管路損失計(jì)算

1、第六章第六章 管內(nèi)流動(dòng)和水力計(jì)算管內(nèi)流動(dòng)和水力計(jì)算 液體出流液體出流0 0 粘性流體總流伯努利方程粘性流體總流伯努利方程1 1 層流層流 紊流紊流2 2 管內(nèi)層流流動(dòng)管內(nèi)層流流動(dòng) 紊流流動(dòng)紊流流動(dòng)3 3 沿程損失實(shí)驗(yàn)研究沿程損失實(shí)驗(yàn)研究4 4 局部損失局部損失5 5 管路串聯(lián)、并聯(lián)等的相關(guān)損失計(jì)算管路串聯(lián)、并聯(lián)等的相關(guān)損失計(jì)算6 6 液體出流液體出流 水擊現(xiàn)象水擊現(xiàn)象6-0 粘性流體總流伯努利方程粘性流體總流伯努利方程重力場(chǎng)中一維絕能定常流動(dòng)積分式的能量方程重力場(chǎng)中一維絕能定常流動(dòng)積分式的能量方程對(duì)不可壓縮流體總流定常流動(dòng)對(duì)不可壓縮流體總流定常流動(dòng)0dA)gpzg2vgu(gvdA)gpzg2

2、vgu(gv12A2A2 位勢(shì)能位勢(shì)能+ +壓強(qiáng)勢(shì)能壓強(qiáng)勢(shì)能位勢(shì)能位勢(shì)能+ +壓強(qiáng)勢(shì)能壓強(qiáng)勢(shì)能6-0 粘性流體總流伯努利方程粘性流體總流伯努利方程 在緩變流截面上在緩變流截面上l 流束內(nèi)流線的夾角很小流束內(nèi)流線的夾角很小l 流線的曲率半徑很大流線的曲率半徑很大l 近乎平行直線的流動(dòng)近乎平行直線的流動(dòng) 位勢(shì)能位勢(shì)能+ +壓強(qiáng)時(shí)能壓強(qiáng)時(shí)能)gpz(gqdA)gpz(gvVA 6-0 粘性流體總流伯努利方程粘性流體總流伯努利方程 動(dòng)能動(dòng)能用平均速度計(jì)算的的動(dòng)能用平均速度計(jì)算的的動(dòng)能實(shí)際動(dòng)能實(shí)際動(dòng)能dAv2dA2vv3AA2 Av22vAv2vm3a2aa2a 6-0 粘性流體總流伯努利方程粘性流體總

3、流伯努利方程總流的動(dòng)能修正系數(shù)總流的動(dòng)能修正系數(shù)Av2dAv23a3A dA)vv(A1a3Aa )g2vgq(dAg2vgv2avA2 6-0 粘性流體總流伯努利方程粘性流體總流伯努利方程 內(nèi)能內(nèi)能由截面由截面 A1 A1 至截面至截面 A2A2，平均單位重力流體的內(nèi)能增量為，平均單位重力流體的內(nèi)能增量為wvqvAAvhdquugqdAgugvdAgugvgqv)(1)(11212切向摩擦力做功切向摩擦力做功流體機(jī)械能減少流體機(jī)械能減少內(nèi)能增加內(nèi)能增加轉(zhuǎn)化為熱轉(zhuǎn)化為熱6-0 粘性流體總流伯努利方程粘性流體總流伯努利方程適用于適用于重力作用下的不可壓縮粘性流體定常流動(dòng)重力作用下的不可壓縮粘性流

4、體定常流動(dòng)任意二緩變流截面任意二緩變流截面，而且不必顧及在該二緩變流，而且不必顧及在該二緩變流之間有無急變流存在。之間有無急變流存在。不可壓縮粘性流體總流的伯努利方程不可壓縮粘性流體總流的伯努利方程w222a22112a11hgpzg2vagpzg2va w22221121hgpzg2vgpzg2v 6-0 粘性流體總流伯努利方程粘性流體總流伯努利方程6-0 粘性流體總流伯努利方程粘性流體總流伯努利方程6-0 粘性流體總流伯努利方程粘性流體總流伯努利方程6-1 管內(nèi)流動(dòng)能量損失管內(nèi)流動(dòng)能量損失粘性流體粘性流體主流速度主流速度壁面粘附壁面粘附v=0v=0截面上速度截面上速度變化變化流動(dòng)垂直方向流

5、動(dòng)垂直方向存在速度梯度存在速度梯度流層間存在流層間存在切向應(yīng)力切向應(yīng)力克服阻力，克服阻力，消耗機(jī)械能消耗機(jī)械能機(jī)械能轉(zhuǎn)化機(jī)械能轉(zhuǎn)化為熱能為熱能 6-1 管內(nèi)流動(dòng)能量損失管內(nèi)流動(dòng)能量損失p沿程能量損失沿程能量損失簡(jiǎn)稱沿程損失，是發(fā)生在緩變流整個(gè)流程中的能量損失，是簡(jiǎn)稱沿程損失，是發(fā)生在緩變流整個(gè)流程中的能量損失，是由流體的粘滯力造成的損失。由流體的粘滯力造成的損失。達(dá)西達(dá)西- -魏斯巴赫公式魏斯巴赫公式沿程損失系數(shù)沿程損失系數(shù)gvdlhf22),(dvf 影響沿程損失主要因素影響沿程損失主要因素流動(dòng)狀態(tài)、速度、管道幾何尺寸、流體性質(zhì)等流動(dòng)狀態(tài)、速度、管道幾何尺寸、流體性質(zhì)等p局部能量損失局部能量

