(dòng)的平均動(dòng)能或氣體分于熱運(yùn)動(dòng)的平均動(dòng)能) )，第二項(xiàng)，第二項(xiàng) 表示氣體作宏觀運(yùn)動(dòng)的表示氣體作宏觀運(yùn)動(dòng)的動(dòng)能。動(dòng)能。所以，所以，總溫就表示氣體分子熱運(yùn)動(dòng)和宏觀運(yùn)動(dòng)的能量之總溫就表示氣體分子熱運(yùn)動(dòng)和宏觀運(yùn)動(dòng)的能量之和，也就是代表氣流所具有的總能量的大小。和，也就是代表氣流所具有的總能量的大小?？偪倻卦礁撸硎練饬鞯目偰芰吭酱?。溫越高，表示氣流的總能量越大。 CpcTT22*Cpc22 利用關(guān)系式利用關(guān)系式 可把總溫公式寫成可把總溫公式寫成 將音速將音速 代入上式，得代入上式，得RkkCP1RTkkcTT1

6、212*kRTa )211 ()(21122*MkTackTT或或2*211MkTT 上上式表明了氣流在任意一種狀態(tài)下，其式表明了氣流在任意一種狀態(tài)下，其總溫與氣流參數(shù)之間的關(guān)系。因此，對(duì)于總溫與氣流參數(shù)之間的關(guān)系。因此，對(duì)于管道的任意一個(gè)截面的氣體，只要知道它管道的任意一個(gè)截面的氣體，只要知道它的溫度、速度或的溫度、速度或 數(shù)，就可求出該截面氣數(shù)，就可求出該截面氣體的總溫和總焓。另外，還可看出，總溫體的總溫和總焓。另外，還可看出，總溫與靜溫之比取決于氣流的與靜溫之比取決于氣流的 數(shù)，當(dāng)氣流數(shù)，當(dāng)氣流 數(shù)很小時(shí)，數(shù)很小時(shí)， 接近于接近于1 1，氣流，氣流 數(shù)較大時(shí)，數(shù)較大時(shí)， 與與T T才有顯

7、著的差別。才有顯著的差別。MMMTTMT 3 3氣體在流動(dòng)中的總溫變化規(guī)律氣體在流動(dòng)中的總溫變化規(guī)律 為了便于分析總溫為了便于分析總溫( (總焓總焓) )的變化規(guī)律，首先的變化規(guī)律，首先 引用總焓的概念，引用總焓的概念，( )( )將能量將能量 方程式加以簡(jiǎn)化方程式加以簡(jiǎn)化, ,根據(jù)根據(jù)(2-3-15)(2-3-15)式式 可改寫成可改寫成 這就是總焓的形式的能量方程式。它表明，由于這就是總焓的形式的能量方程式。它表明，由于氣流與外界交換熱量和功的結(jié)果，使氣流的總溫氣流與外界交換熱量和功的結(jié)果，使氣流的總溫( (總焓總焓) )發(fā)生變化。發(fā)生變化。22*cii)2()2(211222ciciwq

8、外)(1212TTCiiwqp外 當(dāng)氣體作絕能流動(dòng)時(shí)，當(dāng)氣體作絕能流動(dòng)時(shí)， 上式簡(jiǎn)上式簡(jiǎn)化為：化為： 或或 即氣體作絕能流動(dòng)時(shí)，不論是否考慮氣體即氣體作絕能流動(dòng)時(shí)，不論是否考慮氣體粘性，氣流的總溫和總焓都保持不變。這粘性，氣流的總溫和總焓都保持不變。這是因?yàn)檎承噪m然會(huì)引起氣體的機(jī)械能損失，是因?yàn)檎承噪m然會(huì)引起氣體的機(jī)械能損失，但是由機(jī)械能損失產(chǎn)生的熱仍然加給了氣但是由機(jī)械能損失產(chǎn)生的熱仍然加給了氣體，該氣體的總能量依然保持不變的緣故。體，該氣體的總能量依然保持不變的緣故。，外00q21ii21TT 如果氣流與外界只有熱能交換而無(wú)機(jī)械功交如果氣流與外界只有熱能交換而無(wú)機(jī)械功交換換 時(shí)，時(shí)，(2-

