物理上第05章靜電場(chǎng)5-7電勢(shì)

(積分大小與無(wú)關(guān))一電勢(shì)點(diǎn)電勢(shì)點(diǎn)電勢(shì)兩邊同除以q0得：令

電勢(shì)零點(diǎn)選擇方法：有限帶電體以無(wú)窮遠(yuǎn)為電勢(shì)零點(diǎn)，實(shí)際問(wèn)題中常選擇地球電勢(shì)為零.

物理意義把單位正試驗(yàn)電荷從點(diǎn)移到電勢(shì)零點(diǎn)時(shí)，靜電場(chǎng)力所作的功.原子物理中能量單位

單位：伏特(將單位正電荷從移到電場(chǎng)力作的功.)

電勢(shì)差

電勢(shì)差是絕對(duì)的，與電勢(shì)零點(diǎn)的選擇無(wú)關(guān)；電勢(shì)大小是相對(duì)的，與電勢(shì)零點(diǎn)的選擇有關(guān).注意

靜電場(chǎng)力的功二點(diǎn)電荷電場(chǎng)的電勢(shì)令三電勢(shì)的疊加原理

點(diǎn)電荷系

電荷連續(xù)分布求電勢(shì)的方法

利用

若已知在積分路徑上的函數(shù)表達(dá)式，則（公式的前提條件為有限大帶電體且選無(wú)限遠(yuǎn)處為電勢(shì)零點(diǎn).）討論++++++++++++++例1

正電荷均勻分布在半徑為的細(xì)圓環(huán)上.求圓環(huán)軸線上距環(huán)心為處點(diǎn)的電勢(shì).討論

（點(diǎn)電荷電勢(shì)）

均勻帶電薄圓盤軸線上的電勢(shì)例2均勻帶電球殼的電勢(shì).+++++++++++真空中，有一帶電為，半徑為的帶電球殼.試求（1）球殼外兩點(diǎn)間的電勢(shì)差；（2）球殼內(nèi)兩點(diǎn)間的電勢(shì)差；（3）球殼外任意點(diǎn)的電勢(shì)；（4）球殼內(nèi)任意點(diǎn)的電勢(shì).解（1）（3）令

由可得

或（2）+++++++++++（4）

由可得

或例3“無(wú)限長(zhǎng)”帶電直導(dǎo)線的電勢(shì)解令能否選？帶正電的帶電體的電勢(shì)一定為正值嗎？解：方法一由電場(chǎng)與電勢(shì)積分關(guān)系求出例4兩個(gè)同心球面，半徑分別為R1、R2，內(nèi)球面帶電+q，外球面帶電+Q，求：（1）空間的電勢(shì)分布；（2）內(nèi)外兩球的電勢(shì)差。由高斯定理（或以前的討論）知R1R2所以，在區(qū)域R1R2同理，在區(qū)域在區(qū)域R1R2R1R2當(dāng)時(shí)，該處位于兩個(gè)球面內(nèi)方法二電勢(shì)疊加原理當(dāng)時(shí)，該處位于球面外,球面內(nèi)當(dāng)時(shí)，該處位于球面和球面外R1R2電勢(shì)計(jì)算小結(jié)計(jì)算電勢(shì)兩種基本方法（1）由電勢(shì)定義在已知電場(chǎng)強(qiáng)度分布情況下較為方便。（2）電勢(shì)疊加

在已知電荷分布，且電荷分布在有限區(qū)域內(nèi)的帶電體較為方便.球內(nèi)外的電場(chǎng)強(qiáng)度為例5半徑為R，均勻帶電Q

的球體內(nèi)外電勢(shì)解：方法一由電場(chǎng)與電勢(shì)積分關(guān)系求出整個(gè)球的電勢(shì)為1.球外：是有許多半徑不同的球殼產(chǎn)生的電勢(shì)的疊加，設(shè)每一球殼帶電為dq，其對(duì)球殼外r處的電勢(shì)為2.球內(nèi)：也將球體分為許多半徑不同的球殼組成，但對(duì)球內(nèi)一點(diǎn)p

而言，一部分球殼在其內(nèi)，另一部分球殼在其外對(duì)r

內(nèi)的各個(gè)球殼在