6、損失6-1 管內(nèi)流動(dòng)能量損失管內(nèi)流動(dòng)能量損失簡(jiǎn)稱局部損失，是發(fā)生在流動(dòng)狀態(tài)急劇變化的急變流簡(jiǎn)稱局部損失，是發(fā)生在流動(dòng)狀態(tài)急劇變化的急變流中的能量損失。是主要由流體微團(tuán)的碰撞、流體中的中的能量損失。是主要由流體微團(tuán)的碰撞、流體中的渦流等造成的損失。渦流等造成的損失。局部損失系數(shù)局部損失系數(shù)由實(shí)驗(yàn)確定由實(shí)驗(yàn)確定gvhj22局部損失發(fā)生位置局部損失發(fā)生位置彎頭彎頭變徑管變徑管閥門閥門 漸縮漸縮 漸擴(kuò)漸擴(kuò) 突縮突縮 突擴(kuò)突擴(kuò)6-1 管內(nèi)流動(dòng)能量損失管內(nèi)流動(dòng)能量損失整個(gè)管道的能量損失整個(gè)管道的能量損失jfwhhh6-2 粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)p 雷諾實(shí)驗(yàn)雷諾實(shí)驗(yàn)18831883年英

7、國(guó)科學(xué)家雷諾經(jīng)過實(shí)驗(yàn)研究發(fā)現(xiàn)，在粘性流體中存年英國(guó)科學(xué)家雷諾經(jīng)過實(shí)驗(yàn)研究發(fā)現(xiàn)，在粘性流體中存在著兩種截然不同的流態(tài)，并給出了判定層流和紊流兩種流在著兩種截然不同的流態(tài)，并給出了判定層流和紊流兩種流態(tài)的準(zhǔn)則。態(tài)的準(zhǔn)則。6-2 粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)整個(gè)流場(chǎng)呈一簇相互平行的流線，這種流動(dòng)狀態(tài)稱為整個(gè)流場(chǎng)呈一簇相互平行的流線，這種流動(dòng)狀態(tài)稱為層流層流crvv 流束開始振蕩，處于不穩(wěn)定狀態(tài)流束開始振蕩，處于不穩(wěn)定狀態(tài) 過渡過程過渡過程6-2 粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)crvv 6-2 粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)流體質(zhì)點(diǎn)做復(fù)雜無規(guī)則的運(yùn)動(dòng)，這種流

8、動(dòng)狀態(tài)稱為流體質(zhì)點(diǎn)做復(fù)雜無規(guī)則的運(yùn)動(dòng)，這種流動(dòng)狀態(tài)稱為紊流紊流crvv 6-2 粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)crcrcrvv vv 且6-2 粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)crvv 粘性流體粘性流體流動(dòng)狀態(tài)流動(dòng)狀態(tài)層流層流紊流紊流不定不定（下臨界速度）（下臨界速度）（上臨界速度）（上臨界速度）6-2 粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)crvv crvv crcrvvv 層流層流過渡段過渡段紊流紊流分層有規(guī)律；分層有規(guī)律；流體質(zhì)點(diǎn)的軌跡線流體質(zhì)點(diǎn)的軌跡線光滑而穩(wěn)定；光滑而穩(wěn)定；各液層間互不相混。各液層間互不相混。流體質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)軌跡流體質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)軌跡極不規(guī)則

9、；極不規(guī)則；各流層質(zhì)點(diǎn)相互摻混；各流層質(zhì)點(diǎn)相互摻混；彼此進(jìn)行著激烈的動(dòng)彼此進(jìn)行著激烈的動(dòng)量變換。量變換。從層流到紊流的轉(zhuǎn)從層流到紊流的轉(zhuǎn)變階段變階段層流和紊流的區(qū)別在于層流和紊流的區(qū)別在于：流動(dòng)過程中流體層之間是否發(fā)生混摻現(xiàn)象。：流動(dòng)過程中流體層之間是否發(fā)生混摻現(xiàn)象。在紊流流動(dòng)中存在隨機(jī)變化的脈動(dòng)量，而在層流流動(dòng)中則沒有。在紊流流動(dòng)中存在隨機(jī)變化的脈動(dòng)量，而在層流流動(dòng)中則沒有。6-2 粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)沿程損失與流動(dòng)狀態(tài)有關(guān)，因此，要計(jì)算各種流體管沿程損失與流動(dòng)狀態(tài)有關(guān)，因此，要計(jì)算各種流體管道的沿程損失，必須先判別流體的流動(dòng)狀態(tài)。道的沿程損失，必須先判別流體的流動(dòng)狀

10、態(tài)。6-2 粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)crvv crvv vlgmklghlgf mfkvh 1m 275. 1m 對(duì)于直徑為對(duì)于直徑為d d的圓截面管道的圓截面管道vvlvlRe流體通道（或繞流的物體）的特征尺寸流體通道（或繞流的物體）的特征尺寸l臨界流速與流體黏度、密度及流道線性尺寸相關(guān)。臨界流速與流體黏度、密度及流道線性尺寸相關(guān)。6-2 粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)vvdvlRe工程上工程上層流層流紊流紊流層、紊層、紊實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，不論流體的性質(zhì)和管徑如何變化實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)，不論流體的性質(zhì)和管徑如何變化紊紊上臨界雷諾數(shù)在工程上沒有實(shí)用意義上臨界雷諾數(shù)在工程上沒有實(shí)

11、用意義6-2 粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)crReRe crReRe crcrReReRe 2320Recr 13800Recr 2000Recr6-2 粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)粘性流體的兩種流動(dòng)狀態(tài)6-3流道入口段中的流動(dòng)流道入口段中的流動(dòng)時(shí)時(shí)時(shí)時(shí)時(shí)時(shí)d116*L crReRe dRed058. 0*L 2000Re crReRe d )4020(*L 6-4圓管內(nèi)流體層流流動(dòng)圓管內(nèi)流體層流流動(dòng)通過傾斜角為通過傾斜角為 的圓截面直管的圓截面直管道的不可壓黏性流體的定常道的不可壓黏性流體的定常層流流動(dòng)。層流流動(dòng)。研究對(duì)象：研究對(duì)象：半徑為半徑為r r、長(zhǎng)度為、長(zhǎng)度為 l l的圓柱