9、3-9)(2-3-9)式簡(jiǎn)化為式簡(jiǎn)化為 此式說(shuō)明，當(dāng)氣流從外界獲得熱量時(shí)，其總此式說(shuō)明，當(dāng)氣流從外界獲得熱量時(shí)，其總溫（總焓）就增大；反之，若氣流對(duì)外界散溫（總焓）就增大；反之，若氣流對(duì)外界散熱時(shí)，則氣流的總溫?zé)釙r(shí)，則氣流的總溫( (總焓總焓) )就減小。就減小。)0()(12TTCqp外 當(dāng)氣體與外界只有機(jī)械功交換而無(wú)熱量交當(dāng)氣體與外界只有機(jī)械功交換而無(wú)熱量交換時(shí)換時(shí)( )( )，(23-9)(23-9)式簡(jiǎn)寫為式簡(jiǎn)寫為 或或 這就說(shuō)明，當(dāng)外界對(duì)氣流作功這就說(shuō)明，當(dāng)外界對(duì)氣流作功( (如壓縮器葉如壓縮器葉輪對(duì)氣流作功輪對(duì)氣流作功) )時(shí)，氣流的總溫時(shí)，氣流的總溫( (總焓總焓) )會(huì)增會(huì)增加

10、；反之，若氣流對(duì)外界作功加；反之，若氣流對(duì)外界作功( (如燃?xì)饬鲗?duì)如燃?xì)饬鲗?duì)渦輪作功渦輪作功) )時(shí)，則氣流總溫時(shí)，則氣流總溫( (總焓總焓) )就減少。就減少。0外q12iiw)(12TTCwp(二二)總壓、總密度總壓、總密度 1 1總壓、總密度的概念總壓、總密度的概念 如果把氣流等熵絕能地滯止到速度為零如果把氣流等熵絕能地滯止到速度為零時(shí)，此時(shí)所對(duì)應(yīng)的壓力稱為滯止壓力，又時(shí)，此時(shí)所對(duì)應(yīng)的壓力稱為滯止壓力，又叫總叫總 壓；所對(duì)應(yīng)的密度叫總密度。壓；所對(duì)應(yīng)的密度叫總密度。它們分它們分別用別用 、 來(lái)表示。來(lái)表示。 p 由于滯止過(guò)程為等熵絕能過(guò)程，故可用等熵絕能由于滯止過(guò)程為等熵絕能過(guò)程，故可用

11、等熵絕能的條件直接導(dǎo)出：的條件直接導(dǎo)出： 從同樣方法得從同樣方法得 由上兩式可知其總壓由上兩式可知其總壓 、總、總 密度密度 與其靜壓力與其靜壓力p p靜密度以及氣流靜密度以及氣流M M數(shù)之間的關(guān)系。數(shù)之間的關(guān)系。1)(kkTTpp12)11 (kkMkkpp11211)211 ()(kKMKTTp 2 2總壓的物理意義總壓的物理意義 為了說(shuō)明總壓的物理意義，寫出氣體為了說(shuō)明總壓的物理意義，寫出氣體對(duì)外界作機(jī)械功而無(wú)熱交換情況下的能量對(duì)外界作機(jī)械功而無(wú)熱交換情況下的能量方程：方程： 將將 代入上式得代入上式得 已已22212212ccTCTCwPP（1 1）22111cTCTCPP2)(222

12、1cwTTCp（2 2）RkkCP1知知（3 3） （4 4） 將將(3)(3)式和式和(4)(4)式代入式代入(2)(2)得得 kkppTT12121)(2)(111221211cwppRTkkkk 上式右邊兩項(xiàng)分別是氣體對(duì)外界作的機(jī)械上式右邊兩項(xiàng)分別是氣體對(duì)外界作的機(jī)械功和氣體膨脹后所具有的動(dòng)能。它們是由功和氣體膨脹后所具有的動(dòng)能。它們是由于氣體從滯止后的壓力于氣體從滯止后的壓力 膨脹到壓力膨脹到壓力 作作功的結(jié)果。當(dāng)功的結(jié)果。當(dāng) ，即氣流的總能量相，即氣流的總能量相同，如果膨脹同樣壓力同，如果膨脹同樣壓力 則總壓則總壓 越大，越大，氣體膨脹后所作的功也越大。這就是說(shuō)，氣體膨脹后所作的功也