12、體的圓柱體受力分析：受力分析：端面壓力：端面壓力：側(cè)面粘滯力：側(cè)面粘滯力：重力：重力：pr2 )dllpp(r2 rdl2 singdlr26-4圓管內(nèi)流體層流流動(dòng)圓管內(nèi)流體層流流動(dòng)粘性流體在圓管中作層流流動(dòng)時(shí)，同一截面上的切向應(yīng)力的大粘性流體在圓管中作層流流動(dòng)時(shí)，同一截面上的切向應(yīng)力的大小與半徑成正比。小與半徑成正比。列平衡方程：列平衡方程：0singdlrrdl2)dllpp(rpr222 )ghp(dld2r 6-4圓管內(nèi)流體層流流動(dòng)圓管內(nèi)流體層流流動(dòng)粘性流體在圓管中作層流流動(dòng)時(shí)，流速的分布規(guī)律為旋轉(zhuǎn)粘性流體在圓管中作層流流動(dòng)時(shí)，流速的分布規(guī)律為旋轉(zhuǎn)拋物面。拋物面。drdvx rdr)g

13、hp(dld21dvx Cr )ghp(dld41v2x )ghp(dld4)rr(v220 x 6-4圓管內(nèi)流體層流流動(dòng)圓管內(nèi)流體層流流動(dòng)在管軸上的在管軸上的最大流速最大流速為為平均流速平均流速等于最大流速的一半等于最大流速的一半圓管中的圓管中的流量流量對(duì)于水平放置的圓管對(duì)于水平放置的圓管哈根哈根泊肅葉公式泊肅葉公式)ghp(dld4rv20maxx )ghp(dld8rv21v20maxx )ghp(dld8rvrdrrv2q4020r0 xv0 l128pdq4v 6-4圓管內(nèi)流體層流流動(dòng)圓管內(nèi)流體層流流動(dòng)單位重力流體的壓強(qiáng)降單位重力流體的壓強(qiáng)降單位體積流體的壓強(qiáng)降單位體積流體的壓強(qiáng)降4

14、128dqlpgvdl22Re64層流流動(dòng)的沿程損失與平均流速的一次方成正比，沿程損失系數(shù)僅與雷諾數(shù)層流流動(dòng)的沿程損失與平均流速的一次方成正比，沿程損失系數(shù)僅與雷諾數(shù)ReRe有有關(guān)，而與管道壁面粗糙與否無關(guān)。關(guān)，而與管道壁面粗糙與否無關(guān)。gvdlgvdlvdgdlvgphf2Re6426432222在圓管中粘性流體做層流流動(dòng)時(shí)的實(shí)際動(dòng)能等于平在圓管中粘性流體做層流流動(dòng)時(shí)的實(shí)際動(dòng)能等于平均流速計(jì)算的動(dòng)能的一倍。均流速計(jì)算的動(dòng)能的一倍。22)(1 21)(100320203rAxrdrrrrdAvvAa6-4圓管內(nèi)流體層流流動(dòng)圓管內(nèi)流體層流流動(dòng)6-5圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)p 紊流流動(dòng)

15、紊流流動(dòng) 時(shí)均速度和脈動(dòng)速度時(shí)均速度和脈動(dòng)速度紊流時(shí)，流體質(zhì)點(diǎn)做復(fù)雜的無規(guī)律的運(yùn)動(dòng)紊流時(shí)，流體質(zhì)點(diǎn)做復(fù)雜的無規(guī)律的運(yùn)動(dòng)一個(gè)質(zhì)點(diǎn)有非常復(fù)雜的軌跡一個(gè)質(zhì)點(diǎn)有非常復(fù)雜的軌跡不同瞬時(shí)通過空間同一點(diǎn)的粒子軌跡是在不斷變化的不同瞬時(shí)通過空間同一點(diǎn)的粒子軌跡是在不斷變化的紊流流動(dòng)實(shí)質(zhì)上是非定常流動(dòng)。紊流流動(dòng)實(shí)質(zhì)上是非定常流動(dòng)。)t (fvxi 時(shí)均速度時(shí)均速度: : 在時(shí)間間隔在時(shí)間間隔t t內(nèi)軸向速度的平均值內(nèi)軸向速度的平均值txixdtvtv01xxxivvv脈動(dòng)速度脈動(dòng)速度：瞬時(shí)速度與時(shí)均速度之差：瞬時(shí)速度與時(shí)均速度之差 其時(shí)均值為零其時(shí)均值為零6-5圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)問題將極其復(fù)雜

16、問題將極其復(fù)雜從工程應(yīng)用的角度看從工程應(yīng)用的角度看關(guān)心流體關(guān)心流體主流主流的速度分布、壓強(qiáng)分布以及能量損失，不關(guān)心的速度分布、壓強(qiáng)分布以及能量損失，不關(guān)心每個(gè)流體質(zhì)點(diǎn)如何運(yùn)動(dòng)。每個(gè)流體質(zhì)點(diǎn)如何運(yùn)動(dòng)。空間各點(diǎn)的時(shí)均速度不隨時(shí)間改變的紊流流動(dòng)也稱為空間各點(diǎn)的時(shí)均速度不隨時(shí)間改變的紊流流動(dòng)也稱為定常流定常流動(dòng)動(dòng)或或準(zhǔn)定常流動(dòng)準(zhǔn)定常流動(dòng)6-5圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)yyyivvv pppi )t (fv ,pii p 紊流中的切向應(yīng)力紊流中的切向應(yīng)力 普朗特混合長(zhǎng)度普朗特混合長(zhǎng)度6-5圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)流層之間動(dòng)量交換，增加能量損失流層之間動(dòng)量交換，增加能量損失紊流附加切

17、向應(yīng)力或脈動(dòng)切向應(yīng)力紊流附加切向應(yīng)力或脈動(dòng)切向應(yīng)力摩擦切應(yīng)力摩擦切應(yīng)力脈動(dòng)切向應(yīng)力脈動(dòng)切向應(yīng)力紊流粘性系數(shù)紊流粘性系數(shù)dydv)(xttv 紊流中切向應(yīng)力紊流中切向應(yīng)力流層之間動(dòng)量交換，增加能量損失流層之間動(dòng)量交換，增加能量損失相對(duì)滑移引起的摩擦切向應(yīng)力相對(duì)滑移引起的摩擦切向應(yīng)力6-5圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng) dydvlvv21vx2x1xx 速度差可認(rèn)為是速度差可認(rèn)為是y y處流層的縱向脈動(dòng)速度，其絕對(duì)值處流層的縱向脈動(dòng)速度，其絕對(duì)值的時(shí)均量為：的時(shí)均量為：yvyv 2x)v(1x)v(yvyv 2x)v(1x)v(橫向脈動(dòng)速度橫向脈動(dòng)速度 與縱向脈動(dòng)速度與縱向脈動(dòng)速度 同一數(shù)量