13、越大。這就是說(shuō)，氣體總壓大小代表氣體作功本領(lǐng)的大小，氣體總壓大小代表氣體作功本領(lǐng)的大小，即氣體具有的機(jī)械能的大小。即氣體具有的機(jī)械能的大小。 1p2P常數(shù)*1T2P1p 基于對(duì)總壓的物理意義可以推知：基于對(duì)總壓的物理意義可以推知： (1)(1)總壓的變化，即意味著氣體與外界有機(jī)械總壓的變化，即意味著氣體與外界有機(jī)械功的交換。例如，當(dāng)氣體流過(guò)壓縮器時(shí)，壓縮器對(duì)功的交換。例如，當(dāng)氣體流過(guò)壓縮器時(shí)，壓縮器對(duì)氣體作了功，所以氣體總壓升高；而當(dāng)氣體流過(guò)渦氣體作了功，所以氣體總壓升高；而當(dāng)氣體流過(guò)渦輪時(shí)，氣體膨脹對(duì)渦輪作功，所以氣體總壓下降。輪時(shí)，氣體膨脹對(duì)渦輪作功，所以氣體總壓下降。 (2)(2)有流動(dòng)

14、損失，就要消耗一部分機(jī)械功，引有流動(dòng)損失，就要消耗一部分機(jī)械功，引起總壓下降。例如，氣流流過(guò)噴管時(shí)，雖然是一個(gè)起總壓下降。例如，氣流流過(guò)噴管時(shí)，雖然是一個(gè)絕能流動(dòng)過(guò)程，但有流動(dòng)損失，所以總壓下降。但絕能流動(dòng)過(guò)程，但有流動(dòng)損失，所以總壓下降。但值得注意的是，此時(shí)總溫并不下降。因?yàn)榱鲃?dòng)損失值得注意的是，此時(shí)總溫并不下降。因?yàn)榱鲃?dòng)損失而產(chǎn)生的摩擦熱，又加到氣流中，故總溫不變。由而產(chǎn)生的摩擦熱，又加到氣流中，故總溫不變。由此可知，流動(dòng)損失增加時(shí)，總能量雖然未變，但改此可知，流動(dòng)損失增加時(shí)，總能量雖然未變，但改變了氣體的能量分配，使機(jī)械能減小，氣體做功本變了氣體的能量分配，使機(jī)械能減小，氣體做功本領(lǐng)下降

15、，而內(nèi)能增加。領(lǐng)下降，而內(nèi)能增加。 3 3總焓、總溫與總壓的比較總焓、總溫與總壓的比較 為了明確總焓、總溫與差壓之間的差異，有為了明確總焓、總溫與差壓之間的差異，有必要對(duì)它們作一對(duì)比。必要對(duì)它們作一對(duì)比。 (1)(1)總焓、總溫代表氣體具有的總能量的大小，總焓、總溫代表氣體具有的總能量的大小，而總壓則代表氣體所具有機(jī)構(gòu)能的多少。而總壓則代表氣體所具有機(jī)構(gòu)能的多少。 (2)(2)只要是絕能流動(dòng)，不管有無(wú)流動(dòng)損失，總只要是絕能流動(dòng)，不管有無(wú)流動(dòng)損失，總焓和總溫不變。但即使是絕能流動(dòng)，如有流動(dòng)損焓和總溫不變。但即使是絕能流動(dòng)，如有流動(dòng)損失總壓就要下降。失總壓就要下降。 (3)(3)對(duì)于總焓與總溫的要

16、求條件是：氣流絕能對(duì)于總焓與總溫的要求條件是：氣流絕能地滯止到速度為零。而總壓則要求氣流等熵絕能地滯止到速度為零。而總壓則要求氣流等熵絕能地滯止到速度為零。地滯止到速度為零。 (三三)滯止參數(shù)的應(yīng)用滯止參數(shù)的應(yīng)用 氣流的參數(shù)既然是按一定的過(guò)程將氣流速度滯氣流的參數(shù)既然是按一定的過(guò)程將氣流速度滯止到零時(shí)的氣流參數(shù)，應(yīng)用滯止參數(shù)來(lái)分析或計(jì)止到零時(shí)的氣流參數(shù)，應(yīng)用滯止參數(shù)來(lái)分析或計(jì)算問(wèn)題，動(dòng)能就不會(huì)作為單獨(dú)一項(xiàng)出現(xiàn)，從而也算問(wèn)題，動(dòng)能就不會(huì)作為單獨(dú)一項(xiàng)出現(xiàn)，從而也就不需要單獨(dú)地考慮動(dòng)能的變化，這將使分析或就不需要單獨(dú)地考慮動(dòng)能的變化，這將使分析或計(jì)算問(wèn)題較為簡(jiǎn)便。計(jì)算問(wèn)題較為簡(jiǎn)便。 應(yīng)用滯止參數(shù)，也