18、級(jí)。同一數(shù)量級(jí)。yvxvdydvlCvCvx1x1y lyvx yvx lyvx 12dAyxvlly在兩流層間取微元面積在兩流層間取微元面積dAdA，單位時(shí)間，單位時(shí)間由于橫向脈動(dòng)引起的動(dòng)量變化量為由于橫向脈動(dòng)引起的動(dòng)量變化量為兩流層在兩流層在dAdA上的作用力為：上的作用力為：通除通除dAdA，并取時(shí)均值，脈動(dòng)切向應(yīng)力為，并取時(shí)均值，脈動(dòng)切向應(yīng)力為6-5圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)xyAvdv xyAvdvF yxtvv 6-5圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)2x221yx2yxdydvlCCvvCvv dyvdydvdlxx2t ydvdlx2t 取取切向應(yīng)力方向由速度梯度表

19、示切向應(yīng)力方向由速度梯度表示普朗特混合長(zhǎng)度普朗特混合長(zhǎng)度p圓管中紊流的速度分布和沿程損失圓管中紊流的速度分布和沿程損失6-5圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)圓管中紊流的區(qū)劃圓管中紊流的區(qū)劃 粘性層底粘性層底 水力光滑與水力粗糙水力光滑與水力粗糙圓管中紊流圓管中紊流中心部分中心部分速度分布比較均勻速度分布比較均勻粘性底層粘性底層基本保持層流狀態(tài)基本保持層流狀態(tài)過渡部分過渡部分不單獨(dú)考慮不單獨(dú)考慮紊流紊流粘性底層的厚度很薄，但是它對(duì)紊流流動(dòng)的能量損失以及流體粘性底層的厚度很薄，但是它對(duì)紊流流動(dòng)的能量損失以及流體與壁面間的換熱等物理現(xiàn)象卻有著重要的影響。與壁面間的換熱等物理現(xiàn)象卻有著重要的影響。

20、管壁的絕對(duì)粗糙度管壁的絕對(duì)粗糙度: : 管壁的粗糙凸出部分的平均高度管壁的粗糙凸出部分的平均高度 6-5圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)6-5圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)6-5圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng) 當(dāng)當(dāng) 時(shí)，粘性底層完全淹沒了管壁的粗糙凸出部分。這時(shí)粘性底層以外時(shí)，粘性底層完全淹沒了管壁的粗糙凸出部分。這時(shí)粘性底層以外的紊流區(qū)域完全感受不到管壁粗糙度的影響，流體好像在完全光滑的管子中的紊流區(qū)域完全感受不到管壁粗糙度的影響，流體好像在完全光滑的管子中流動(dòng)一樣。這種情況管內(nèi)流動(dòng)稱為流動(dòng)一樣。這種情況管內(nèi)流動(dòng)稱為“水力光滑水力光滑”，這種管道稱為，這種管道稱為“光滑管光滑

21、管”。 當(dāng)當(dāng) 時(shí)，管壁粗糙凸出部分有一部分或大部分暴露在紊流區(qū)中。流體流時(shí)，管壁粗糙凸出部分有一部分或大部分暴露在紊流區(qū)中。流體流過凸出部分，將產(chǎn)生漩渦，造成新的能量損失，管壁粗糙度將對(duì)紊流流動(dòng)發(fā)過凸出部分，將產(chǎn)生漩渦，造成新的能量損失，管壁粗糙度將對(duì)紊流流動(dòng)發(fā)生影響。這種情況下管內(nèi)流動(dòng)稱為生影響。這種情況下管內(nèi)流動(dòng)稱為“水力粗糙水力粗糙”，這種管道稱，這種管道稱“粗糙管粗糙管”。 6-5圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)實(shí)驗(yàn)證明，粘性底層的厚度實(shí)驗(yàn)證明，粘性底層的厚度是隨著雷諾數(shù)是隨著雷諾數(shù)ReRe的改變而改變的的改變而改變的 。水力光滑時(shí)水力光滑時(shí)水力粗糙時(shí)水力粗糙時(shí)管壁的相對(duì)粗糙度管壁

22、的相對(duì)粗糙度d/ 875. 0Red2 .34 Red2 .34 當(dāng)當(dāng) 時(shí)時(shí)p圓管中紊流的速度分布圓管中紊流的速度分布6-5圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)以流過光滑壁面紊流流動(dòng)為例：以流過光滑壁面紊流流動(dòng)為例：假設(shè)在整個(gè)區(qū)域內(nèi)假設(shè)在整個(gè)區(qū)域內(nèi), ,常數(shù) w y切向應(yīng)力速度切向應(yīng)力速度粘性底層中粘性底層中yvx yvx v8vw* vyvvv*x 6-5圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)當(dāng)當(dāng) 時(shí)時(shí) y摩擦切向應(yīng)力可忽略摩擦切向應(yīng)力可忽略2x2ydvdl 假定混合長(zhǎng)度不受粘性影響，并與離壁面的距離成正比，即假定混合長(zhǎng)度不受粘性影響，并與離壁面的距離成正比，即kyl yydk1vvd*x C

23、ylnk1vv*x xbxvv ,y lnk1vvCvvv*xbxb 6-5圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)圓管內(nèi)流體紊流流動(dòng)*vvlnk1vvyvlnk1vvxbxbx 1xCyvlnk1vv* 光滑壁面紊流速度分布公式可作為光滑圓管中的紊流速度分光滑壁面紊流速度分布公式可作為光滑圓管中的紊流速度分布的近似公式。布的近似公式。尼古拉茲實(shí)驗(yàn)得：尼古拉茲實(shí)驗(yàn)得：k k=0.40=0.40，C1C1=5.5=5.56-6 沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究p尼古拉茲實(shí)驗(yàn)?zāi)峁爬潓?shí)驗(yàn)),q ,d(fv 不同粒徑的均勻沙粒分別粘貼到管道內(nèi)壁上不同粒徑的均勻沙粒分別粘貼到管道內(nèi)壁上610500Re 30110141

24、d 6-6 沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究6-6 沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究1.1.層流區(qū)層流區(qū) Re2320 Re2320管壁的相對(duì)粗糙度對(duì)沿程損失系數(shù)沒有影響。管壁的相對(duì)粗糙度對(duì)沿程損失系數(shù)沒有影響。6-6 沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究2. 過渡區(qū)過渡區(qū) 2320Re4000 2320Re4000 實(shí)驗(yàn)點(diǎn)比較分散，層流向紊流過渡的不穩(wěn)定區(qū)域。實(shí)驗(yàn)點(diǎn)比較分散，層流向紊流過渡的不穩(wěn)定區(qū)域。6-6 沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究3. 3. 紊流光滑管區(qū)紊流光滑管區(qū) 1.751.75次方阻力區(qū)次方阻力區(qū)時(shí) 10Re10453 25. 0Re3164. 0 時(shí) 103R

25、e1065 237. 0Re221. 00032. 0 6-6 沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究4. 4. 紊流粗糙管過渡區(qū)紊流粗糙管過渡區(qū)85. 078)2d(4160Re)d(98.26 2v2)q273. 1lg(42. 1)dlg(Re42. 1 6-6 沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究5. 5. 紊流粗糙管平方阻力區(qū)紊流粗糙管平方阻力區(qū)85. 0)2d(4160Re 74. 1dlg21 6-6 沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究柯列布茹克公式柯列布茹克公式莫迪圖對(duì)計(jì)算新的工業(yè)管道的沿程損失系數(shù)很方便。莫迪圖對(duì)計(jì)算新的工業(yè)管道的沿程損失系數(shù)很方便。)Re51. 2d71.

26、3lg(21 6-6 沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究6-6 沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究6-6 沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究已知已知莫迪圖莫迪圖尼古拉茲公式尼古拉茲公式正問題正問題 , l ,d vqd Refh 6-6 沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究 試取試取 計(jì)算計(jì)算6-6 沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究反問題反問題1 1 已知：已知： 求：求：fh , l ,d， ?qv 已知已知fhld ,，Re, vd 查莫迪圖查莫迪圖 ? 達(dá)西公式達(dá)西公式N計(jì)算其余物理量計(jì)算其余物理量Y6-6 沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究6-6 沿程損失的實(shí)驗(yàn)研究沿程損失

27、的實(shí)驗(yàn)研究 已知已知 得到得到 得到得到達(dá)西公式達(dá)西公式, ,連連續(xù)方程續(xù)方程雷諾數(shù)公式雷諾數(shù)公式, ,連連續(xù)方程續(xù)方程 已知：已知： 求：求： 試取試取 計(jì)算計(jì)算 查莫迪圖查莫迪圖 N結(jié)束結(jié)束 Y反問題反問題2 2)d(fRe )(fd fvh , l ,q， fvh , l ,q， ?d Re,d ? d 6-7 非圓形管道沿程損失計(jì)算非圓形管道沿程損失計(jì)算達(dá)西公式和雷諾數(shù)的計(jì)算公式仍然可以應(yīng)用。但要把公式中的達(dá)西公式和雷諾數(shù)的計(jì)算公式仍然可以應(yīng)用。但要把公式中的直徑直徑d d用用當(dāng)量直徑當(dāng)量直徑D D來代替。來代替。水力半徑水力半徑 ：總的有效截面積與濕周之比：總的有效截面積與濕周之比h

28、R ARh 6-7 非圓形管道沿程損失計(jì)算非圓形管道沿程損失計(jì)算水力半徑與一般圓截面的半徑是完全不同的概念，不能混淆。如水力半徑與一般圓截面的半徑是完全不同的概念，不能混淆。如半徑為半徑為r r的圓管充滿流體，其水力半徑為的圓管充滿流體，其水力半徑為2rr2rR2h hR4d 與圓形管道相類比，非原形管道的當(dāng)量直徑與圓形管道相類比，非原形管道的當(dāng)量直徑D D也可用也可用4 4倍過水截倍過水截面面A A與濕周之比，即與濕周之比，即4 4倍水力半徑倍水力半徑RhRh表示。表示。hR4A4D 6-7 非圓形管道沿程損失計(jì)算非圓形管道沿程損失計(jì)算bhhb2)bh(2hb4D 12212122dddd)

29、d4d4(4D ddss4d)d4ss(4D21221 當(dāng)應(yīng)用當(dāng)量直徑對(duì)非圓形管道進(jìn)行計(jì)算時(shí)，截面形狀越接近圓當(dāng)應(yīng)用當(dāng)量直徑對(duì)非圓形管道進(jìn)行計(jì)算時(shí)，截面形狀越接近圓形，其誤差越??；離圓形越遠(yuǎn)，其誤差越大。形，其誤差越??；離圓形越遠(yuǎn)，其誤差越大。矩形截面的長(zhǎng)邊最大不應(yīng)超過短邊的矩形截面的長(zhǎng)邊最大不應(yīng)超過短邊的8 8倍倍圓環(huán)形截面的大直徑至少要大于小直徑的三倍圓環(huán)形截面的大直徑至少要大于小直徑的三倍6-7 非圓形管道沿程損失計(jì)算非圓形管道沿程損失計(jì)算 vDvDRe g2vDlh2f 6-8 局部損失局部損失p 管道截面突然擴(kuò)大管道截面突然擴(kuò)大原因原因漩渦漩渦碰撞碰撞連續(xù)方程連續(xù)方程v2211qAv