17、為測(cè)量氣流參數(shù)提供了方便的途應(yīng)用滯止參數(shù)，也為測(cè)量氣流參數(shù)提供了方便的途徑。工程上，需要用實(shí)驗(yàn)的方法，確定流場(chǎng)中一點(diǎn)徑。工程上，需要用實(shí)驗(yàn)的方法，確定流場(chǎng)中一點(diǎn)的氣流速度的氣流速度 和靜溫和靜溫T，坦是，測(cè)量流動(dòng)氣體的靜，坦是，測(cè)量流動(dòng)氣體的靜溫，比測(cè)量靜止氣體的溫度復(fù)雜得多。因?yàn)榱鲃?dòng)氣溫，比測(cè)量靜止氣體的溫度復(fù)雜得多。因?yàn)榱鲃?dòng)氣體流過(guò)測(cè)量?jī)x表的受感部時(shí)，氣流在受感部處將被體流過(guò)測(cè)量?jī)x表的受感部時(shí)，氣流在受感部處將被滯止，從而使溫度表的指示偏高，所以，這時(shí)測(cè)量滯止，從而使溫度表的指示偏高，所以，這時(shí)測(cè)量的不是流動(dòng)氣體的靜溫。要想避免這種情況，溫度的不是流動(dòng)氣體的靜溫。要想避免這種情況，溫度表受

18、感都必須與氣流以相同的速度移動(dòng)，儀表才能表受感都必須與氣流以相同的速度移動(dòng)，儀表才能正確地測(cè)量出氣體的靜溫。顯然，這種測(cè)量方法是正確地測(cè)量出氣體的靜溫。顯然，這種測(cè)量方法是很難實(shí)現(xiàn)的。然而，氣流速度很容易被阻滯到零，很難實(shí)現(xiàn)的。然而，氣流速度很容易被阻滯到零，測(cè)量氣體的總溫，總壓是很方便的，如再測(cè)得靜壓測(cè)量氣體的總溫，總壓是很方便的，如再測(cè)得靜壓的數(shù)值，然后由公式的數(shù)值，然后由公式 就可推出氣流的就可推出氣流的M數(shù)，靜溫?cái)?shù)，靜溫T和和 速度速度V來(lái)。來(lái)。 kRTCM2c 在研究發(fā)動(dòng)機(jī)工作特性或飛行原理時(shí)，必在研究發(fā)動(dòng)機(jī)工作特性或飛行原理時(shí)，必然聯(lián)系到飛行條件，而應(yīng)用滯止參數(shù)，可然聯(lián)系到飛行條件

19、，而應(yīng)用滯止參數(shù)，可以使飛行條件簡(jiǎn)化。以使飛行條件簡(jiǎn)化。般說(shuō)明飛行條件的般說(shuō)明飛行條件的是飛行高度和飛行速度，實(shí)際上是給出了是飛行高度和飛行速度，實(shí)際上是給出了三個(gè)參數(shù)；三個(gè)參數(shù)； 、 、 ( (或者或者 數(shù)數(shù)) )。由于。由于 就可以用兩個(gè)滯止參數(shù)就可以用兩個(gè)滯止參數(shù) 和和 代替以上三代替以上三個(gè)參數(shù)。也就是說(shuō)，兩個(gè)滯止參數(shù)個(gè)參數(shù)。也就是說(shuō)，兩個(gè)滯止參數(shù) 和和 的變化就可以反映出飛行條件的變化就可以反映出飛行條件( (飛行高度和飛行高度和飛行速度飛行速度) )的變化。的變化。hpHTcM)211 (2HHHMkTT12)211 (kkHHHMkPPHTHPHPHT 這使分析問(wèn)題和數(shù)據(jù)運(yùn)算都較