30、Av 12122121vAAv vAAv 動(dòng)量方程動(dòng)量方程)vv(q)AA(pApAp12v122211 )vv(vpp12221 6-8 局部損失局部損失總流伯努利方程總流伯努利方程j222121hgpg2vgpg2v )vv(g21)pp(g1h222121j )vv(g21)vv(vg12221122 221)vv(g21 2122222121)1AA(g2v)AA1(g2v g2vg2v222211 21222211)1AA( )AA1( 11 6-8 局部損失局部損失p 管道截面突然縮小管道截面突然縮小原因原因漩渦漩渦碰撞碰撞g2)vv(g2vg2vh22c2cC22j 2c2cc)

31、1C1(C 2CCAAC 流束收縮系數(shù)流束收縮系數(shù)6-8 局部損失局部損失617. 0C,5 . 0,0A/AC12 115.0C,385.01C12CC2C 0C,1A/A2CC12 5 . 02 6-8 局部損失局部損失p 彎管局部損失彎管局部損失 切向應(yīng)力產(chǎn)生的沿程損失切向應(yīng)力產(chǎn)生的沿程損失 形成漩渦所產(chǎn)生的損失形成漩渦所產(chǎn)生的損失 二次流形成的雙螺旋流動(dòng)所產(chǎn)生的損失二次流形成的雙螺旋流動(dòng)所產(chǎn)生的損失6-8 局部損失局部損失6-8 局部損失局部損失6-8 局部損失局部損失6-8 局部損失局部損失在管道系統(tǒng)的設(shè)計(jì)計(jì)算中，常常按損失能量相在管道系統(tǒng)的設(shè)計(jì)計(jì)算中，常常按損失能量相等的觀點(diǎn)把管件

32、的局部損失換算成等值長(zhǎng)度沿等的觀點(diǎn)把管件的局部損失換算成等值長(zhǎng)度沿程損失。程損失。dle 6-9 綜合應(yīng)用舉例綜合應(yīng)用舉例p 集流器集流器g2v)(g2vgpgp2DC2a vvvdcp2Cp211v 集流器速度系數(shù)集流器速度系數(shù)6060圓錐形集流器圓錐形集流器圓弧形集流器圓弧形集流器99. 0Cv 98. 0Cv p 虹吸現(xiàn)象虹吸現(xiàn)象6-9 綜合應(yīng)用舉例綜合應(yīng)用舉例液體由管道從較高液位的一端經(jīng)過高出液面的管段液體由管道從較高液位的一端經(jīng)過高出液面的管段自動(dòng)流向較低液位的另一端的這種現(xiàn)象稱為虹吸現(xiàn)自動(dòng)流向較低液位的另一端的這種現(xiàn)象稱為虹吸現(xiàn)象，所用的管道稱為虹吸管。象，所用的管道稱為虹吸管。6

33、-9 綜合應(yīng)用舉例綜合應(yīng)用舉例 2 2點(diǎn)處壓強(qiáng)應(yīng)大于該液體在點(diǎn)處壓強(qiáng)應(yīng)大于該液體在該溫度下的飽和壓強(qiáng)，否該溫度下的飽和壓強(qiáng)，否則液體汽化。則液體汽化。m7 h一般：一般：對(duì)對(duì)1 1，3 3截面列總流伯努利方程截面列總流伯努利方程gvdlgpHgpaa2)(2 6-9 綜合應(yīng)用舉例綜合應(yīng)用舉例 dlgHv2 dlgHdqv242對(duì)對(duì)1 1，2 2截面列總流伯努利方程截面列總流伯努利方程gvdlgvgphgpa2)(221122 gvdlhhgppva2)1()(2112 Hdldlhhgppva 1121)(Hdldlgppgvdlgpphsaa 11211212)1 ()(6-9 綜合應(yīng)用舉例

34、綜合應(yīng)用舉例若已知液體在所處溫度下的飽和壓強(qiáng)若已知液體在所處溫度下的飽和壓強(qiáng)p ps s，便可由上式求得容許，便可由上式求得容許的吸水高度：的吸水高度：6-10 管道水力計(jì)算管道水力計(jì)算p 簡(jiǎn)單管道簡(jiǎn)單管道管徑和管壁粗糙度相同的一根管子或這樣的數(shù)根管子串聯(lián)在一管徑和管壁粗糙度相同的一根管子或這樣的數(shù)根管子串聯(lián)在一起的管道系統(tǒng)叫簡(jiǎn)單管道。起的管道系統(tǒng)叫簡(jiǎn)單管道。三類問題三類問題fvhvdlq求已知,.1 、vfqvdlh求求、已已知知,.2 dvqlhvf求求、已已知知,.3 6-10 管道水力計(jì)算管道水力計(jì)算p 串聯(lián)管道串聯(lián)管道由不同直徑或粗糙度的數(shù)段管子連接在一起的管道叫由不同直徑或粗糙度的

35、數(shù)段管子連接在一起的管道叫做做串聯(lián)管道串聯(lián)管道。通過串聯(lián)管道各管段的流量相同。通過串聯(lián)管道各管段的流量相同。串聯(lián)管道的損失應(yīng)等于各管段損失串聯(lián)管道的損失應(yīng)等于各管段損失的總和。的總和。vivvvqqqq 21wiwwwhhhh 216-10 管道水力計(jì)算管道水力計(jì)算whH gvdlgve222111121 gvv2)(221 gvgvdl222222222 6-10 管道水力計(jì)算管道水力計(jì)算由連續(xù)方程由連續(xù)方程222211dvdv 6-10 管道水力計(jì)算管道水力計(jì)算涉及串聯(lián)管道兩類問題涉及串聯(lián)管道兩類問題；求求總總水水頭頭已已知知HqdlViii , , .1 ；求求體體積積流流量量已已知知v

36、iiiqdl ,H , . 2 由由vqiviReiid/ i H6-10 管道水力計(jì)算管道水力計(jì)算 已知已知 試取試取 計(jì)算計(jì)算 查莫迪圖查莫迪圖 計(jì)算計(jì)算 vq?ii i ii i iid iiild ,iiv Re,6-10 管道水力計(jì)算管道水力計(jì)算6-10 管道水力計(jì)算管道水力計(jì)算p 并聯(lián)管道并聯(lián)管道6-10 管道水力計(jì)算管道水力計(jì)算 在某處分成幾路、在下游某處在某處分成幾路、在下游某處又匯合成一路的管道叫并聯(lián)管道。又匯合成一路的管道叫并聯(lián)管道。并聯(lián)管道的總流量等于個(gè)分管道的流量的總和。并聯(lián)管道的總流量等于個(gè)分管道的流量的總和。并聯(lián)管道的損失等于個(gè)分管道的損失。并聯(lián)管道的損失等于個(gè)分管

37、道的損失。vivvvqqqq 21wiwwwhhhh 216-10 管道水力計(jì)算管道水力計(jì)算涉及串聯(lián)管道兩類問題涉及串聯(lián)管道兩類問題；求體積流量求體積流量已知已知viiiqdl ,H , . 1 按簡(jiǎn)單管道計(jì)算按簡(jiǎn)單管道計(jì)算；分流量分流量求求已知已知viwViiiqhqdl , , , . 2 6-10 管道水力計(jì)算管道水力計(jì)算1 ).21fvhq的的求求管管由由11 , ).1viiiqdl體積流量體積流量假設(shè)通過管假設(shè)通過管，根據(jù)根據(jù) 例：如圖所示的具有并聯(lián)、串連管路的虹吸管，已知H40m， l1200m，l2100m，l3500m，d10.2m，d20.1m，d30.25m， 120.0

38、2，30.025，求總流量Q。 6-10 管道水力計(jì)算管道水力計(jì)算6-10 管道水力計(jì)算管道水力計(jì)算【解解】管管1 1和管和管2 2并聯(lián)，此并聯(lián)管路又與管并聯(lián)，此并聯(lián)管路又與管3 3串連，因此串連，因此6-10 管道水力計(jì)算管道水力計(jì)算將將 已知數(shù)值代入上式，計(jì)算得已知數(shù)值代入上式，計(jì)算得6-10 管道水力計(jì)算管道水力計(jì)算p 分支管道分支管道 管道尺寸、粗糙度和流體管道尺寸、粗糙度和流體性質(zhì)已知，如給出各容器性質(zhì)已知，如給出各容器液面高度（或凈水頭線），液面高度（或凈水頭線），可求出通過各管道的流量?？汕蟪鐾ㄟ^各管道的流量。 沿程損失仍然按達(dá)西公式計(jì)算；同時(shí)必須滿足連續(xù)方程。沿程損失仍然按達(dá)西

39、公式計(jì)算；同時(shí)必須滿足連續(xù)方程。 如管道匯合處井水頭線高度在中間容器液面高度以上，流如管道匯合處井水頭線高度在中間容器液面高度以上，流體流入中間容器。反之，則流出中間容器。體流入中間容器。反之，則流出中間容器。6-10 管道水力計(jì)算管道水力計(jì)算求解策略：求解策略： 試選管道匯合處靜水頭線，據(jù)此求出 ，若滿足連續(xù)方程，問題解決。 如流入管道匯合處流量太大，則應(yīng)提高管道匯合處靜水頭線高度，以減小流入流量而增加流出流量。 如流入管道匯合處流量太小，則適當(dāng)降低靜水頭線高度。 局部損失可換算成等值長(zhǎng)度，加到該管道長(zhǎng)度上。對(duì)很長(zhǎng)的管道系統(tǒng)，局部損失可忽略。321VVVqqq、分支管道系統(tǒng)中安裝泵時(shí)分支管道

40、系統(tǒng)中安裝泵時(shí)， 假設(shè)一通過泵的流量； 計(jì)算泵的吸入邊的靜水頭線高度； 由泵的特性曲線找到與假設(shè)流量相應(yīng)的泵所產(chǎn)生的壓頭，并加入到吸入邊靜水頭線高度上，得到泵的出口端的靜水頭線高度。 計(jì)算由泵到管道匯合處的損失，確定匯合處靜水頭線的高度； 若流入和流出匯合處流量相等，問題解決。若流入流量太大（太?。?，則應(yīng)減?。ㄔ黾樱┩ㄟ^泵的流量，重復(fù)以上計(jì)算。6-10 管道水力計(jì)算管道水力計(jì)算6-10 管道水力計(jì)算管道水力計(jì)算p 管網(wǎng)管網(wǎng)由若干管道環(huán)路相連結(jié)、在結(jié)點(diǎn)處流出的流量來自由若干管道環(huán)路相連結(jié)、在結(jié)點(diǎn)處流出的流量來自幾個(gè)環(huán)路的管道系統(tǒng)稱為幾個(gè)環(huán)路的管道系統(tǒng)稱為管網(wǎng)管網(wǎng)。6-10 管道水力計(jì)算管道水力計(jì)

41、算1.1.流入節(jié)點(diǎn)流量應(yīng)等于流出節(jié)點(diǎn)流量。流入節(jié)點(diǎn)流量應(yīng)等于流出節(jié)點(diǎn)流量。2.2.在任一環(huán)路中，由某一結(jié)點(diǎn)沿兩個(gè)方向到另一個(gè)在任一環(huán)路中，由某一結(jié)點(diǎn)沿兩個(gè)方向到另一個(gè)結(jié)點(diǎn)的能量損失應(yīng)相等。結(jié)點(diǎn)的能量損失應(yīng)相等。6-11 液體出流液體出流p 孔口出流分類孔口出流分類薄壁孔口薄壁孔口厚壁孔口厚壁孔口21/ ds2d/s4 大孔口：大孔口：小孔口：小孔口：截面上各點(diǎn)靜水頭差異大，不能忽略截面上各點(diǎn)靜水頭差異大，不能忽略截面上各點(diǎn)靜水頭差異小，可以忽略截面上各點(diǎn)靜水頭差異小，可以忽略自由出流：自由出流：液體通過孔口流入大氣液體通過孔口流入大氣淹沒出流：淹沒出流：液體通過孔口流入液體空間液體通過孔口流入