20、方便。下面這使分析問(wèn)題和數(shù)據(jù)運(yùn)算都較方便。下面再舉些滯止參數(shù)應(yīng)用的例子來(lái)加以說(shuō)明。再舉些滯止參數(shù)應(yīng)用的例子來(lái)加以說(shuō)明。 例例 已知燃燒燒室進(jìn)口處氣流總溫了已知燃燒燒室進(jìn)口處氣流總溫了 =530K，出口處氣流總溫，出口處氣流總溫 =1200K，求對(duì)每千克，求對(duì)每千克氣體的加熱量。如果發(fā)動(dòng)機(jī)的空氣流量為氣體的加熱量。如果發(fā)動(dòng)機(jī)的空氣流量為35千克千克秒，燃油的熱值秒，燃油的熱值 =43400干焦千克，求燃油干焦千克，求燃油的消耗量，假設(shè)燃油在燃燒室內(nèi)是完全燃燒的的消耗量，假設(shè)燃油在燃燒室內(nèi)是完全燃燒的,并并忽略散熱損失且已知?dú)怏w加熱時(shí)的平均比熱忽略散熱損失且已知?dú)怏w加熱時(shí)的平均比熱 為為119千焦

21、千克千焦千克開。開。 C1T*2TuH 解：根據(jù)解：根據(jù)(2-3-9a)(2-3-9a)式有式有 所需燃油消耗量為所需燃油消耗量為）（外12TTCq千克千焦）（外3 .797530120019. 1q秒千克外643. 0434003 .79735uHqdtdmdtdmf 例例232232如圖如圖237237所示的貯氣箱中所示的貯氣箱中的高壓空氣通過(guò)噴管噴射到大氣里，在出的高壓空氣通過(guò)噴管噴射到大氣里，在出口處測(cè)量射流的總壓數(shù)值口處測(cè)量射流的總壓數(shù)值 =2.943x105=2.943x105牛牛頓米，總溫?cái)?shù)值頓米，總溫?cái)?shù)值 =288K=288K。因完全膨。因完全膨脹出口處的壓力恰好等于外界大氣壓

22、。脹出口處的壓力恰好等于外界大氣壓。試確定氣流的噴出速度試確定氣流的噴出速度 ( (已知大氣壓力已知大氣壓力為為9 981X10481X104牛頓米牛頓米) )。2P2T2C 解：由解：由(2311)(2311)式可解得出口氣流式可解得出口氣流M M數(shù)數(shù) 固完全膨脹固完全膨脹 故故 由由(238)(238)式得式得 1)(121122kkppkMHpp 2358. 11)1081. 910943. 2(14 . 12114 . 1452M)211 (2222MkTTKT398.210358. 12 . 0128822 因?yàn)橐驗(yàn)?所以所以 222205.20TMaMC秒米9 .394398.21

23、0358. 105.202C 例例233某渦輪噴氣發(fā)動(dòng)機(jī)在臺(tái)架試車，某渦輪噴氣發(fā)動(dòng)機(jī)在臺(tái)架試車，已知渦輪進(jìn)口的燃?xì)饪倻貫橐阎獪u輪進(jìn)口的燃?xì)饪倻貫?1200K，渦，渦輪出口的燃?xì)饪倻貫檩喅隹诘娜細(xì)饪倻貫?1060K，求每千克，求每千克燃?xì)馔ㄟ^(guò)渦輪對(duì)外界作的機(jī)械功為多少燃?xì)馔ㄟ^(guò)渦輪對(duì)外界作的機(jī)械功為多少?如如果燃?xì)獾牧髁繛楣細(xì)獾牧髁繛?3.3千克秒，求渦輪的功千克秒，求渦輪的功率。設(shè)燃?xì)獾钠骄葻崧省ＴO(shè)燃?xì)獾钠骄葻?=116干焦千干焦千克克開。開。 1T2Tc 解：在渦輪中燃?xì)馀c外界基本無(wú)熱交換，解：在渦輪中燃?xì)馀c外界基本無(wú)熱交換，即即 據(jù)據(jù)(23-9b)(23-9b)式，得式，得 故故 渦輪的功率為渦輪的功率為0外q)(21TTCw千克千焦4 .162)10601200(16. 1w千瓦21604 .1