42、液體空間6-11 液體出流液體出流p 薄壁空口定常出流薄壁空口定常出流 薄壁小孔口定常出流薄壁小孔口定常出流)pgH(2C)ppgH(211vva0c g2vgpg2vgpH2ca2c0 )(2)(2pgHACpgHACCqqcvv6-11 液體出流液體出流收縮系數(shù)收縮系數(shù): :全部收縮全部收縮部分收縮部分收縮完善收縮完善收縮非完善收縮非完善收縮流速系數(shù)：流速系數(shù)：實(shí)際流速與理想流速之比實(shí)際流速與理想流速之比流量系數(shù)：流量系數(shù)：實(shí)際流量與理想流量之比實(shí)際流量與理想流量之比A/ACcc )lk1(63. 0Cc 1C12v 62. 061. 0Cq 63. 062. 0Cc 2CAA37. 06

43、3. 0C 6-11 液體出流液體出流 薄壁大孔口定常出流薄壁大孔口定常出流g2vgpg2vg2vgpH2ca2c210 cc11vAvA )ppgH(2mC11va022cc )pgH(2Cv 6-11 液體出流液體出流)pgH(2AC)pgH(2ACCqqcvv 液體經(jīng)大孔口的液體經(jīng)大孔口的淹沒出流淹沒出流，流速和流量仍按上式計(jì)算，差，流速和流量仍按上式計(jì)算，差別主要在于出流系數(shù)不同。別主要在于出流系數(shù)不同?？装辶髁坑?jì)孔板流量計(jì)6-11 液體出流液體出流p 孔板流量計(jì)的工作原理孔板流量計(jì)的工作原理電廠中測(cè)量給水和蒸汽流量常用節(jié)流裝置。電廠中測(cè)量給水和蒸汽流量常用節(jié)流裝置。由不銹鋼制成，孔板

44、圓心與管道同心。由不銹鋼制成，孔板圓心與管道同心。流束在孔板前方一定距離處開始收縮，在孔板后某流束在孔板前方一定距離處開始收縮，在孔板后某距離處達(dá)到最小截面，而后逐漸擴(kuò)大到整個(gè)管道截距離處達(dá)到最小截面，而后逐漸擴(kuò)大到整個(gè)管道截面。流速增大，壓強(qiáng)下降，同時(shí)伴隨能量損失，損面。流速增大，壓強(qiáng)下降，同時(shí)伴隨能量損失，損失隨流速增大而增大。失隨流速增大而增大。管道內(nèi)流量變化，孔板前后產(chǎn)生不同壓降。管道內(nèi)流量變化，孔板前后產(chǎn)生不同壓降。6-11 液體出流液體出流 p2mC11v22cc p2Cv p2ACp2ACCqqcvv 實(shí)際孔板取壓位置靠近孔板兩側(cè)實(shí)際孔板取壓位置靠近孔板兩側(cè)，實(shí)際測(cè)得壓強(qiáng)，實(shí)際測(cè)

45、得壓強(qiáng)p1p1和和p2p2與截與截面面A1A1和和AcAc處的壓強(qiáng)不一樣。處的壓強(qiáng)不一樣。同時(shí)同時(shí)考慮管道粗糙度和孔板圓孔進(jìn)口邊緣不尖銳度等因素的考慮管道粗糙度和孔板圓孔進(jìn)口邊緣不尖銳度等因素的影響影響，用實(shí)測(cè)壓差代替理想壓差時(shí)，用系數(shù)，用實(shí)測(cè)壓差代替理想壓差時(shí)，用系數(shù) 加以修正。加以修正?？装辶魉傧禂?shù)和流量系數(shù)是幾何尺寸和雷諾數(shù)的函數(shù)。孔板流速系數(shù)和流量系數(shù)是幾何尺寸和雷諾數(shù)的函數(shù)。6-11 液體出流液體出流c1pp p p為管道中截面為管道中截面A1A1與縮頸截面與縮頸截面AcAc處的壓強(qiáng)之差處的壓強(qiáng)之差6-11 液體出流液體出流6-11 液體出流液體出流p 外伸管嘴（厚壁孔口）定常出流外

46、伸管嘴（厚壁孔口）定常出流流束出現(xiàn)收縮并在流束出現(xiàn)收縮并在c-cc-c處處出現(xiàn)縮出現(xiàn)縮頸，頸，而后逐漸擴(kuò)展充滿而后逐漸擴(kuò)展充滿整個(gè)管整個(gè)管嘴。嘴。厚壁孔口出厚壁孔口出流損失流損失 進(jìn)口損失進(jìn)口損失縮頸后擴(kuò)大損失縮頸后擴(kuò)大損失管嘴后半段沿程損失管嘴后半段沿程損失 1 2dse 對(duì)截面對(duì)截面1-11-1和和2-22-2列連續(xù)方程和總流伯努利方程：列連續(xù)方程和總流伯努利方程：6-11 液體出流液體出流AvvA11 g2vgpg2vgpg2vH2a2021 21v21a0212pgH2cppgH2m11v 21q21vvpgH2AcpgH2Acq 6-11 液體出流液體出流對(duì)厚壁小孔口對(duì)厚壁小孔口0m2 21v11c 15. 063. 006. 0AAvv22c2c1 34. 0163. 011AA22c2 取沿程損失系數(shù)為取沿程損失系數(shù)為0.020.02，2ds 等值局部損失系數(shù)為：等值局部損失系數(shù)為：04. 0dse 厚壁小孔出流流速系數(shù)厚壁小孔出流流速系數(shù)82. 0cv 6-11 液體出流液體出流p 各種管嘴的出流系數(shù)各種管嘴的出流系數(shù)6-11 水擊現(xiàn)象水擊現(xiàn)象工業(yè)水管中流動(dòng)著有一定壓強(qiáng)的水，當(dāng)管道中的閥工業(yè)水管中流動(dòng)著有一定壓強(qiáng)的水，當(dāng)管道中的閥門迅速關(guān)閉時(shí)